U£S LUIS ATOMIQUES

rures, etc. , au système régulier. Ce résultat ne sera pas difficile à concevoir dans notre méthode : dans une molécule ainsi composée , le métal ne forme presque jamais en effet la partie aiguë des sommets ; quoique les gazolytes aient leur sommet domi-, nant renversé vers l'intérieur du composé , les angles de leurs bases doivent toutefois être toujours plus saillants que ceux qui restent libres dans le métal ; de plus, l'obliquité de leurs arêtes doit avoir aussi sur l'écartement nécessaire au groupement général une plus grande influence que celle des arêtes parallèles entre elles du prisme métallique : par toutes ces raisons il sera facile de comprendre que le caractère dominant du groupement appartient plus particulièrement à ces corps. '

' Reste enfin à faire mention du dimorphisme, cette propriété si curieuse dont jouissent certains corps, de pouvoir posséder suivant les circonstances deux formes cristallines appartenant à deux systèmes incompatibles , c’est-à-dife sans dérivation géométrique possible de l’un vers l'autre : propriété qui seule eût été suffi.sante pour montrer que les molécules primitives de Haüy étaient de simples formes de groupement et n’indiquaient point du tout la figure réelle des atomes. Or notre tliéorie peut donner plusieurs moyens faciles de concevoir la possibilité d’un semblable phénomène : supposons des particules à sommet trièdre ; elles pourront par exemple , suivant les rencontres , s’assembler par trois en tournant chacune l’une de leurs arêtes vers l’iutérieur du groupement , ou par quatre en assemblant ces arêtes deux à deux et s’opposant face à face ; cela suffit pour donner deux formes incompatibles , et bien des circonstances physiques telles que la pression calorifique, la pesanteur, etc., seront capables, on le concevra très-bien, de produire ce changement caractéristique, lorsqu’il sera rendu possible par la nature des molécules. On pourrait trouver plusieurs autres combinaisons propres à produire des effets semblables ; une seule nous suffit, car on conçoit que ce qui importe ici c’est de montrer seulement que le principe de cette variation est compatible avec la théorie.

Je ne terminerai point ce sujet de la cristallisation, sans indiquer encore eu quelques mots son rapport avec les phéno-

CBISTALUSATIUH.

mènes de l'optique. D’après la manière dont nous avons conçu * la formation mécanique des substances cristallines , on voit qu’elles doivent être traversées en divers sens par des vides ayant la forme de canaux linéaires , régulièrement orientés , et présentant des largeurs quelquefois diverses dans le même canal, suivant des sens ordinairement rectangulaires entre eux, mais qui prolongent leur uniforme dissemblance sur toute la longueur du vide : condition non-seulement favorable à la tramsparence, mais condition éminemment propre aussi à s’appliquer aux causes de la double réfraction , telles qu’elles ont été calculées par Fresuel , ainsi qu’il sera facile de le vérifier en rapprochant ces circonstances des explications que nous avons, longuement données, en parlant de la théorie des ondes lumi- ' ncuses, dans le Livre de Physique. Il est facile en outre de ' concevoir, d’après les positions symétriques des molécules , ‘

que les vides linéaires dont nous venons de parler sont nécessairement orientés d'une manière régulière par rapport à certains axes de figure de la molécule primitive, ou du groupement ainsi nommé. Dans le rhomboèdre , les vides réguliers principaux sontdisposcs en rayonnant, et à éiartements égaux, • autour de l'axe sur lequel les molécules groupées sont également inclinées ; il y a donc symétrie complète des vides par rapport à cet axe, qui est , sous ce rapport, unique en direction dans le cristal. Le système cristallin régulier, ou cubique, présente la même symétrie dans trois sens rectangulaires entre eux. Dans le prisme rectangulaire droit ou dans le prisme rhomboïdal , au contraire , il y a toujours autour d’un point donné deux directions rectangulaires entre elles où la largeur du vide est inégale : il y a donc là deux axes de double réfraction. Tel sera pour nous le principe simple et pour ainsi dire entièrement mécanique qui formera la base de cette importante division entre les différents systèmes de formes cristallines. Userait difficile , ce nous semble , d’en concevoir une cause plus claire et en quelque sorte plus matériellement appréciable.

Nous n’irons pas plus loin sur ce sujet, et en terminant ici notre ouvrage, nous pensons avoirsuffl à la tâche que nous nous étions proposée, qui était d'établir des principes généraux pro-

DKS I.UIS ATOMIQliES.

prt-s à montrer le lien commun de toutes les parties des sciences physiques. Tropde détails eussent pu nuire à l'ensemble, etd’ailleurs lorsqu'une idée est vraie et féconde, les détails viennent s'y rattacher facilement : ce sera pour nos vues une nouvelle épreuve ; nous espérons qu'elles pourront y résister. Bien des imperfections néanmoins sont la suite nécessaire d'une première conception , et aussi du travail d'un seul ; nous ne saurions les avoir évitées. Mais nous demandons instamment aux savants à qui elles apparaîtraient, qu'ils ne se hâtent point de condamner un système entier pour la seule imperfection d'un détail. On ne saurait juger un principe général que par des vues d'ensemble, en mesurant la portée et l'étendue des phénomènes qu'il embrasse. Puisse donc ainsi leur indulgente attention ne manquer à nos efforts dans aucune des parties de cette sincère et consciencieuse recherche de la vérité.

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