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TmOTIEME LEÇON. 4^

métré ^ entre les points de la glace fondante et de Teau bouillante, en ( loo dz ~J parties , si le baromètre indique, lors de la dëtenmiiation du dernier deees.point^tfix^^ une hauteur de fySdtnj millimètres.

926. WoIJaston a imaginé de construire un thermemèi» Thermomètire dont le réservoir est très vaste, et qui n'indjque. sais roi^triqiie. toute sa tige que le petit nond^re de degrés auxquels Teaii f,^. ,^5, peut bouillir dans un climat donnée entre les limites de la pression atmosphérique; Ce thermomètre, appelé haroinétrique, peut servir à déteripiner directe^â^ent la température âe Tëbullition ^e l'eau, au moment où. Ton gradue uu thermomètre , ce qui dispense de fidre le calcul précédent, n peut aussi tenir lieu du baromètre , puisque étant plongé dans la vapeur de Feau bouillante , la température qu il indiquera , pourra donner , par un calcul inverse dû précédent y la hauteur barométrique correspondante. Sur ce thermomètre chaque degré occupe a ou 3 eentimètres , ce qui permet d'observer facilement des centièmes de de-* gré , et rend très exactes les observations faites avjcc cet instrument.

3a 7. Au moyen de la loi du mélange des vapeurs et des Problèmes gaz , et en faisant un usa^ge convenablje de la loi de Ma- vt^urs. riotte y des formules de dilatation , et des £(>rces. élastiques des vapeurs , onVésout plusieurs problèmes utiles. S'il s'agit, par exemple, de déterminer le volume X que prendra , sous une même pression P , un gaz occupant sec un volume V , lorsqu'il pourra se saturer de vapeur à la tem^-

PV péralurc t , on trouvera facilemont X = n^^v » ^^ ^^^^

470 COUKS DE PHTSIQ>CE.

gnaiit par F la force élastique de la vapeur à t degrés , et remarquant que rélasticité du gaz seul doit diminuer en raison inverse de Taugmentation du volume total.

Le •problème Je plus général que l'on puisse se proposer sur les vapeurs et les ga2 y peut iTénoncer ainsi : un gaz, toujours en contact avec un liquide, occupe à t* sous la pression P un volume V , on demande quel volume V il occupera à t'^ sot|S la passion F. La solution en est facile, car F et P étant les forces élastiques des vapeurs du liquide à f et ** degrés , (P — F) et (F— F) représenteront dans les deux états les forces élasti^es du gaz seul , et Ton aura d'après la loi de Maiiotte et le coefficient de dilatation des gaz :

Qi^d le gaz, saturé de vapeur lors du premier état, n'est plus en contact avec le liquide , il peut arriver que la formule précédente soit encore applicable , ou qu'elle cesse de l'être -, il est iniportant de démêler ces cas différens . Soient à cet efiet D et D' les densités des vapeurs à saturation pour les températures ^ et ^ ^ nous supposerons qu'on puisse leur appliquer les formules relatives aux gaz permanens , ce que Texpérience indique nfêtre pas tout-à-fait exact, comme nous en parlerons ci-âprès. On aura dans cette hypothèse :

/»\ ly^F 267 -f / * V ) 5"~F ae7+/

Si Ton multiplie cette équation par la précédente , pn obtient :