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ment, vers la plaque, chargée positivement ; chaque électron transportera avec lui une charge d’électricité connue, et constante. La source S va donc débiter à travers la lampe un courant dont l'intensité dépendra du nombre d'électrons quittant le filament pour aller vers la plaque. C'est le courant électro- Es nique. LATE MTS

Le nombre des électrons issus du filament dépend de la température de celui-ci, c’est-à-dire, pratiquement, de l'intensité du courant de chauffage. Examinons ce qui se passe lorsque, la température du filament restant constante, on augmente progressi- : vement la différence de potentiel exercée sur les électrodes de la lampe. Quand cette différence est nulle, il n'existe pas de courant électronique.

Pour une faible différence de potentiel, une fraction des électrons émis par le filament, atteint la plaque. Ce nombre croit rapidement, avec le ‘voltage, et l'intensité du courant électronique croît parallèlement. Pour un certain voltage, Ia totalité des électrons émis se rend à la plaque, et l'intensité atteint un maximum. À partir de ce point, si nous continuons à augmenter la différence de potentiel plaque-filament, l'intensité du courant n’augmente plus, puisque la totalité des électrons est déjà utilisée, que chaque électron transporte toujours la même charge d’électricité, et que le nombre d’électrons émis par le filament ne dépend que de la ‘empérature de celui-ci, supposée constante dans

rience.