AX : AB :: Q : R

et comme

on aura-

ÀX = p-^.XAB.

Ainsi, en exceptant le cas où P==:Q, deux forces parallèles, et de sens contraire, ont toujours une résultante, qui leur est parallèle, dirigée dans le sens de la plus grande , en dehors des directions des deux forces , et du côté de la plus grande j elle est égale à leur difTérence, et chacune de ces trois forces est proportionnelle à la distance des deux autres. Le point X, situé sur la droite qui joint les points d'application des deux forces , est encore indépendant de la

direction et de la grandeur absolue de ces forces^ cl c'est encore ]ui que nous désignerons sous le nom de point d* application de la résultante. *

Si les deux forces étaient égales , l'inconnue ÂX deviendrait infinie , ce qui annonce une impossibilité. Il n'y a donc pas alors de résultante , et il est facile de s'en convaincre directement.. En effet, supposons que les deux forces ^ales P et-Q {fig* lo) aient une résultante , et faisons tourner le système entier de deux angles droits autour du milieu O de AB, de manière que les deux forces P et Q se remplacent Tune Tautre, et, par conséquent , donnent encore la même résultante. Leur résultante prynitive sera transportée symétriquement par rapport au point O, si. elle est dans le plan des forces^ et, dans le cas contraire , elle ne sera pas dans un même plan avec sa première position. Or, si ces deux forces pouvaient se remplacer l'une l'autre, il y aurait équilibré entre Tune des deux et l'autre , prises en sens contraire, ce qui est absurde, puisque ces deux dernières ne seraient pas directement opposées.

Un pareil système de forces a été nommé couple par M. Poinsot, qui en a fait un élément essentiel de la mécanique.

31 . Les coordonnées du point d'application de la résultante peuvent facilement être calculées, d'après celtes des points d'application des deux forces parallèles.

Supposons d'abord ces deux forces de même sens, dési- 'gnons-les par P', P"; soient M', M'' (fig> n) leurs points d'application , Mi celui de la résultante qui sera situé entre les deux^ et z'y z!'y z^ les coordonnées parallèles à l'axe des 2, de ces trois points.

On aura , par ce qui précède ,

Or, quels que soient les signes des coordonnées, on a la pro-

portion générale

L'équation ci-dessus devient donc, en remplaçant M' M, et Ml M" par les quantités proportionnelles ,

P'(z,-z')=P"(z"-3,)> OU

OU enfin , en désignant par R la résultante ,

Rz, = PV + P''3".

Cette équation fait donc connaître Zi] et Ton trouverait semblablement les deux autres coordonnées Xi et jTi du point d^application de la résultante.

Si les deux forces P^, P'' sont de sens contraire, soit, par exemple, P''^ la plus grande, le point d'application Mi (fig. 12) sera en dehors de M' M'', et du côté de M"; on aura alors

Mais on a généralement

M,M':M,M"::z. — a/rai — z'';

donc

et, en désignant par R la résultante qui est dans ce cas P''— F,

Rz, = P"z"— P'z'.

On aurait dçux équations semblables , pour les coordonnées parallèles aux detix autres axes^ et Ton connaitl'a

PAEMIÈEE AHNÉE. — STATIQUE. 27

encore les coordonnées X|, ^i, Zi du point d'application de la résultante.

32. Moments. — Les équations d'où nous venons de tirer les coordonnées du point d'aj^cation de la résultante, expriment un tbéorème qui sera généralisé tout à l'heure, et qui est d'une application continuelle. Chacun des termes qui les composent est le produit d'une force par la coordonnée positive ou négative de son point d'application , par rapport à un plan quelconque. Un pareil prodtiit se nomme le moment de cette force par rapport au plan.

D'après cela , les équations précédentes expriment que le nM>m0tit de la résultante de deux forces parallèles est égal à la somme des moments des composantes quand elles agissent dans le même sens ^ et à leur différence quand elles sont de sens Contraire. Dans ce dernier cas , le moment qui a le signe — est celui de la force qui est de sens contraire à la résultante.

Pour réduire ces deux énoncés à un seul , il suffit d'employer la considération des signes pour les forces parallèles , et de regarder comme positives celles qui agissent, par exemple , dans le sens de la résultante, et comme négatives celles qui agissent en sens contraire.

Cela posé , en appelant moment le produit d'une force , positive ou négative , par sa coordonnée , de signe quelconque , on aura la proposition générale suivante :

Le moment de la résultante de deux forces parallèles j quelconques est égal à la somme algébrique des moments! des composantes»

33. Cas d'un nombre quelconque de forces paral-^ lèles, — Considérons maintenant un nombre quelconque de forces parallèles, non situées dans un même plan ^ et d'abord supposons-les toutes de même sens« En composant deux d'entre elles en une seule , puis cette nouvelle force avec une troisième, et continuant ainsi jusqu'à la dernière

28 COURS DE MÉGANIQUE.

des forces données , on obtiendra une résultante parallèle aux forces et égale à leur somme. Sa direction passera par un point qui ne dépendra que de la position des points d'application des forces données et du rapport de ces forces , mais nullement de leur grandeur absolue ni de la direction à laquelle elles sont parallèles. Tout cela résulte immédiatement de ce qui a été démontré sur la composition de deux forces parallèles .

Si les forces ne sont pas toutes dirigées dans le même sens , on composera en une seule toutes celles qui sont dans un même sens, et le système sera réduit d'abord à deux forces respectivement égales à la somme de celles qui tirent dans chacun des deux sens. Elles se composeront généralement en une seule égale à la différence , tirant dans le sens de la plus grande , et dont le point d" application ne dépendra que des positions des points d'application de toutes les forces et du rapport de ces forces. Ce point remarquable se nomme centre des forces parallèles ,

Si les deux résultantes partielles étaient égales, mais non directement opposées , le système n'aurait pas de résultante^ il se réduirait à un couple , et il n'existerait plus de centre des forces parallèles. Si elles sont égales et opposées, il y a équilibre.

34. Théorème des moments des forces parallèles. — La proposition que nous avons démontrée tout à l'heure pour deux forces parallèles s'étend facilement à un nombre quelconque. Pour plus de simplicité , partageons le système de toutes ces forces en deux autres , dont le premier renferme toutes les forces P', P^^, P''', etc., qui sont dirigées dans un même sens^ et le second, toutes les forces Q', Q'', Q'^', etc., dirigées dans le sens opposé. Soient R la résultante des forces P', P"', etc., et S celle des forces Q', Q", etc.

En composant d'abord P' et P'', on a une résultante Pi dont le moment, par rapport à un plan quelconque, est

PflEMlÈBIE tHHÉE. — ST.^TI^UE. 29

égal à la sommu des moments de P' et P", d'après ce qui a été démontré précédemment. Compoaaui ensuite P, et P"' en une nouvelle i-ésultante P,, le moment de cette deniièrc sera égal à la somme de ceux de P, et P'", et, par conséquent, à la somme des moments de P', P", P"*. Eu continuant ainsi, on arrive évidemment à cette conséquence, que le moment de la résultante R est égal à la somme de ceux des forces du premier groupe P', P", etc. De même, le moment de la résultante S est égal à la somme des moments des forces Q', Q", Q'", etc., du second groupe, qui sont toutes dirigées en sens contraire des premières.

Or, si les deux furcesR,Sneformeat pas un couple, elles se réduisent à une seule force qui sera la résultante déGnilive du système proposé, et dont le moment sera égal à la somme algébrique des moments de R et S, en considérant comme positive celle qui est dirigée dans le même sens que la résultante , et comme négative celle qui est dirigée en sens contraire. Supposons, par exemple, que cette dernière soit S , et que les coordonnées des points d'application de R et S soient respectivement r, s ; le moment de la résidtante du système sera

Rr — Ss; c'est-à-dire qu'il sera égal à la somme des moments des forces qui sont dirigées dans le même sens que la résultante, moins la somme des moments des autres. D'où l'on voit que cet énoncé se simplifiera , en attribuant implicitement le signe — aux forces dirigées en sens contraire de la résoltante , et l'on obtient ce théorème général :

Le moment de la résultante d'un système quelconque de forces parallèles est égala la somme algébrique des moments de ces forces par rapport à un plan quelconque.

On peut remarquer qu'on peut aussi bien convenir de donner le signe implicite — aux forces dirigées dans le sens de la résultante, en y comprenant cette dernière, pourvu

3o COUKS DK Ml&CANlQUB.

qu'on donne le signe •+■ à celles qui sont de sens contraire ; car cela ne ferait que changer de signe tous les ti:rmes des équations.

35. Coordonnées du centre des forces parallèles. — Le théorème des moments donne immédiatement l'expression des coordonnées du centre des forces parallèles , au moyen de celles des points d'application des forces données , et dés valeurs positives ou négatives de ces forces. Il suffit de considérer successivement les moments par rapport aux trois plans coordonnés rectangulaires ou obliques. Soient P, P', P'', etc., les valeurs algébriques des forces du système; x, /, z, x^^ jr\ z\ etc., les Coordonnées de leurs points d'application 5 R la valeur de leur résultante générale , et Xi, j'i, Zx les coordonnées de son point d'application , c'està-dire du centre des forces parallèles ; on aura les quatre équations suivantes pour déterminer R et x^^ yi^ ^t '

Rx, = Px 4- P'o:' -+- P" x" -4- . . . ,

Rj, = Pj + py 4- p"y' -f- . . . ,.

Rz, =PzH- p'z'4-P"3"H-

Il faut excepter, comme nous Pavons dit , le cas où le système se réduit à un couple ; ce qui aura lieu si l'on a R = o, sans qu'il y ait équilibre. Nous nous bornons , pour le moment, à cette simple indication; nous aurons bientôt l'occasion d'entrer dans plus de détails à cet égard.