XX^ H. — MESURE DES CHALEURS SPÉCIFIQUES

Ce n'est donc que pour les opérations très délicates qu'il convient de recourir aux corrections méthodiques. Or deux systèmes peuvent être employés, celui de M. Berthelot et celui de Regnault, publié par M. Pfaundler : le premier est sans contredit le plus rigoureux; le second est le plus simple et partant le plus pratique. Je pense que ce dernier doit être préféré dans les laboratoires d'enseignement (*).

Il a un point commun avec celui de M. Berthelot : il ne suppose pas la connaissance de la température ambiante. Comment pourrait-on d'ailleurs déterminer rigoureusement cette température? Peut-elle môme être absolument définie, alors qu'elle varie dans les diverses régions même les plus voisines de l'instrument? Le procédé Regnault-Pfaundler tient compte de son influence, mais sans que l'opérateur soit obligé de la déterminer et c'est un immense avantage; il exige seulement qu'on relève la température du calorimètre à des époques très rapprochées, depuis environ trois minutes avant le mélange jusqu'à trois minutes après l'établissement du maximum de température, soit pendant dix minutes au plus.

L'essai comprend trois périodes : pendant la première, le calorimètre ne subit que l'influence du milieu ambiant; la température, choisie inférieure d'un degré environ à celle de l'air, s'élève lentement. On relève, à des intervalles de temps égaux, les températures du thermomètre plongé dans Teau.

La période moyenne commence avec l'introduction du corps dans le calorimètre et fînit avec la température maximum, au moment où les difiFérences entre deux lectures consécutives sont devenues constantes. '

La période fînale comprend de cinq à dix intervalles pendant lesquels on observe le refroidissement du mélange.

Soient t la température moyenne de la période initiale, et r la perte moyenne par intervalle de vingt secondes, par

( * ) Le lectear trouvera tous les éléments d'une discussion approfondie dans les Ouvrages suivants : Journal de Physique, II, p. 34^ (1873); X, p. 4^ et 80 (1881); Annales de Chimie et de Physique, 4* série, XI, p. 948 (1867), et Lehrbuch der Expérimental Phpik de Wûllner, II, p. 398.

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exemple, pendant cette période. Appelons 6^ la température au commencement de la deuxième période et 6^ ^t» ^s» * • •» ^^ les températures à la fin du premier, du deuxième, du troisième et dernier intervalle de cette période. Les températures moyennes de ces intervalles successifs seront T|, Ts, T„ ..., T« et nous aurons

Oo-^B,

On-X-^On

Enfin désignons par /' et p' les températures et les pertes moyennes de la période finale, et représentons par A le terme de correction; {6n±k) sera le véritable maximum, c'eslà-dire la température finale qui se serait produite si les influences extérieures avaient été nulles.

Une construction graphique facilite beaucoup le calcul de ce terme. On porle en abscisse {Jig. 29) une longueur OA

Fig. 29.

égale à la température t de la période initiale, et en ordonnée la longueur AV égale à la perte moyenne v correspondante dans un intervalle.

On fait de même

0A^^^' et A'V'rrzi;',

et Ton joint VV par une ligne droite. On admet que, pour chaque température de la période moyenne représentée par Tune des abscisses a^ a,, ..., la perte soit exprimée par