TRIQUES

INFCSOIRES FOSSILES on VIVANTS.

i ijf. Division u le la matière.

INONDATION UNIVERSELLE ; son im possibilité, t ou. M mu s.

INSENSIBILITÉ pour cei laines couleurs Voy, i us.

I Vsl i:i dl N I dm PASSAS!*. Voy. Lunette

Ml' Il II i.i

INTENSI1 fi du magnétisme terrestre. Voy

M kGNI i Ismi i BRI - 1 ni .

IM ERFÉRENCES DE l A LUMIÈRE (.!.

l'anglais />< inlerftre, se rencontrer). — Nom donné par xoung a des pbéne n que la luioiere présente eu s'infléchissant vers les extrémités des corps, parce qu'ils l'expliquent ai èmenl par la r ocontre des

rayons lo teux dont, par le résultat même

de leur coïncidence, les effets se di truiseut mutuellement.

Newton, et la plupart de ceux qui vinrent immédiatement après lui, supposèrent que la lumière était une substance matérielle , émisa par I us les curps lumineux par eUI mêmes, sous forme de particules extrêmement léuue>, se mouvant en ligues droites ave aile vitesse prodigieuse, el qui, en frappant sur les nerfs optiques, produisaient la sens lion de 1 1 lumière. Plusieurs

des pli nomènes observés ont été successive ment expliqués par cette théorie: elle

semble cependant tout à fait insuffisante pour rendre raison des circonstances siu i antes.

Quand deux rayons égaux de lumière

rouge, parlant de denx points lumineux tombent sur une feuille de papier blanc

dans une chambre obscure, Us pro luisent un point rouge qui es| deu\ fois aussi brillant que le serait celui produit séparément par chaque i iyon, pourvu que la différence de longueur des deux rayons, â partir des points lumineux j isqu'au pointrouge, soit ,\aci nienlrle Ia0j000055' p rtie d'un millimètre. Le u, -me effet a lieu si i a différence de leurs longueurs est éga e à deux fois, unis fois, quatre lois, etc., cette quantité.

: différence d longueur d< rayons est égale a la moitié de ,1a 0,0 n iriie d'un millimètre, on a 1 fois f, i foi- l, •'( fois -J, cle. cette valeur ; l'une [rJcs lumièri . détruit l'autre, et produit une obscurité

su. le papier, à l'endroit où la nbent les rayons réunis. Si la différence de longueur îles listaoces qu'ils p ircourent est égale au i £. 1 ', 8f ,etc, de la 0;

ui I.iiii Ire, le point r.ui-e proi e-

n mi des rayoua combinés est de la même intensité que celui qu' nrail produit un

r yon seul. Si i est la lumière violette que

le, la différence de longueur des denx rayons doit être, pour produire les • phénomène* , égale à 1 1 0,000399" partie dun millimètre : l'on peut se procurer la vue de phénomènes semblables en loi la flamme d'onc chandelle au tra- ; quees écarte, et exlrdm ment rapprochées l'une de ,'au re, ou bien en introduisant la lumière do soteil dan une <-h.imi>re obs-

cure, à travers un trou d'épingle de la 0,635* partie d'un millimètre de diamètre environ, et en recevant l'image sur une feuille de papier blanc. Los choses ainsi disposées, si l'on vient à présentera la lumière un ûl métallique très-mince, son ombre consiste en une barre ou raie d'un blanc éclatant dans le milieu, bordée de chaque côté de raies, alternativement noires, et teintes de couleurs brillantes. Les rayons qui se recourbent en deux courants autour du Gl métallique sont d'égales longueurs dans la raie du milieu ; leur effet combiné la rend donc du double plus brillante; mais les inégalités de longueur des rayons qui tombent sur le papier de chaque côié de la raie brillante, étant combinées de telle sorte qu'ils se détruisent mutuellement, ils forment des lignes noires. De chaque côté de ces lignes noires les rayons sont encore de longueurs telles qu'ils se combinent pour former des raies brillantes, et ainsi de suite alternativement, jusqu'à ce que la lumière devienne trop faible pour être visible. Quand pour celte expérience ou emploie une lumière homogène quelconque, le rouge par exemple, les alternations ne sont que rouges et noires ; mais lorsque l'on opère avec la lumière blanche, il résulte de la nature hétérogène de celte sorte de lumière, que les lignes noires alternent avec des raies vives ou des franges de couleurs analogues à celles du prisme, provenant de la superposition de systèmes de lignes alternativement noires et de chaque couleur homogène. La disparition des lignes noires et des franges colorées, à l'instant où l'un des courants est interrompu, est une preuve évidente que l'alternalion de ces raies est due au mélange des deux courants de lumière qui circulent autour du fil de métal. De là donc l'on peut conclure que toutes les fois que ces raies de lumières et d'obscurité se présentent, elles sont dues aux rayons qui se combinent à de certains intervalles pour produire un effet simultané , et à d'autres intervalles pour se détruire réciproquement. Or, il est contraire à toutes les idées que nous avons sur la matière, de supposer que deux particules de cette même matière puissent s'anéantir mutuellement dans quelque circonstance que ce soit; tandis qu'au contraire deux mouvements opposés peuvent se détruire, et il est impossible de n'être pas frappé de la similitude parfaite qui existe entre les interférences des petites ondulations de l'air et de l'eau et les phénomènes précédents. L'analogie est si grande, que les savants de la plus haute autorité s'accordent à supposer que les régions célestes sont remplies d'un milieu extrêmement rare, impondérable et très-élastique, auquel on a donné le nom d'éther, et dont les particules sont susceptibles de recevoir les vibrations qui leur sont communiquées par les corps lumineux, et de les transmettre aux nerfs optiques, de manière à produire la sensation de la lumière. L'accélération du mouvement moyen de la comète d'Encke, et de celui de la comète

découverte par M. Biéla, rend presque certaine l'existence d'un tel milieu. Il est évident que dans cette hypothèse les raies alternatives de lumière et d'obscurité résultent entièrement de l'interférence des ondulations ; car, d'après la mesure directe qui en a été faite, la longueur d'une ondulation des rayons rouges moyens du spectre solaire est égale à la 0,000655° partie d'un millimètre ; conséquemment, lorsque deux élévations d'ondes se combinent, elles produisent une lumière d'une intensité double de celle que chacune produirait séparément; et quand une demi-ondulation se combine avec une ondulation entière, c'est-à-dire, lorsque le creux d'une onde se trouve rempli par l'élévation d'une autre onde, il en résulte l'obscurité. A des points intermédiaires entre ces extrêmes, l'intensité de la lumière correspond aux différences intermédiaires dans les longueurs des rayons.

La théorie des interférences est un cas particulier de la loi générale en mécanique, de la superposition des petits mouvements ; d'où il paraît que le déplacement d'une particule d'un milieu élastique , produit par deux ondulations coexistantes, est la résultante des déplacements que chaque ondulation produirait séparément; par conséquent, la particule se mouvra suivant la diagonale d'un parallélogramme, dont les côtés sont deux ondulations. Si donc les deux ondulations s'accordent en direction, ou à peu près, le mouvement résullaut sera , à très-peu de chose près , égal à leur somme et s'opérera dans la même direction ; si elles se font à peu près opposition l'une à l'autre, le mouvement résultant sera à peu près égal à leur différence ; et si les ondulations sont égales et opposées, la résultante sera zéro et la particule demeurera en repos.

Les expériences précédentes et les conséquences qu'on en a déduites , lesquelles ont servi de base à la théorie des ondes lumineuses, constituent les travaux les plus mémorables de l'illustre docteur Thomas Young ; il est juste, toutefois, d'ajouter que Huyghens est le premier qui en ait conçu l'idée.

Les phénomènes nombreux des couleurs périodiques qui résultent de l'interférence de la lumière, et n'admettent aucune autre explication satisfaisante que celle basée sur le principe de la théorie des ondes, sont les arguments les plus puissants en faveur de celte hypothèse. De plus, une investigation suivie a conduit à reconnaître que les circonstances mémos qui au premier abord semblaient défavorables à cette théorie, tiraient d'elle seule leur origine. L'objection errouée que l'on a faite à l'occasion de la différence qui, dans un certain cas, existe sous les mêmes circonstances, dans le mode d'action de la lumière et du son, doit trouver place ici. Quand un rayon de lumière venant d'un point lumineux, et un sou divergent, sont transmis tous les deux à travors un très-petit trou dans une chambre

obscure, la lumière s'avance en liane droite, et n'edaire qu'un petit point sur le mur opposé, laissant le reste dans l'obscurité; lan-

dis que le son en entrant diverge en tous

sens, et t'entend dam loutei les parties de la chambre. Ces phénomènes, toutefois, loin d'être en désaccord avec la théorie des ondes, en sont 'les conséquences directes, résnltant de la différence énorme qui existe entre la grandeur des ondulations du son et celle 'les ondes lumineuses. Ces dernières sont incomparablement moindres que le diamètre de la petite ouverture, tandis que les autres sont beaucoup plus grandes. Ainsi donc, quand la lumière, émise par un point lumineux, entre dans le trou, les rayons situes autour de ses bords sont obliques, et par conséquent de longueurs différentes, tandis

que ceux iln centre sont directs, et à peu prés ou tout à fait de longueurs semblables ; de sorte que les petites ondulations situées entre le centre et les bords sont dans des phases ou états différents d'ondulation. De là il suit que lo plus grand nombre de ces ondes interfèrent, et qu'en se detru s.inl mutuellement, elles produisent l'obscurité tout autour des bords de l'oin erture ; tandis que les rayons du centre, étant dans le même 'Lit ondulatoire, se combinent et produisent un point lumineux éclatant sur le mur, ou sur un écran place directement à l'opposite du trou. Les ondulations de l'air qui produisent le son, étant au contraire très-grandes, en comparaison du trou, ne divergent pas d'une manière sensible en y entrant, et sont toutes, par conséquent, de longueurs si peu inégales, et dans des états ondulatoires si peu différents, qu'aucune

d'elle n'interfère Suffisamment pour donner lieu à leur destruction mutuelle. Des lors, toutes les particules de l'air contenu dans la chambre entrent en vibration, ce qui fait que l'intensité du son est à très-peu près partout la même. Il est probable cependant que si l'ouverture étail assez grande, le son divergeai d'un point situe en dehors de la chambre serait à peine perceptible, excepte pour le point situe immédiulemi ni à l'opposite de l'on \ rlure. Quelque déterminantes |ue soient en apparence, contre la théorie «les

ondes, les cirCOOSl inces précédentes, l'expérience suivante, faite par II. Arago il y a trente ans environ, semble être décisive en faveur de celle hypothèse, Supposez qu'une

lentille plan-convexe d'un très-grand rayon soit placée sur une p| i |ue d i métal parfaitement polie. Quand un rayon «le lainière polarisée tombe sur cet appareil sous un angle d'incidence Irés-graud, l'on aper oit au point de contact les anneaux de Newton. Mais connue l'angle de polarisation du verre diffère de celui du métal, il arrive que le point noir et le système d'anneaux s'evan missent quand la lumière tombe sur la

lentille sons un angle égal a l'angle de polarisation du verre. Car, bien que la lumière conlinae à être réfléchie en abondance

de li surface lu métal, pas un rayon n'est réfléchi de la surface du verre qui est eu

7ii

conlacl avec le métal, ei par conséquent il n'j a point d'Interférence. Ce rail prouve do

la manière la pins évidente que les anneaux

de New ton résultent de l'interférence delà

lumière réfléchie des surfaces en contact apparent.

Maigre l'heureuse application de la théorie des ouiles aux | benoineiies. l'on ne peut nier qu'il existe encore une objection dans la dispersion de la lumière, à moins que l'explication donnée par le professeur Airy soit jugée suffisante. Au lieu d'être réfracté en un seul point, un rayon solaire tombant sur un prisme est disperse ou éparpillé sur un espace considérable, de sorte que les rayons du spectre coloré, dont les ondes

sont de longueurs Inégales, ont des degrés différents de réfrangibilité, et se meuvent

par conséquent avec, des vitesses différentes, soit dans le milieu qui transmet la lumière du soleil, soit dans le milieu réfringent, ou dans tous les ib'ux; tandis qu'il a été démontré que les rayons qui réunissent toutes lés couleurs se meuvent avec la mémo vitesse. Si, en effet, les vitesses des divers rayons étaient différentes din> l'espace, l'aberration des étoiles fixes, qui est en raison inverse de la vitesse, serait différente pour les différentes couleurs, et chaque étoile offrirait l'apparence d'un spectre dont la longueur serait parallèle a la direction du mouvement de la terre, ce qui n'est point d'accord avec l'observation. D'ailleurs, une telle différence n'existe pas dans les vitesses des ondulations longues et courtes de l'air, dans

le cas analogue do son, puisque les notes

du ton le plus haut cl le plus bas sont entendues dans l'ordre, où elles sont frappées. Nous empruntons au professeur Airy ses propres expressions pour rendre compte do la solution donnée par lui de ce cal anomal, d'après un exemple semblable qui se retrouve dans la théorie dn son. ■ Nous avons « tout lieu de croire, dit-il, qu'une partie do » l.i vitesse du son dépend de la circons-

■ lance mirante, savoir : que la loi de l'é- • lasticitéde l'air est altérée par le développement instantané de la chaleur latente

« qui s'opère dans l'acte de la compression,

■ ou | ar l'effet contraire qui a lieu pendant l'expansion. <>r, si cette chaleur avait

a besoin d'un certain temps pour son deve- •I loppvmcut, la quantité de chaleur deve-

■ loppée dépendrai! du lemps durant lequel

« les particules resteraient i peu prêt dans n le même étal relatif, c'est-à-dire du temps

de la vibration. Conséquemnenl la loi du

i l'élasticité serait différente pour différents i temps de vibration, ou pour différente»

i longueurs d'ondulations ; et, pir suhe, la

vitesse de transmission serait différente .1 pour dés ondes de longueurs différentes. i Si nous supposons qu'une certaine cause, mise en action par ia vibration des particules, affecte d'une manière semblable l'ôi lasUcité du milieu de la lumière, et quo le degré de développement de celle cause . dépende du temps , mur. aurons une esi pin. a, on suffisante de l'inégalité de ré-

ISO

ISO

n frangibililé des divers rayons colorés. »

Lors même que celte so'ulion sérail sujette à quelque objection, au lieu d'êlre étonné qu'un cas anomal se présente, l'on doit plutôt être surpris que la théorie touche de si près à son point de perfection, si l'on considère qu'aucun sujet, dans tout le cours des recherches physico-mathématiques, n'est plus abstrait que celui de la propagation du mouvement à travers des milieux élastiques, ce sujet exigeant qu'on ait sans cesse recours à l'analogie, par suite des difficultés insurmontables qu'il présente. Voy. Ondulations (optique .

Interférence des rayons polarisés. Voy.

Polarisation chromatique.

Interférence du son. Voy. Son.

INVARIABILITÉ du mouvement moyen des planètes et du grand axe de leur orbite. V mi. Vertiruations des planètes.

IODE, ses globules et leur finesse. Voy. Divisibilité.

IRRADIATION.— Les impressions sur la réiine ne s'étendent pas seulement en durée, elles s'étendent aussi en largeur. Ainsi, peu de temps après la nouvelle lune, le croissant paraît faire parti*: d'un cercle sensiblement plus grand que le reste du disque qui n'< st éclairé que par la lumière cendrée. Deux cercles de même diamèlre, l'un blanc sur un fond noir, l'aune noir sur un fond blanc, paraissent inégaux, quoique à la même dislance. El celle inégalité n'est pas un effet de l'imagination, car on la retrouve encore en mesurant les angles sous-tendus. On doit donc admettre que l'impression produite par une surface lumineuse s'étend un peu au delà de l'image projetée sur la réiine; c'est en cela que consiste le phénomène, de l'irradiation*

D'après les recherches de M. Plateau, l'irradiation varie considérablement d'une personne à une autre, et même d'un jour à l'autre pour la même personne : son étendue dépend aussi de l'éclat de la surface. Un fait très-curieux esl que , quand deux objets lumineux d'un éclat égal ne sont séparés que par un petit intervalle, chacun 'd'eux exerce sur l'irradiation de l'autre une action qui la diminue, de sorte que les deux irradiations en regard décroissent à mesure que les objets lumineux se rapprochent, et finissent pars'annuler lorsque le contact a lieu. C'est à cette espèce de neutralisation de deux irradiations voisines que nous sommi s redevables de pouvoir distinguer les traits les plus fins de l'éciiture et apercevoir un cheveu ou même un fil de cocon projeté sur le ciel. Voilà aussi pourquoi l'irradiation est insensible avec ;cs micromètres à double image. M. Plateau a reconnu aussi qu'elle était diminuée par remploi des lentilles convergentes, et, par conséquent, moindre dans les lunettes astronomiques qu'à l'œil nu; au contraire, les lentilles divergentes l'augmentent.

ISOCHIMENESel ISOTHÈRES. — Si ou réunit sur une mappemonde Ions les lieux dont la moyenne hibernale est la même, il

en résulte des courbes appelées îsochimènea (d'ïao;, égal, et £;-(//mv, hiver. Celles qui passent par les points où les moyennes estivales soûl égales, se nomment isolhères("<ro?, égal, et ei/so,-, été). Le nombre des observations n'est pas encore assez grand pour pouvoir tracerces courbes avec une parfaite exactitude; mais elles sont suffisantes pour faire voir que ces lignes sont loin de coïncider avec les parallèles qui joignent les points situés à la même dislance de l'équaleur, car les isochimènes s'abaissent vers le sud à mesure qu'on s'éloigne de la côte occidentale de l'Europe en marchant \ers l'orient , parce que les pays situés vers l'est ont des hivers beaucoup plus rigoureux que ceux qui sont à l'ouest. Les isolhères, au contraire, s'élèvent vers le pôle quand on marche d'occident en orient, et c'est seulement dans l'intérieur du continent qu'à latitude égale les moyennes estivales sont les mêmes. Dans l'Amérique du Nord, on observe quelque chose de semblable; car à distance égale de l'équaleur les lieux situés à l'ouest des Alleghanysontdes hivers plus froids et des étés plus chauds que ceux qui sont situés au bord de la mer.

On comprendra facilement que ces conditions climatériques aient la plus grande influence sur la distribution géographique des êtres organisés. Beaucoup d'animaux, surtout des quadrupèdes, qui ne peuvent pas faire d'aussi grandes migrations que les oiseaux, évitent les climats extrêmes. Si donc on fait passer une courbe par les points qui limitent au nord l'aire habitée par ces animaux, cette courbe coïncidera presque axec uni- isochimène. C'est ce que fait voir la carte publiée par M. Ch. Ritter sur la distribution dis mammifères sauvages et domestiques en Europe. Ainsi en Suède l'élan vit encore sous la 05" latitude, mais dans l'intérieur de la Sibérie il ne dépasse pas le 55e degré.

Les mêmes observations s'appliquent à la distribution des végétaux sur la terre, mais il faut distinguer avec soin les végétaux arborescents de ceux qui ne sont qu'annuels et meurent chaque année après avoir porté leurs graines. Les arbres ne peuvent pas résister aussi efficacement aux rigueurs de l'hiver que les végétaux herbacés vivaces ; toutefois, si leur période de floraison ei de fruclificalion n'est pas longue, ils s'élèvent jusqu'à de hautes latitudes le long des côtes de l'Atlantique, tandis qu'ils s'arrêtent beaucoup plus au sud dans l'intérieur du continent. Ainsi aux environs de Penzance, sur la côte méridionale de l'Angleterre, les Myrtes, les Camélia, les Fuchsia et les llinlleia passent tout l'hiver en plein air, quoique leurs fruits ne mûrissent pas en été. Les côtes il- Bretagne offrent le même phénomène. Le hêtre [Fugui silvaticn) s'étend en Norwége jusqu'au 60 degré. Sur la côte occidentale de la Suède sa limite extrême est sous le 5H" ; dans le Smoland par 57° et sur la côh; orientale dans le Voisinage de Calmar. En Lilhuanie elle se trouve entre 5i° et 55°; dans les Carpalhes, aux environs du 49' ; et dans les montagnes de la Crimée, vers 45".

7JS

ISO

Le houx (ll'x aqvifoliwm), CftA s'avame jusqu'en Ecosse el en Nofwége, pèle quelquefois aux env lions de Iterlin et de Halle. Plu sieurs espèces de bruyère», l'aune, le peuplier noir, le lilas, le lierre, le gui, l'épinev incite, le iiniiil , ont une distribution géographique analogue.

Le petit lableao suivant présente l'indtca- (ii)n dos limites latilndinalés de plusieors

arbres en Sc.i n.tin .1 \ ic.

ISSUES. Limites taliludinalti.

Hêtre {Fuiirn ùhatiea , G9°0'N.

Oénc rouvre (Quercut robur), 61 •>

Arbres 1 ultiers, 63 i>

Fana), fil

Epil i 1 il 67 JO Sorbier ilea oiseleari (Strbut as ttparta), | . ..

Bouleau > 1 m. 1 70 40

lioulujll II MM [Bt util lltlllll), 71 0

Les végétaux annuels, el surtout les céréales, se eomportenl d'nne manière dilTerrntt'. l'eu Irur Importent la duré' el la rigoéurdf l'hiver, la seule chose essentielle

pour eux c'est la période! pendant laquelle ils se développent ; aussi les courbes <| ni indiquent leurs limites seplrnli annales SOnt-

elles parallèles ans Isolhéres. En Norwége, on rnliivp encore de l'orge l ans quelques

points Minés sons le 70'. Vers l'est, sa limite s'abaisse; vers le sud el en Sibérie, on ne ti'ouve pal i\r céréales au nord du 80 . I.a limite septentrionale du m ï- en France es1

déterminée par les mêmes lois. Sur les bords

de I vi inlique . elle est au sud de la Rochelle pu 't ')• 50' ; mais sur le Hli n elle se trouve entre Mannheitn 1 Strasbourg par

il le latilu le.

Les végétaux arborescents peu s nsi Mes aux froids de l'hiver, mais qui 1

des êtes chauds, ont sur la cote Occidentale

de l'Europe une limite dépendant de la courbe

des Isotbêres. Ainsi la yignC n'est pas cultivée avec avantage sur les côtes de France, au delà de •'»"• 30'. Dans l'intérieur du pays, elle s'élève f rslek9 <-t si ni couper le Rhin à Coblenti par .'ID -20'. In Ulcm igneell De pas le 51*, auquel elle est sensiblement pai allèle dans l'est du continent eut 1

INSODYNAM1Q1 BS sedil des courbes décrites parles points de la suit h- du globe où l'intensité du magnétisme est semblable. I du. Maokétismi I II', m s 1

ISOGÉOTHERftfl S (lignes .d'tw -, égal,r , terre, et o«-.uo. , chaleur, la température des couches superficielles de la lerre allant en décroissant de l'équaleur aux pôles, il doil \ avoir dans les ileux hémisphères beaucoup de points où la température est h même dans les ronches slip rlù ieil. s ju sol. Des lignes tracées par ers points OÙ la température annuelle moyenne esl la même,

sont à p/u prés parallèles à l'équali DC dans

li sone tropicale; elles deviennent de plus en plus irrégulières .1 mesure qu'on s'a-

\ .une Ver« les - yli MPI BUTUBB.

ISQMORPHYSMB. Voy. Cohps Structure ISOTHÈHI - ou. IsocHitiàni s

ISO 72*;

I80THBRMBS lignes), i*b«v, même, el . ehaleor. <»n donne le nom de ligne is itherme i une l i ■■ 1 1 . ; ass ml pat tous les points de la surface de l.i terre, pour les quels li température mo enne esi la mette. 1 es 1 gni s -(, bennes sont a peu prés parallèles à l'équaleur jusqu'à -Il de latitude dp l'hi misphère boréal et de l'hémisphère austral. A partir de ce degré, les lignes isothermes perdent leur parallélisme, dont elles se artent de plus en plus à mesure que la latitude augm nie. Dans l'hémisphère nord, la ligne Isotherme de »- 16* cent, p isse entre Rome el Florence, à la latitude de 13*; et près de Raleigh, dans la Caroline du Nord, à la latitude de 36*; celle de ,-io centig. de température annuelle égale, traverse les Pays-Bas à la latitude de 51", et passe près de Boston, dans les Btats-Unis, à la latitude de V-2' J : celle de -+- 5° centig. passe près de Stockholm, à la latitude de 59 f , et par la baie de Saint-George, à Terre— Neuve, par le k8* degré de latitude; celle enfin de C* centig., point de congélation de l'eau, passe entre l'léa, en Laponie , latitude CG° , et Table-Bay, sur la côte du Labrador, latitude 'ii .

Il parait donc que les courbes isothermes qui, sur une étendue de 82* environ, de chaque rote de l'équaleur, son! presque parallèles à ceite ligue, dévienl ensuite de plus en plus. D'après les observations de sir Charles Giesccke, faites en Groëotaod, de M. Scoresby, dans les mers arctiques, et enfin de sir Edward Parrj et de sir John Franklin, il est reconnu que les lignes Isothermes d I ' n r ipe et d'Amét ique kr séparent entièrement dans les baul s latitudes, et entourent deux pôles de maximum de froid, l'un situe en Amérique et l'autre dans le nord de l'Asie, aucun des deux ne coïncidant avec le pôle de rotation de la lerre. Ces pôles sont situés l'un et l'autre au 80" parallèle de latitude nord. Le pi'de transatlantique se trouve place u luo- degré de longitude occidentale, a ."> environ au nord tic de sir Grabam Uoore, dans les unis polaires ; el le pôle asiatique est situe au 95 do longitude orientale, un peu au nord de la baie de lamura. près du cap nord-est. D'à rèa l s observations de II. de Ilumholdt et des capitaines Parrj al Scoresby, sir Dai id Ilr. w siers a évalué la tempéranuelle moyenne du pôle asiatique à 1° à peu près du Ih >rmo .1 être de Fahrenbeil n 22 cenlig.), et celle du pôle transatlantique à 3 -J- env iron BU-deSSOM de léro I 19* 72 centig. , tandis qu'il suppose que la température annuelle moyenne du pôle de roi, mon esl de k «u 5* ( l.'i à — 15 55 Quoiqu'on manque d'observations pour dei rmii er I cours des lignes isothermes méridionales avec la même 1 xactitude qui celui des ligues septentrionales, l'on eroi cependant qu'il existe dans l'hémi- Sttd d,u\ pelés correspondants de maximum de froid.

Les lignes is ih rmes . c'est-à-dire les ligues qui passent pjr les lieux où I