DE LA TRAJECTOIRE

PENDULE CONIQUE ( SUITE ). — MOUVEMENT d' UNE TIGE PESANTE.

585, 586. Calcul de l'angle >|/.

587 , 588. Tension du pil. — On a

589. Cas ou lb pendule s'écarte peu de la verticale. — On a à peu près N = g^ ; en posant

x = acoSfx/, j^=6sinfx/.

La projection horizontale de la courbe décrite est une ellipse dont les axes sont ika et a€.

La durée de la demi-révolution est tt i /-9 c'est-à-dire égale à

celle d'un pendule de même longueur qui oscillerait dans un plan vertical.

590. La projection du pendule sur un plan horizontal décrira encore à très-peu près une ellipse si l'angle que le ^ondule fait avec la verticale varie très-peu.

La durée de la demi-révolution est 7^4/-) valeur moindre que

591 à 595. Mouvement d'une tige pesante tournant autour

D'UN DE ses points QUI EST FIXE.

448 TABLB ANALYTIQUE

propriétés générales du mouvement. — mouvement

du centre de gravité.

597. Remarques sur les systèmes de points qui peuvent se MOUVOIR COMME DES CORPS SOLIDES. — CoDsidéroDS UD systèmo de points malériels m, m\ /ti',..., sollicilés respectivement par des forces P, P', P', . . . , dont les composantes parallèles aux axes sont X, Y, Z; X', Y', Z';.... Si les liaisons sont telles, que les points puissent se déplacer sans que leurs distances changent, on aura

598, 599. Pour que le système puisse se déplacer comme un corps solide, c*est-à-dire sans que les distances de ses points varient, il faut*et il sufDt que chaque équation de condition se réduise à une relation entre les distances de ses différents points.

600, 601. Mouvement du centrs de gravité. — Le centre de gravité de tout système libre se meut comme si les masses de tous les points matériels y étaient réunies et que les forces motrices j fussent transportées parallèlement à elles-mêmes, •