ÉTUDE THÉORIQUE

Examinons le cas théorique d’une respiration normale se faisant dans les conditions moyennes d’une capacité pulmonaire égale à £500cc et d’un air courant égal à 90 Occ et supposons, pour fixer les idées :

D’une part, une cavité dont la paroi est à la température de 37°5, contenant 2500cc et d’un air à la même température, à la pression 760, saturé de vapeur d’eau et capable d'admettre, en s’agrandissant par le jeu des muscles inspirateurs, une nouvelle quantité d’air ;

D'autre part, 500 cc. de l’air extérieur à la température {, contenant de la vapeur d’eau à la tension f, péaétrant, sous la pression 760 dans la Cavité et prenant immédiatement la température de 375;

Considérant le mélange homogène, quant à la teneur en vapeur d’eau, dès le début, avant que la paroi cède de nouvelle vapeur d’eau, nous nous demandons quelle est, à ce moment, la tension de la Vapeur d’eau de ce mé-

lange ou mieux, quel est l’état hygrométrique d’un point

de la paroi.

Il est égal à :

Rapport de la tension æ dela vapeur d’eau du mélañge à 47 mm. 95 qui est la tension maxima de la vapeur d’eau correspondant à 37°5, la température du point considéré. , Mais x est facile à calculer en partant du poids P de vapeur d’eau contenu dans tout l’air du mélange et donné

par la formule connue

œ 1 = PR TV Ra 622 à IPPPEVE< 760 SI ETATS 0,622 X 1,293

où Vest le volume du mélange d’air à la pression 760, à la température 37°5, « le coefficient de dilatation des gaz, 0,622 la densité de la vapeur d’eau, 1,293 le poids de l’unité de volume de l’air, et d’où l’on tire : 631 œ 2 P >< 760 >< (1 + 87,5) V XX 0,622 x 1,293

On peut remplacer P et V, dans cette formule par les

valeurs suivantes :

DIE De

C'est-à-dire P est égal au poids p, de vapeur d’eau contenu dans la cavité avant l’inspiration, plus le poids p2 de vapeur d’eau contenu dans l'air inspiré, ces poids

pouvant se calculer par la même formule que [2] :

47,95 1 [4] p, = 2500 X TX 0,622 x 1,293,

f 1 = Pet (O0 ,298.

[5] », = 500 X< 70 Tr XX 0,622 X 1,293

Quant à V, c’est le volume du mélange à 837°,5, sous la pression 760, des 2500 cc. de la capacité pulmonaire,

jore plus les 500 cc. de l’air courant inspiré et passant, sous la même pression, de la température é# à 870,5 :

[6] V = 2500 + 500 AL a

En portant ces valeurs dans [3], puis dans [1]et rédui-

sant, On arrive à :

PRET Een Foi +) CO tarte) 47 | drag DIE

+ L . . + 273? LD de Pair inspiré, f la tension de la vapeur d’eau qu’il ren-

formule où tout est connu : « — t'est la température ferme et qu’on mesure par les moyens ordinaires.

Remarquons que la valeur de E est représentée par. une somme et que, pour une même température de l'air inspiré, la première partie reste constante, tandis que la seconde partie varie et peut devenir égale à O pour f— 0, c’est-à-dire quand l'air inspiré est complètement sec.

En effectuant les calculs pour toutes les températures depuis 5° jusqu’à 40° et pour toutes les tensions depuis f— o jusqu’à f égale à la tension maxima pour chaque température, on obtient un tableau intéressant dont je ne donnerai que les valeurs principales pour les températures 5, 10, 15, 20, 25, 30. 35, 40e.

ae OS Etat hygrométrique E, quand Pair inspiré ést à :

L'état __ La température de :

bygrométrique. | 5 | 95 | 39e | 25e | 20e | 45e | 10° | 5 | 1 saturation [0,978 0,941 0,911 0,88810,868 0,854 0,841 0,95 saturation |0,970.0:925[0906 0,884 [0,865 0.852 0,839 0:90 saturation [0,963 0,929/0902.0:881 |0,863 0,850 0,838 0:85 0,994 |0:953 0,922 /0:898 10,878 0,861 [0,848 0.837 0:80 0,985 |0:948.0:91810:892 0,875 0,858 0/847,0,836 0/75 0975 |0:94110.91310:890.0,87210,856 0,845/0,835 0:70 0,966 |0,934 0,907 10885 086910 854 0,843 0,833 0,65 9,956 |0.926/0.902/0:881 0,86510,851 |0/842 0,832 0,60 0,927 [0.919 0:896/0:877.0,86210849 [0.840 0,831 0,55 0937 [0,112 0891/0873 0,859/0,347 10,838 0,830 0,50 0,928 10.905 0:885/0.869 0,856 10845 |0,837,0:829 045 0,919 0.807 0,870/8,864 0,853 10,842 1082510827 0,40 0,910 |0:890 0,374 0,860 0,850/0,840 |0.823/0,826 0,35 0,900 10,783 0.868 0,856 0847 8.838 0,851 10,825 |

. D’après ce tableau, nous voyons que l’état hygrométrique cherché varie avec la température et, pour une même température, avec l’état hygrométrique de l'air inspiré. Mais ce qui frappe et nous intéresse tout de suite c’est que, dans le cas de l'air inspiré sec, l’état hygrométrique résultant est à la limite ou au-dessous de la limite de germination des spores du Penicillium glaucum; que, même dans quelques cas d’un air inspiré saturé de vapeur d’eau, cet état hygrométrique est assez rapproché de la limite; il en ressort encore que, entre les cas où f — o et fest maxima, il y a de nombreuses valeurs pour lesquelles ce même état hygrométrique est voisin de la limite ou même au-dessous.

Ces rapprochements de ch'ffres prendront encore plus d'importance si, tenant compte de la durée possible du

séjour des spores sur la paroi respiratoire, eu égard à

— 20 = l’expectoration, je dis que des spores de Penicilliüm Glaucum, à la température de 36°, 5, demandent plus de 100 heures pour germer dans un air dont l’état hyqrométrique est égal à 0,855 et plus de 20 heures si l’état Di DPACTIALE est 0,879,

J'arrête cette discussion parce que je n’envisage ici qu’une partie de la respiration et dans des conditions théoriques qui ne sont pas exactement réalisées dans la nature.

Achevons le mouvement respiratoire entier.

Donc, au moment défini ci-dessus, l’état hygrométrique serait celui que donne le tableau. Ensuite la paroi cède de la vapeur d’eau, l’air s’en charge et son état hygrométrique tend vers 1 sans jamais l’atteindre s’il a pris la température de la paroi, parce que cette paroi est constituée par des cellules qui ont une certaine force osmotique qui, si faible qu’elle puisse être, s'oppose à ce que la vapeur d’eau qui les touche prenne la tension maxima correspondant à leur température. Je ne considère ici quela transpiration pulmonaire normale régie par l’osmose.

Ceci se produit entre une inspiration et l'expiration suivante et pendant celte expiration, c’est-à-dire pendant un temps assez court après lequel nous revenons à notre point de départ pour recommencer une nouvelle série de phénomènes semblables.

Dans cette manière de concevoir la respiration, un point quelconque de la paroi de la cavité ne possède jamais véritablement un état hygrométrique égal à 1.