ÉTUDE DES DIVERS RAYONS SECONDAIRES

1. Méthode d'étude électrique. — 2. Influence de l'épaisseur. Émissions seeondaires antérieure, postérieure et latérale. — 3. Influence de la nature des rayons X incidents sur les résultats de la comparaison de divers corps. — 4. Influence des épaisseurs d’air ou de divers milieux traversées par les rayons secondaires entre le corps rayonnant et l’électroscope. — 5. Absorption des rayons secondaires par l'air. — 6. Hétérogénéité des faisceaux de rayons secondaires. — 7. Étude électrique de la transformation. — 8. Résultats relatifs à des’ corps divers.

1. Méthode d'étude électrique. — Pour étudier les actions électriques des rayons secondaires émis par diffé-

rents corps, J ai employé le dispositif que représente schématiquement la fig. 14.

(') Voir Première Partie, $ 6, p. 82, fin de la note.

L'électroscope C ne peut recevoir, à travers la feuille d'aluminium 4/b! placée sur l'ouverture o, de la paroi EE’ en plomb suflisamment épais, que des rayons compris dans le cône a’d'b'c! défini par l'ouverture 0°, et par l’ouverture 0, des écrans de plomb E’ et E!. La lame focus /du

tube à vide n’envoie de rayons X que dans le cône acbd, détini par les ouvertures 0,, 0, des écrans de plombE, et E;. L’électroscope C peut être déchargé seulement (1) par les

(!) Le verre du tube focus émet aussi des rayons X. Des rayons secondaires proviennent, d'autre part, des parois internes de la caisse de plomb dont E,E, est la paroi antérieure et qui renferme le tube focus, ou, d’une manière générale, de tous les corps placés derrière l’écran E, E,. Mais tous les rayons qui sortent de l’ouverture ab sont limités, par l'écran E,E,, à l’intérieur du cône adbc et ne peuvent pas pénétrer par louverture 0!, de l'écran E,. Enfin les rayons supplémentaires dérivés des précédents sont excités seulement dans l'espace ege'g', khk'h' extérieur à M où ne se trouve que de l’air atmosphérique; ils sont négli-, geables ; d’ailleurs les résultats des observations n'étaient pas sensiblement modifiés quand on plaçait, soit entre le tube focus et E,E,, soit de l’autre côté de E,E,, un nouvel écran de plomb dont l’ouverture respectait le faisceau /ab, mais réduisait beaucoup le faisceau supplé-

mentaire cec’, dkk'.

ok 5

rayons secondaires qu’excitent les rayons X dans l’espace M limité à ekgh, qui est commun aux cônes précédemment définis. C’est dans cet espace qu'est disposé le corps dont il s’agit d'étudier l’émission secondaire.

Lorsque l’air atmosphérique est la seule matière qui remplisse l’espace M, la feuille d'or f, bien isolée (*) par un support de diélectrine Hurmuzescu DD, présente déjà une légère vitesse de décharge dès qu’on excite le tube à rayons X. L'effet disparaît si l’on dispose sur l’une des fenêtres 04, 02, 0, ou 0’, une lame métallique de plomb suffisamment épais. Il est dù à l’action électrique des rayons secondaires émis par l’air de l'espace M sous l’influence des rayons X qui le traversent. L'effet est d’ailleurs extrêmement faible par rapport à celui que donnerait directement le faisceau de rayons X, surtout quand le tube focus n’est pas un peu mou et n'émet que des rayons X assez pénétrants. Avec des tubes focus mous, j'ai observé très nettemtnt l'émission secondaire de l’air dans divers azimuts, en particulier à angle droit de la direction des rayons X incidents; la décharge de l’électroscope pouvait être observée, mème quand le volume M d'air atmosphérique rayonnant était réduit à un décimètre cube, par

exemple (?).

(1) L’isolement était assez bon pour qu'il fùt généralement inutile de tenir compte de la déperdition spontanée de l'électricité.

(?) Rüntgen à annoncé le premier la dissémination des rayons X par l’air (3° Mémoire, loc. cit.) ; il l’a observée au moyen de l'écran au platinocyanure de baryum et s’est assuré que la luminescence de l'écran disparaissait quand l’air était suffisamment raréfié. J'ai étudié la dissémination par l’air bien avant la publication du 3° Mémoire de Rôüntgen, en décembre 1896, en employant la méthode radiographique. En présence de la faiblesse des effets que j'ai observés ainsi, j'ai été conduit à approfondir tout d’abord l’action rayonnante des corps solides et particulièrement des métaux lourds, que j'avais reconnue beaucoup plus importante. Aussi, lorsque je suis revenu à l’étude du rayonnement secondaire de l'air, ai-je eu soin que les rayons secondaires émis par les bords &, b, c, d des écrans de plomb limitant les rayons X ne pussent pénétrer directement dans l’électroscope par

Les expériences précédentes, comme les suivantes, se font en observant, dans un viseur à couit foyer non représenté sur la fig. 14, le déplacement de la feuille d'or f. L’électroscope est du type Exner, c’est-à-dire ne possède qu’une seule feuille d'or f s’écartant plus on moins d’une lame métallique verticale t. La feuille J, qu'il est loisible de constituer par une feuille mince d'aluminium battu plus maniable que les feuilles d’or, est découpée avec un bord bien net sans bavures; sur un micromètre oculaire dont est muni ie viseur, on voit au point l’image de ce bord bien net de la feuille f visée presque par la tranche ; il est facile d’en suivre le déplacementen prenant pour repères les extrémités, bien nettement accusées et bier en ligne droite, des traits du micromètre oculaire (*), La feuille f est bien: protégée contre les mouvements de l'air par la cage C complètement fermée; la visée se fait à travers une ouverture vitrée qui sert en même temps pour éclairer convenablement la feuille f. Le reste de la paroi, à travers la fenêtre vitrée de laquelle se fait la visée, et les autres parois sont en métal; il est quelquefois uule de les doubler de plomb épais pour supprimer toute action rayonnaule due à des rayons X très pénétrants qui par-

l’ouverture 0°; ces rayons secondaires pouvaient seulement se disséminer sur l’air atmosphérique et sur le bord d'de l'écran E; ; mais les rayons tertiaires ainsi produits étaient négligeables dans mon dispositif, grâce à la distance parcourue dans l'air par les rayons secondaires entre E,, E, et l’espace limité au cône a'd'b'c', dans lequel prennent naissance tous les rayons susceptibles d'entrer dans l’électroscope; je m'en suis assuré, en particulier, ainsi : l’effet n’augmentait pas sensiblement si des fils de plomb étaient tendus en travers des fenêtres ab, cd et exposés ainsi aux rayons X, bien que l’étendue des bords de »lomb fùt ainsi beaucoup augmentée.

(*) J'ai quelquefois employé, au lieu d’un micromètre oculaire, une échelle divisée placée en arrière de la feuille f; il était alors nécessaire de ne pas trop grossir le déplacement de la feuille d’or, afin de voir simultanément au point la feuille d’or et les divisions du micromètre. En particulier, l'émission secondaire par l’air est plus difficile à voir avec ce dispositif qu'avec celui du micromètre oculaire.

viendraient à traverser en petite quantité les écrans de plomb E;, E:. La cage métallique de l’électroscope est soigneusement reliée au sol. Cette précaution est particulièrement nécessaire si la bobine de Ruhnkorff qui actionne le tube à rayons X n’est pas enfermée, avec le tube focus, dans une caisse métallique reliée au sol. Dans le cas où les oscillations électriques du système bobine-tube sont intenses, les communications avec le sol doivent être particulièrement soignées et faites avec les conduites de gaz au moyen d’un conducteur de section suflisante. Avec ces précautions, la feuille f reste immobile tant que la bobine de Ruhmkorff fonctionne seule ou que, le tube focus fonctionnant aussi, on arrête les rayons X ou les rayons secondaires par un écran de plomb. D'autre part, grâce à l'emploi d’une seule feuille f, qui s’écarte plus ou moins de la lame métallique fixe £, le zéro de l'appareil est bien fixe et Je bord rectiligne de la feuille f revient toujours, dans les mêmes conditions, passer par le même repère du micromètre oculaire. D’ane série d'expériences à une autre, je change parfois l'objectif du viseur suivant qu’il convient de grossir plus ou moins le déplacement de la feuille d'or, c’est-à-dire suivant l’intensité de l’action électrique des rayons étudiés. Dans chaque série d’observations, il convient de régler l'intensité des rayons X ou des rayons secondaires, de manière que la feuille f prenne une vitesse modérée telle que, si lon arrête brusquement l'émission des rayons X en rompant le courant primaire de la bobine de Ruhmkorff, la feuille f s'arrête sensiblement aussitôt (!),

Dans ces conditions, l’activité électrique des rayons

(1) La possibilité de réaliser la condition précédente montre que, dans mes expériences, l’émission des rayons X étant interrompue, l'émission des rayons secondaires cesse sensiblement aussitôt, à un dixième de seconde près environ. On pourrait rechercher avec plus de précision, au moyen d’un dispositif analogue au phosphoroscope d’'Ed. Becquerel, si l'émission secondaire est instantanée ou dure un certain

secondaires émis par un corps donné se mesure, à l’aide d’un chronomètre, par l'inverse du temps nécessaire pour faire passer, sans vitesse acquise, le bord visé de J d’une division 7, à une autre division 7, du micromètre oculaire. Les durées de décharge ainsi obtenues varient généralement de dix secondes à moins d’une minute. Dans une série de comparaisons de rayons secondaires divers, la décharge est toujours observée entre les mémes limites n, et R2; les activités électriques des rayons secondaires se comparent par les inverses des temps £ nécessaires pour la même décharge entre les mêmes limites (1). Le potentiel de la feuille f est généralement de quelques centaines de volts et n’est que fort peu réduit pendant la légère décharge observée. L’électroscope est de forme cubique et a 13° de côté.

Dans les expériences où il s’agit de comparer l’action électrique d’un faisceau secondaire à celle des rayons X qui le produisent, il est nécessaire de ramener l’action électrique des rayons X à être comparable à celle des rayons secondaires, afin que la feuille f se déplace, sans vitesse acquise, avec la lenteur qui convient à une bonne mesure; on réduit alors l’angle solide du faisceau de rayons X reçu par l’électroscope en employant une

temps après que l'excitation a cessé; sans ce dispositif on ne pourrait employer, dans ce but, la méthode radioscopique, car la luminescence d’un écran au platinocyanure de baryum frappé par les rayons X ou les rayons secondaires dure un certain temps, parfois même près d’une seconde, après que les rayons X ont été supprimés. La méthode radio graphique s’adapterait bien à l’emploi d’un dispositif analogue au phosphoroscope. La méthode électrique pourrait aussi être employée. (1) C'est, en principe, la méthode que M. Righi employait pour mesurer les activités électriques des rayons ultra-violets (Ati d. R, Accad. di Bologna, 1888 à 1891) et que MM. Benoist et D. Hurmuzescu, après avoir les premiers, en France, découvert les phénomènes de décharge par les rayons X, ont employée pour étudier comment les actions électriques de ces rayons varient avec la distance, avec la nature du métal qu'ils frappent et la pression du gaz adjacent au conducteur (Comptes rendus, t. CXXIT, p. 235, 379, 779; 926; 1896).

ouverture ab ou a/ b' notablement plus petite. D'une manière générale, on s’eflorce de ne comparer directement que des actions électriques dont le rapport ne dépasse pas beaucoup 3 ou 4 environ, ou soit moins élevé autant que possible; lorsque, cependant, l’une des actions comparées est par trop lente, il faut réduire l’intervalle 7, 7: du déplacement de la feuille f à une nouvelle valeur n°7, plus faible, de manière à réduire la durée de l’action lente à trente secondes par exemple; mais comme l’action plus rapide, à comparer avec la précédente, s’effectuerait, entre n°, et 7,, en un temps trop court pour être mesurée avec la précision voulue, on réduit cette action rapide en diminuant l’ouverture 0 de l’électroscope. Dans ce cas, comme dans d’autres expériences qui seront signalées, il y a intérêt, pour rendre les mesures comparables, à ce que la lame # qui porte la feuille d'aluminium f soit assez étendue pour recevoir, dans toutes les expériences, la totalité du faisceau de rayons admis par l’ouverture 0°; dans certains cas, il est nécessaire, en outre, que la feuille f soit située du côté de la lame £ opposé à 0, à l'inverse de ce que montre la fig. 14. La lame # est alors suffisamment étendue vers le bas et forme l’armatuie plane électrisée d’un condensateur dont l’autre armature, formée par la paroi plane E' E’, est au sol. Tandis que l’armature au soi est transparente aux rayons sur l’étendue ab de la feuille d'aluminium battu qui recouvre intérieurement les bords de 0°, l’armature # est choisie assez opaque pour arrêter sensiblement tous les rayons incidents; le phénomène de la décharge est alors localisé dans le condensateur à armatures planes £, a/b', dont le champ électrique est sensiblement indépendant de la hauteur dans la partie utile traversée par les rayons.

Lorsque l’on effectue des comparaisons d’activités électiques sans employer de précautions pour produire l’émis-

sion des rayons X, la répétition des mesures montre que

OPTIQUE DFS RAYONS DE RÔNTGEN. 1e

les nombres obtenus pour durées de décharge ne sont pas fixes. Il est tout à fait indispensable de choisir spécialement le tube focus; il convient qu'il ait déjà fonctionné quelque temps sous le régime d’excitation électrique que Pon a choisi pour effectuer les mesures, et ce régime doit être assez modéré pour ne pas altérer l’état de vide intérieur du tube pendant la série des comparaisons à effectuer (1). D'autre part, et ceci est plus délicat, il faut que l'interrupteur de la bobine de Ruhmkorif soit suffisamment régulier. Cela est difficile avec l'interrupteur Foucault. J'ai employé dans mes premières recherches l’interrupteur Deprez; j'ai obtenu souvent une excellente régularité des interruptions, qui se produisaient alors avec un son musical assez pur. J'ai reconnu qu'il faut pour cela avoir un interrupteur dont l’ensemble (colonne métallique fixée sur le socle de la bobine et vibrateur porté par cette colonne, avec une vis pressant plus ou moins sur le ressort élastique du vibrateur) ne soit ni trop rigide, ni trop lâche; cette remarque concorde avec celle qu’a publiée M. Izarn, dont j'ai aussi employé avec succès le dispositif (2); celui-ci consiste à souder la colonne portant le vibrateur à une lame de laiton maintenue sur le socle de la bobine par 3 ou 4 vis dont on règle convenablement le

(:*) IL importe pour cela que le tube n’ait pas fonctionné à l’envers pendant un temps notable; si, par mégarde, la cathode est placée à la lame focus, le platine de cette lame subit l’évaporation électrique signalée par Crookes et vient former sur les parois un dépôt qui absorbe assez vite les gaz et rend le tube assez vite plus dur et surtout irrégulier. Il convient, d'autre part, que le tube ait été préparé sous un régime électrique supérieur à celui que l’on choisit pour faire les mesures, sans quoi él se dégagerait des gaz de la lame focus pendant la série des mesures, comme il arrive pendant la préparation du tube, qui deviendrait ainsi de plus en plus mou. Je me suis servi presque toujours des tubes focus que M. V. Chabaud construit avec beaucoup de soin.

2? IZzARN, Journal de Physique, t. VIE, p. 342; 1898.

serrage. Dès l'apparition de l'interrupteur de Wehnelt (*), je l'ai employé presque constamment : il permet, quand il est bien réglé, d’avoir un rayonnement bien constant et cependant aussi intense que le comporte le degré de stabilité du tube focus; ces avantages sont particulièrement précieux, lorsqu'il s’agit d'étudier des rayons secondaires peu actifs. Au commencement d’une série de mesures, il convient de faire quelques mesures préparatoires jusqu’au moment où le système producteur de rayons X a pris un régime permanent et où les observations sont bien concordantes. Les mesures définitives sont ensuite faites à intervalles réguliers, sans que le système producteur de rayons X fonctionne en dehors du temps des mesures, Avant chaque observation, le chapeau de l’électroscope est enlevé et le bouton B chargé au moyen d’un petit électrophore ou d’un simple bâton de résine ou de verre; je n'ai guère eu besoin de me servir d’une batterie d’accumulateurs pour avoir toujours le mème potentiel initial; avec un peu d'habitude, il est facile de charger l’électroscope de manière que la feuille f dévie légèrement plus qu'il ne convient; on ramène alors le bord visé de la feuille f à passer par la division 7, du micromètre, en fermant, pendant le temps assez court qui convient, le circuit primaire de la bobine de manière à produire la légère décharge nécessaire; le potentiel initial correspond ainsi, dans toutes les mesures d’une série, à la même déviation

de la feuille f. Le chronomètre est lancé au moment précis

(") A. Weunezr, Wied. Annalen d. Physik, t. LXNIII, p. 233 ; 1809.

Je signale aussi, bien que ne l’ayant pas utilisé, l'interrupteur de M. Max Lévy, de Berlin : c’est une sorte de foucault dans lequel le mercure est dirigé en un jet continu contre la paroi d’un cylindre découpé en lames verticales et animé d’une rapide rotation; les interruptions et rétablissements successifs du courant se produisent ainsi à l’aide de mercure dont la surface est maintenue très propre, par suite de son renouvellement continu; ce qui supprime le principal inconvénient du foucault.

où l'on ferme le circuit primaire; le bord de f quitte la division 7,; au moment où il arrive à la division no, Je pousse le cran d’arrèt du chronomètre, puis jinterromps le circuit primaire de la bobine. En prenant les précautions signalées, j'ai obtenu presque constamment des durées de décharge concordantes à moins de 3 près de leur valeur, et même mieux encore; les mesures croisées m'ont permis de m’assurer de cette concordance ; J'ai rejeté tous les résultats dont la précision était notablement inférieure à .

Si une lame épaisse de paraffine, de soufre, d’ébonite, d'aluminium, etc., est disposée en L (/ig. 14) dans l'espace M primitivement occupé uniquement par l'air atmosphérique, la vitesse de décharge de la feuille f de l’électroscope est notablement plus grande que sous l’action des rayons secondaires issus de la masse d’air M, et d’ailleurs différente d’un corps à l’autre. Elle devient encore bien plus grande si la lame LL est formée d’un métal lourd comme le cuivre, le zinc, le fer, le nickel, l’étain, le platine, le plomb, etc., ou d’un corps renfermant de tels métaux soit à l’état de mélange, soit à l’état de combinaison. L'activité électrique des rayons secondaires de tels métaux est assez grande pour qu'il soit nécessaire de réduire la surface de la lame L à quelques centimètres carrés d’étendue, quand la distance de L à l'ouverture 0’, de l’électroscope est voisine du décimètre. On peut alors rapprocher beaucoup la lame L de lélectroscope, ce qui est fort utile, comme la suite le montrera, pour se rendre compte de l’absorption des rayons secondaires par l'air; on diminue alors en conséquence les ouverlures 0, et o, de manière que, dans toutes les expériences, l'écart angulaire des rayons secondaires extrèmes a d', b'c! soit assez faible, comme d’ailleurs celui des rayons X extrèmes ac et bd. On peut alors, dans l’étude de la transmission des rayons au travers d'une

lame placée normalement à l’axe du cône de rayons, admettre que celte lame est traversée par les rayons sous l'incidence normale, et, en second lieu, que la mème lame placée successivement en AA puis en A'A' filtre sous la même épaisseur les rayons X, puis les rayons secondaires ; ce dispositif sera particulièrement précieux dans l'étude de la transformation par l'influence de l’ordre des filtrations. Mais il convient de comparer d’abord les activités électriques de corps divers et de rechercher les circonstances dont peut dépendre le résultat de cette comparaison.

2. Influence de l'épaisseur. Émissions secondaires antérieure, postérieure et latérale. — L'action électrique des rayons secondaires de l’air, excités par un faisceau de rayons déterminé lab ( fig. 14), augmente avec l'épaisseur du volume M d'air traversée par les rayons, et sensiblement en raison directe du volume M intéressé. De même, l’action électrique des rayons secondaires de la paraffine, par exemple, croît avec l'épaisseur de la lame de paraffine employée, maïs de moins en moins vit@, et tend pratiquement vers une valeur limite qu'elle ne dépasse plus quand l'épaisseur croît davantage; cette épaisse r ts. ordinairement de l’ordre du centimètre, elle augmente de plus en plus à mesure que l’on emploie des rayons X de plus en plus pénétrants et semble alors croître au delà de toute limite.

La masse tout entière du corps rayonne alors dans tous les sens, comme dans le cas de l'air, aussi bien par la face de sortie des rayons X, pour donner des rayons secondaires postérieurs, que par les faces latérales du bloc de paraffine employé, même si ces faces ne sont pas traversées par des rayons X, et il se produit alors des rayons secondaires latéraux (1). Pour obse: ver, par exemple, les

(‘) Le professeur H. Dufour, de Lausanne, a réalisé de jolies expériences au sujet de l’émission secondaire latérale des corps assez trans-

OPTIQUE DES RAYONS DE RÜNTGEN. Le)

rayons secondaires postérieurs d’un corps quelconque, il suffit, dans le dispositif de la Jig. 14, de prendre la lame LL assez mince pour être traversée notablement par les rayons X et de la disposer non plus suivant gk, mais suivant eh, de manière à tourner la face de sortie des rayons X vers l’électroscope. On peut remplacer l’électroscope par une plaque photographique ou par un écran au platinocyanure de baryum, et la paraffine par une lame transparente d'un corps quelconque; l'épaisseur de la lame employée sera done d’autant plus faible que le corps est plus opaque; on emploiera, par exemple, une lame de paraffine de quelques millimètres et, dans les mêmes conditions, une lame d’aluminium de quelques dixièmes de millimètre, une feuille d’or dé quelques dixièmes de micron. Si la lame LL renferme un métal lourd qui transforme notablement les rayons X ou bien un des composés d’un tel métal, on n’aflaiblit pas sensiblement l'émission des rayons secondaires antérieurs S et l’on augmente progressivement celle des rayons postérieurs S’, si l’épaisseur de la lame MM (schéma de la fig. 15), d’abord peu inférieure à l’épaisseur a qui arrèterait sensiblement le faisceau de rayons X, est diminuée progressivement jusqu’à une certaine épaisseur e très inférieure à a; mais si l'épaisseur de la lame MM descend au-dessous de e, l'émission des rayons S, et bientôt celle des rayons S', s’affaiblit, d’abord lentement, puis très vite. C’est dire que chaque élément de matière atieint par les rayons X émet un rayonnement secondaire qui ne traverse pas sensiblement une épaisseur

parents, comme le bois, la paraffine, les huiles, en employant comme récepteur une plaque photographique ( Archives des Sciences phys. et nat. de Genève, 4° série, t. VIII, p. 370 et 529; 1899). On pourrait certainement étendre ces expériences à des corps comme l’aluminium et même comme le fer, à condition d'employer des rayons X suffisamment pénétrants.

de matièresupérieure(!)àe. Si l'épaisseur de la lame LL La La . \

ne dépasse pas e, chaque élément de matière rayonne à la

fois à travers chaque face de la lame. Pour une épaisseur

supérieure à e, il y a nne couche de matière d'épaisseur e, attenant à la face d'entrée des rayons X, qui émet la plus grande partie des rayons secondaires antérieurs S et une couche analogue d'épaisseur comparable, attenant à la face de sortie, qui émet la plus grande partie des rayons postérieurs S'; les deux couches d'émission ont une partie commune si l’épaisseur de la lame MM est inférieure à 2e, et sont sensiblement distinctes si cette épaisseur est supérieure à 2e (cas de la fig. 15).

Il suit de là que les rayons secondaires postérieurs S' sontexcités par des rayons X qui sont plus pénétrants que ceux qui excitent les rayons secondaires antérieurs S, comme ayant traversé l'épaisseur du corps qui sépare la couche d'émission antérieure et la couche d'émission postérieure. Aussi les rayons secondaires postérieurs sont-ils plus pénétrants que les rayons secondaires antérieurs; à celte différence près, ils possèdent en général les mèmes

(*) La signification de la grandeur e de la couche d'émission secondaire sera précisée plus loin : voër $ 6 de ce Chapitre, Æetérogeneéite des rayons secondaires.

propriétés; on peut dire que les propriétés des rayons secondaires postérieurs S/ sont, en général, celles des rayons secondaires antérieurs S produits par le même faisceau de rayons X, à condition de filtrer, au préalable, ce faisceau de rayons X à travers une lame d'épaisseur convenable de même substance que la lame MM étudiée; par exemple, l'épaisseur de leur couche d'émission dépasse, en général, la valeur de celle des rayons secondaires antérieurs, et la différence est d’autant plus grande que la lame MM est plus épaisse. Sauf indication expresse, les études qui vont suivre sont relatives aux rayons secondaires antérieurs ({).

On peut se demander si les résultats des observations ne sont pas troublés par l'émission secondaire de la masse d'air M (fig. 14). Cette influence n’est pas négligeable quand Ja lame LE disposée dans l'espace M est formée d’une substance comme la paraffine, l’aluminium, assez transparente aux rayons X et, par suite, aux rayons secondaires de l’air, qui sont assez peu différents des rayons X incidents. Par exemple, que l’on superpose en L (/ig. 14) un nombre croissant de lames d'aluminium d’une fraction de millimètre d'épaisseur chacune; l'action électrique secondaire observée existe déjà en l’absence de la première lame d'aluminium ; elle augmente avec lépaisseur d'aluminium placée en L, d’abord très vite, puis plus lentement, passe par un maximum, puis diminue pour tendre vers une limite. J’ai trouvé, par exemple, que la Jame L faisant environ 45° avec les rayons X et avec les rayons secondaires envoyés dans l’électroscope C, cette limite était atteinte sensiblement pour une épaisseur d’aluminium de 2"" et l’action de décharge était alors envi-

(!) L'influence des rayons secondaires postérieurs dans l'étude des coefficients de transmission des rayons X est signalée plus loin (Chap. TIT, $ 2 et 3), ainsi que leur rôle dans le mécanisme de la décharge des conducteurs traversés par les rayons X (Loc. cit., et $ 4).

ron les ? de l’action maximum observée pour une épaisseur plus faible. Ces résultats s'expliquent suffisamment en admettant que les rayons secondaires de l’air du volume M (fig. 14) agissent en même temps que ceux de l'aluminium L; l’action de l’air du volume egk, situé en avant de la lame L, n’est pas altérée par l'augmentation d'épaisseur de cette lame; au contraire, les rayons secondaires du volume d’air ghk, situé derrière la lame L, sont affaiblis par la traversée de cette lame L et d'autant plus que cette lame est plus épaisse; on comprend que cette influence puisse faire diminuer l’action totale lorsque, les rayons secondaires de l'aluminium ayant atteint sensiblement leur maximum d'intensité, l'épaisseur de l’aluminium augmente encore. Cette explication est en accord avec le fait suivant : Si l’on fait tourner l'électroscope C et la lame L de manière que les rayons X tombent sur la lame |, sous une incidence assez grande, 50° par exemple, et que les rayons secondaires soient envoyés suivant une émergence aussi rasante, l’action secondaire, pour des épaisseurs croissantes de L, croît constamment jusqu'à une valeur limite sans passer par un maximum; on comprend, en effet, que les rayons secondaires du volume ghk traversent la lame L très obliquement sous une épaisseur très supérieure à l'épaisseur normale de cette lame; ils sont, par suite, assez affaiblis pour être assez peu importants avant même que la lame L ait l’épaisseur correspondant au maximum d'intensité des rayons secondaires qu’elle émet. |

L'influence de lPémission secondaire par l'air est négligeable dans les études que j'ai faites sur les corps qui transforment notablement les rayons X, d’abord parce que les rayons secondaires de ces corps sont beaucoup plus actifs que ceux de l'aluminium, en second lieu parce qu’il est alors possible de réduire la lame L à une surface de quelques centimètres carrés seulement; or, les

dimensions linéaires de la fig. 14 étant supposées toutes divisées par 10, le volume d’air egkh est réduit dix fois plus que la surface de la lame L et, par suite, les rayons secondaires de l'air sont dix fois plus réduits que ceux de la lame L, déjà beaucoup plus actifs. D'ailleurs, le volume d’air ghk postérieur à la lame L n'interviendra rigoureusement pas dans les observations suivantes sur les rayons secondaires antérieurs; la lame L sera, en effet, toujours assez épaisse pour arrêter les rayons X. J'ai employé particulièrement de petits miroirs de cuivre, de zinc, de fer, nickel, platine, d'environ 4° de surface, assez épais pour arrêter sensiblement tous les rayons X incidents. Dans ces conditions, les divers corps sont comparés sous une épaisseur bien supérieure à celle qui détermine l’activité maximum de leurs rayons secondaires. Mème si l’on admet que chaque élément de matière frappé par les rayons X rayonne en tous sens isotropiquement, l'émission secondaire d’un miroir métallique plan ne saurait être indépendante de l'incidence i des rayons X ni de l’angle s que les rayons S font avec la normale au miroir; les rayons X sont, en ellet, absorbés et filtrés par la couche d'émission des rayons S, inégalement suivant l'incidence 1, et, d’autre part, l’augmentation de l’émergence $ fait diminuer l'épaisseur de la couche d'émission secondaire comptée suivant la normale. En particulier, l'activité des rayons secondaires émis par un miroir de surface invariable s’affaiblit beaucoup quand l'incidence t ou l'émergence s se rapprochent d'un angle droit. Les résultas généraux de comparaison des différents corps, exposés plus loin ('), sont, dans toutes les expériences que j'ai effectuées, les mêmes pour des incidences à et des émergences s très diverses. Les résultats nuimériques parüiculiers indiqués ci-après ont été obtenus en faisant sensiblement les angles z et s tous deux égaux à 45 degrés.

(1) Voir $ 8 de ce Chapitre.

So G. SAGNAC.

3. Influence de la nature des rayons X incidents sur les résultats de la comparaison de divers corps. — Les rapports des temps £ de décharge, dont les inverses permettent de comparer les activités électriques de divers faisceaux secondaires, varieut suivant la nature des rayons X incidents. On s’en aperçoit en recommençant la comparaison après avoir fait changer la pression du gaz raréfié dans le tube focus (!}). Au lieu de diminuer cette pression, on peut encore rendre les rayons X plus pénétrants, sans modifier l’état intérieur du tube, en disposant sur le trajet des rayons X, en AA (fig. 14), une lame plus ou moins opaque; les rayons X filtrés par cette lame sont plus pénétrants que l’ensemble du faisceau incident.

Voici un exemple obtenu avec le dispositif de la f3. 14 en plaçant à demeure, sur la fenêtre 0° de l’électroscope, une feuille a'b' d'aluminium de 0"®,11 d'épaisseur. Les rayons secondaires traversaient cette lame et les 18°" d'air atmosphérique qui la séparaient du centre de la plaque rayonnante L. Dans une première série de comparaisons, les rayons X sortaient de l’ouverture ab, prauquée dans l’écrau de plomb E,E,, à travers une feuille d'aluminium d’épaisseur voisine du micron, n’absorbant pas sensiblement les rayons du tube focus; les rapports des temps de décharge étaient alors les suivants :

Zinc. Cuivre. Paraffine. Plomb. Aluminium. Fer. 1 1,02 1,4 LR e7 4,0 4:

Ces rapports Gevenaient :

si une lame d'aluminium d'épaisseur 0"",12 était placée en AA sur la fenètre de sortie des rayons X.

(:) Si le tube focus employé n’est pas relié à la trompe à mercure, on peut encore modifier aisément la pression intérieure par l'emploi de l’ingénieux osmorégulateur de M. P. Villard (voir Comptes rendus, t. CXXVI, p. 1413; 1898).

La méthode de comparaison suivante donne des résultats d’une signification plus simple : Soient, par exemple, une lame A, d’ébonite, une lame A, d'aluminium et une lame A; de cuivre d’épaisseurs diflérentes et choisies de manière que les trois lames affaiblissent également l’acuon des rayons X sur l’électroscope C. On a, pour constater ce fait, déplacé l’électroscope C de manière qu’il recoive les rayons X ; on l’a replacé, après l’étude et le choix des trois lames, dans la position de la fig.14,de manière qu’il reçoive les rayons secondaires issus d’un miroir L de cuivre (1). L'expérience montre alors que l’action électrique des rayons secondaires du cuivre est également affaiblie si l’on dispose en AA, sur le trajet des rayons X (fig. 14), l’une ou l’autre des deux lames A, (ébonite) et À: (aluminium) qui aflaiblissaient également lPaction directe (2?) des rayons X. Mais la lame de cuivre, qui équivalait aux lames A, et A, pour la transmission directe des rayons X, n'équivaut plus maintenant à A, et A,-: quand cette lame est placée en AA sur le trajet des rayons X, l’action éleetrique des rayons secondaires du cuivre est affaiblie zotablement plus que si la lame placée en AA était la lame d’ébonite A, ou d'aluminium A, par exemple

(*) L’électroscope est porté par un solide bras mobile horizontalement autour de la plate-forme d’un goniomètre et équilibré, de l’autre côté de cette plate-forme, par un contrepoids. Quand’ l’étude directe des rayons X est terminée et l'électroscope ramené à la position représentée dans la Jëg. 14, on dispose le miroir L de cuivre au-dessus du centre du goniomètre, à la hauteur de la fenètre 0° de l’électroscope; afin d’éviter que quelques rayons X ne se diffusent ailleurs que sur le miroir L, dans toutes les expériences ce miroir descend notablement au-dessous du faisceau des rayons X, qui ne peuvent ainsi jamais frapper la colonne de laiton sur laquelle est fixé le miroir.

(2) La filtration des rayons X affaiblit d’ailleurs l’action électrique des rayons secondaires bien moins que l’action directe des rayons X, ce qui peut s'exprimer ainsi : Les rayons secondaires d’un corps donné proviennent surtout des rayons X les plus pénétrants du faisceau incident (voir $7, Étude électrique de la transformation; Chap. HI, $2? et 4, et Chap. IV,S 5).

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1,3 fois autant, le miroir de cuivre étant placé à 8°* d’une mince feuille d'aluminium battu a! b' qui recouvre seule la fenêtre 0° de l’électroscope C.

On peut exprimer ce résultat, en s’aidant de l’analogie optique, sous cette forme : parmi les gronpes de rayons inégalement pénétrants que renferme le faisceau hétérogène des rayons X, la lame A, de cuivre à absorbé plus particulièrement des rayons X qui excitaient plus que les autres l’émission secondaire du miroir L de cuivre.

Sous cette forme, le résultat observé semble analogue avec le suivant : la luminescence d’un corps solide ou liquide éclairé par un faisceau de lumière est due surtout à la transformation de ceux des rayons lumineux incidents que le corps étudié absorbe le plus. Toutefois cette analogie est assez limitée : les corps fluorescents ou phospho rescents sous l’action de la lumière présentent le plus souvent des phénomènes très nets d'absorption élective ; ainsi, dans les phénomènes de fluorescence autrefois étudiés par J. Herschell sous le nom de diffusion épipolique, l'émission de lumière est localisée dans une couche superficielle du corps attenant à la face d’entrée du faisceau lumineux, et Sir G. Siokes a montré que le faisceau lumineux incident est complètement dépouillé, dans cette couche superficielle, de certains rayons seuls capables d’exciter la fluorescence; les autres rayons ne sont pas absorbés, et demeurent inactifs.

L'émission secondaire, d’un métal lourd par exemple, est aussi localisée dans une couche superficielle d'épaisseur e rès faible (par exemple de l’ordre du micron pour l'or); mais les rayons X sont loin d’être complètement dépouillés dans cette couche de la propriété d’exciter l'émission de rayons secondaires transformés. Une nouvelle couche adjacente à la face de sortie des rayons incidents, à l’inverse de ce qui arrive pour les luminescences provoquées par la lumière, est de nouveau le siège d’une émission en tous sens

de rayons secondaires postérieurs transformés. La minceur de la couche d'émission antérieure et celle de la couche postérieure sont dues non pas au faible pouvoir de pénétration des rayons X excitateurs, mais surtout à celui des rayons secondaires plus absorbables qui en dérivent.

Conformément à cette explication, si l’on ouvre une pile de feuilles minces de cuivre, par exemple, d’abord serrées en un seul bloc, l'intensité des rayons secondaires envoyés latéralement dans un électroscope augmente aussitôt; les feuilles du milieu rayonnent maintenant au dehors même si leur présence était indifférente quand elles étaient serrées entre les feuilles extrêmes; c’est donc bien que leurs rayons secondaires étaient arrêtés par les feuilles qui les séparaient de la surface antérieure ou de la surface postérieure de la feuille unique formée par la superposition des diverses fenilles minces. Il n’y a donc pas dans lexcitation secondaire de phénomène électif comparable à celui que présente la diffusion épipolique d'Herschell. Même la différence entre l’action exercée, dans l'expérience déjà signalée, par la lame A, de cuivre et les actions exercées par les limes A, et A, d'ébonite et d’aluminium n'est qu'une différence de degré ; les trois lames affaiblissent chacune les rayons secondaires lorsqu'elles filtrent les rayons X; de mème il n’y a pas de substance dont une lame suffisamment épaisse n'affaiblisse les rayons X qui la traversent.

Eufin le phénomène électif signalé dans lPexcitation secondaire n’est pas tout à fait caractéristique de l’identité de nature de la feuille A; filtrant les rayons X et de la lame rayonnante L, toutes les deux en cuivre dans l'exemple cité. Quand, par exemple, le miroir L de cuivre était remplacé par un miroir de nickel, les filtrations des rayons X par les lames A, d'ébonite ou À, d'aluminium affaiblissaient également l’action rayonnante du miroir de

nickel; mais, ici encore, l’action de la lame A; de cuivre

n’était pas équivalente à celle des lames A,et À, ; la filtration des rayons X par la lame A; de cuivre affaiblissait l’action rayonnante du miroir de nickel 1, 2 fois autant que ne le faisaient les filirations des rayons X par les lames A, ou À», rapport assez voisin du rapport 1,3 observé dans les mèmes conditions avec le miroir de cuivre (t}. On peut exprimer ce résultat en disant que le groupe des rayons X, plus particulièrement actifs dans l'excitation secondaire du cuivre, a une importante région commune avec Île groupe des rayons X du même faisceau, qui sont plus parüculièrement actifs dans l’excitation du nickel. Ce fait semble pouvoir être rapproché de ce que le nickel transforme aussi les rayons X et même plus profondément encore que le cuivre, comme on le verra plus loin. Il présente aussi une certaine analogie avec ce fait qu’en première approximation, et surtout pour les rayons X très pénétrants, deux lames, l’une de cuivre, l’autre de nickel, sont également transparentes aux rayons X lorsque leurs épaisseurs sont proportionnelles respectivement aux densités du cuivre et du nickel, sans que la profonde diftérence de nature chimique des deux métaux modifie beaucoup l'égalité d'absorption imprimée aux rayons X par deux masses égales des deux métaux.

4. Influence des épaisseurs d'air ou de divers milieux Lraversées par les rayons secondaires entre le corps rayonnant et l’électroscope. — Les rapports des temps de décharge correspondant aux actions électriques secondaires de divers corps, et même l’ordre dans lequel se classent ces divers rapports, sont modifiés profondément si la comparaison des mêmes corps est refaite avec le même faisceau

(1) J'ai obtenu des résultats voisins des précédents en étudiant les actions électriques des rayons secondaires du cuivre, du nickel et d’autres métaux par la méthode du condensateur, qui utilise les rayons secondaires avant même qu'ils n’aient été affaiblis par la traversée d’une couche d’air atmosphérique (voir p. 86 et fêg. 16).

de rayons X, mais en modifiant l'épaisseur d'air atmosphé. rique qui sépare le corps rayonnant LL (fig. 14) et la paroi d'aluminium a! b! de l’électroscope C, ou bien en modifiant l'épaisseur de cette paroi « b', ou, d'une manière générale, en modifiant l'épaisseur et la nature des corps interposés entre la surface de la lame rayonnante LL et la face interne de la paroi a/b'. Ainsi, dans la première série d'expériences citée au commencement du paragraphe précédent, l’action électrique secondaire du fer, mesurée par l’inverse du temps de décharge, était 4,2 fois moins grande que celle du cuivre, les rayons secondaires du fer ou du cuivre étant émis à travers 18°" d’air et une paroi a'b' d'aluminium de 0,11; l’ordre des actions électriques secondaires décroissantes était alors : zinc, cuivre, aluminium, fer. Avec la même épaisseur d’air, mais en remplaçant la paroi a! D d'aluminium épaisse de o"",11 par une mince feuille d'aluminium battu d'épaisseur voisine du micron, l’action des rayons du fer augmentait beaucoup plus que celle des rayons du cuivre et les rayons du cuivre n'étaient alors que 1,4 fois aussi actifs que ceux du fer. La mince paroi 4’ b' d'aluminium étant conservée, mais l’épaisseur d’air atmosphérique traversée en dehors de l’électroscope par les rayons secondaires étant ellemême réduite progressivement à partir de 18°*, l’action électrique des rayons secondaires du fer dépassait successivement l’action électrique des rayons secondaires de l'aluminium, du cuivre, du zinc; pour une épaisseur d’air réduite à 7°, l’action électrique des rayons secondaires du fer était déjà 1, 26 fois aussi grande que celle des rayons secondaires du cuivre, et elle augmentait de plus en plus par rapport à celle du cuivre quand l'épaisseur d'air séparant les miroirs de fer ou de cuivre et l'entrée ab’ de l’électroscope continuait à diminuer. L'ordre des actions électriques décroissantes devenait ainsi : fer, zinc, cuivre, aluminium, et il se maïntenait désormais invariable quand

l'épaisseur d’air diminuait de plus en plus.

Ces exemples suflisent à montrer que les activités secondaires relatives des divers corps et l’ordre même de ces activités sont extrêmement variables en général avec les épaisseurs d’air, d'aluminium, etc., traversées par les rayons secondaires en dehors du récepteur électrique employé. Il y a exception seulement pour l’ordre limite établi avec des épaisseurs d’air de plus en plus faibles, les rayons secondaires agissant à liavers une mince feuille d'aluminium battu a/b!, ou bien passant à travers les mailles d’une toile métallique placée en 4’ b'; par exemple, le fer est plus actif que le zine à travers 7°" d’air et surtout à travers de plus faibles épaisseurs d'air; le platine, moins actif que le fer à travers quelques centimètres d’air, devient beaucoup plus aetif que le fer à travers quelques millimètres d'air et surtout à travers de plus faibles épaisseurs. J'ai trouvé ainsi, pour les métaux suivants, l'ordre limite d'action électrique décroissante :

Platine, Étain, Nickel, Zine, Cuivre, Aluminium.

ou Fer,

Cetordre limite s’est maintenu le même dans mes diverses expériences. J'ai aussi comparé les actions secondaires de divers métaux à l’aide des actions de décharge des rayons X tombant directement dans lPélectroscope € de la fig. 14, déplacé à cet effet; la feuille f de lélectroscope se trouvait à gauche de la lame métallique #{ Jig. 16), et cette lame t était reliée électriquement à uu miroir M, opaque aux rayons X, formé successivement des divers métaux à comparer. Comme il sera dit plus loin (Chap. HE, $ 4), la décharge du condensateur M a/b! est alors due, pour une part invariable, à l’action des rayons X, qui rendent la lame d’air comprise entre M et a/b' conductrice de l’électricité el, pour une part variable avec la nature du métal M, à une action analogue exercée par les rayons secondaires

issus du métal M; l’action du métal est prépondérante

si le métal transforme beaucoup les rayons X (c’est le cas des métaux cités, l’aluminium excepté), si l'épaisseur de la lame d’air comprise entre les deux armatures M et a/b'! du condensateur n’est pas notablement supérieure à 1°" environ et si les rayons X utilisés ne sont pas trop peu

Fig. 16.

pénétrants. Or c’est le co:densateur à armature M de platine qui se décharge Le plus rapidement, et l’ordre des divers métaux à ce point de vue coïncide avec l’ordre limite trouvé quand les miroirs rayonnants placés en dehors de la paroi a'b' en étaient séparés par une couche d’air de plus en plus mince.

Pour interpréter les résultats précédents, reportons-nous à l'expérience dans laquelle les rayons secondaires produits sur un miroir L de cuivre ou sur un miroir L de fer, en dehors de l’électroscope C (fig. 14), pénètrent dans cet électroscope à travers une mince feuille d'aluminium battu a/b! après avoir traversé 18°* d’air. Les nombres cités montrent que l'interposition d’une feuille d’aluminium d'épaisseur o"",11 en A’A' sur le trajet des rayons secondaires réduit l’action électrique des rayons du fer °° fois autant, soit 3 fois autant que l’action électrique

des rayons du cuivre. C’est dire que les rayons secondaires envoyés par le fer dans l’électroscope sont bien moins pénétrants que ceux du cuivre. Dès lors les inégales influences de l’épaisseur d’air traversée par les rayons secondaires des

divers métaux doivent résulter des inégales absorptions que ces rayons secondaires éprouvent dans Pair, suivant la nature du métal qui les émet. Ainsi, les rayons secondaires étant émis à travers 9°% d'air et la feuille d'aluminium battu &'b', l'action électrique des rayons secondaires du fer était 1,26 fois aussi grande que celle des rayons du cuivre, tandis qu'à travers 18°" d’air elle était au contraire 1,4 fois plus faible que celle du cuivre, c’est-à-dire était réduite 1,26 X1,4 fois autant, soit 1,8 fois autant que celle du cuivre; les conditions géométriques de l’expérience restant les mêmes pour les deux miroirs de fer et de cuivre comparés, l'influence géométrique de la distance, qui résulte de la loi du carré des distances, était la même pour les rayonnements des deux miroirs, en sorte que la couche d’air comprise entre le 7° et le 18° centimètre à partir du centre de chaque miroir devait absorber les rayons secondaires du fer beaucoup plus que ceux du cuivre, de manière à en réduire 1,8 fois autant l'action électrique exereée sur lélectroscope C. La suite de ces recherches justifie cette interprétation.

9. Absorption des rayons secondaires par l'air. — L’allaiblissement de l’action électrique des rayons secondaires avec l'augmentation de la distance comprise entre le miroir rayonnant L et la paroi a/b' d'aluminium très mince de l'électroscope C est uniquement dû à la transmission par l'air, si l'on supprime l'influence géométrique de la distance; il faut pour cela, avec le dispositif de la fig. 14, déplacer l’électroscope C derrière l'écran EJE, fixe et donner à l’ouverture 0! de l'électroscope une étendue assez grande pour recevoir à toute distance la totalité du faisceau de rayons secondaires que le miroir L, de quelques centimètres carrés de surface, envoie à travers l'ouverture invariable o, de l'écran fixe E,E!. On trouve ainsi que la transmission par la couche d'air, comprise entre 9°"

et 18% à parür du centre du miroir rayonnant L,, affai-

blit à peine, en général, l’action électrique des rayons secondaires du cuivre, tandis qu’elle réduit celle des rayons du fer sensiblement dans le rapport (1,8) déjà trouvé par comparaison des deux métaux dans les mêmes conditions. Un affaiblissement du même ordre des rayons secondaires de rertains métaux très lourds, comme le platine, le plomb, résulte de la simple transmission dans la couche d’air comprise entre 1°" et 3°" seulement (!).

Il m'a paru intéressant de m’assurer, en raréfiant l’air autour du métal rayonnant, que l'affaiblissement par transmission dans l'air est bien dû à la présence même de Vair et non pas à une influence spéciale de la distance indépendante de la loi du carré des distances : dans un petit récipient de verre R (fig. 17) communiquant avec

Fig. 17.

une trompe à eau est disposé un petit miroir L, métallique qui recoit des rayons X d’un tube un peu mou à travers une paroi #v assez transparente, formée d’une peau de vessie soutenue par une toile métallique. Le récipient R

(*) Par suite, si l'expérience de la fig. 8 (p. 45) est faite avec une lame MM d'un métal tel que le plomb, on peut, sans affaiblir notablement l’action électrique des rayons secondaires, supprimer la partie supérieure de la lame MM; la région inférieure de MM séparée de aa par quelques centimètres d'air au plus produit à elle seule la plus grande partie de l’action électrique secondaire.

porte une tubulure latérale que termine un petit plateau métallique ce soudé à la paroi E,E; de l’électroscope C. Le centre du plateau cc est percé suivant un orifice circulaire de 1°" de diamètre; une très fine toile métallique de laiton, soudée au bord du plateau cc, en recouvre l’orifice circulaire et supporte une pellicule de collodion de 3 microns seulement d'épaisseur collée par ses bords au plateau ce avec du collodion plus épais. Dès que les rayons secondaires du miroir L sont sortis du récipient R à travers la mince couche de collodion, ils se propagent dans le champ élecwique de l’électroscope, dont ils rendent l'air conducteur de l'électricité, et déchargent ainsi la feuille électrisée f sans avoir subi d’autre absorption que dans la mince pellicule et dans les 4°, 5 environ d’air compris entre cette pellicule et le centre du miroir rayonnant L. Avec la trompe à eau, on raréfie l'air autour du miroir L et l’on observe l’action électrique des rayons secondaires en suivant, comme d'habitude, le déplacement de la feuille f au moyen d’un viseur à court foyer muni d’un oculaire micrométrique; on laisse ensuite rentrer l’air dans le récipient et l’on constate alors que l’action électrique des rayons secondaires a notablement diminué si le miroir L est formé d’un métal lourd tel que le fer ou le nickel, l’étain et surtout le platine, le plomb. L'action reprend sa valeur primitive si l’air est ramené à la raréfaction primitive. Ainsi, l’action électrique des rayons secondaires émis par un miroir L de platine était divisée par 2 quand la pression de l'air du récipient R s'élevait de 2°%,8 à 21°°,8 de mercure; elle reprenait sa valeur primitive quand la pression atmosphérique était rétablie dans le récipient. On va voir que le platine émet réellement des rayons secondaires encore plus absorbables que ce premier résultat ne semble le montrer.