PRINCIPE DE PASCAL

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D^autre part, nous admettons que les molécules exercent les unes sur les autres des actions réciproques. Si, par une cause quelconque» on parvient & les rapprocher ou à les éloigner, elles se repoussent ou s*attîrent et tendent à reprendre leurs premières distances^ et, à cause de la symétrie qui existe dans tous les sens, ces forces élastiques doivent être égales en tous les points et dans toutes les directions.

Cette idée que nous nous faisons de la constitution des liquides soustraits & la pesanteur, toute rationnelle qu'elle paraisse, n*est cependant qu'une hypothèse; mais, une fois qu'elle est admise, les propriétés des liquides se conçoivent aisément et sont prévues par la théorie. Voici dès lors la marche que nous suivrons. Nous supposerons d'abord qu'un liquide sans poids n*est soumis à aucune autre force qu'a des pressions exer^ cées de l'extérieur; nous examinerons ensuite les effets que doivent produire sur les liquides la pesanteur ou des forces quelconques, et nous vérifierons par rexpérience les lois que nous aurons prévues.

Fi g. 59.

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iaUBJBBE DES UaUIDES SOUSTRAITS A LA PESAHTEUR. — PRIHGIFE BB ?A8GAL. — Concevons un vase V de forme quelconque fis- ^1» portant deux tubes A et B de diamètre égal et remplis d'un liquide quelconque jusqu*en M et M' ; plaçons en M un piston mobile A, et faisons-le descendre en le poussant : toutes les molécules du liquide vont se déplacer à la fois, en conservant leur distance primitive ; rien ne sera changé à la constiliition du liquide, qui gardera le même volume; il ne fera que se déplacer, elle niveau s'élèvera en B de la quantité dont il s'est abaissé en A.

Mais si, au Heu de laisser le tube B ouvert, nous le fermons en M', rexpérience est tout autre et le résultat entièrement différent. Le liquide ne pouvant plus remonter en M', le piston ne peut plus descendre de M en N sans un effort considérable; alors le liquide se comprime et se met dans un nouvel état d'équilibre tout en restant homogène, et ses molécules se rap-

prochent en se plaçant à des distances moindres que précédemment, maïs encore égales dans toutes les parties du vase et dans toutes les directions autour de chaque point.

Entre ces molécules rapprochées, il se développe une répulsion élastique qui tend à les ramener à leur distance première, et qui s'exerce aussi sur les parois du vase, lesquelles se dilatent, puis réagissent pour maintenir le liquide comprimé ; dès lors liquide et vase sont à l'état de tension^ et il y a équilibre entre les forces répulsives des molécules et la réaction des parois.

Examinons les conséquences de cette tension. Considérons un élément M dans la masse liquide [fig. 60). Nous entendons par là une portion de surface plane dont Fi^. Go. rétendue sera au-dessous de toute quan-

tité assignable, de telle sorte qu'on en puisse physiquement confondre les diverses parties. Par cet élément faisons passer une surface qui divisera le liquide en deux portions ne communiquant par aucun endroit. On peut supposer que les molécules rencontrées par cette surface sont invariablement liées les unes aux autres, car le lien que l'on établit entre elles ne saurait troubler l'équilibre, et alors rélémenl M devient un élément de paroi. Les actions élastiques exercées sur M par le liquide placé à droite peuvent, à cause de la petitesse de Télément, être considérées comme égales et parallèles en tous ses points; elles ont donc une résultante unique qui, par raison de symétrie, est normale à M : c'est ce que nous appellerons la pression exercée sur l'élément. Puisqu'on suppose le liquide identique à luimême en tous les points et dans toutes les directions, cette pression sera indépendante de la direction de la surface M et de sa position dans l'intérieur du liquide. C'est en cela que consiste le principe de \ égalité de pression y ou principe de Pascal.

1^ Cette loi n'est point seulement vraie pour des surfaces élémentaires : elle s'applique à des surfaces planes quelconques égales entre elles, puisque celles-ci sont composées du même nombre d'éléments égaux pressés également et dans la même