UES CAUSES UE LA UBATITATION

nant du mouvement de ce grand corps se fera d'abord sentir; U en résulte à la surface de cet hémisphère un vide instantané, et la pression qui agissait sur lui étant pour un moment détruite en totalité ou en partie, la pression qui agit sur rhémisjdière opposé n’est plus contre-balancée : elle a pour effet alors d'exercer sur le corps entier B lui-méme une impulsion dirigée vers le centre du corps A. Cette impulsion n’est autre que l’attraction de Newton, la gravitation universelle. Voyons quelle en sera la valeur, et nous examinerons ensuite quels caractères particuliers cette provenance nouvelle peut y feire découvrir.

L’intensité de la pression soustraite à l’un des hémisphères du corps B est (d’aprte des propositions précédentes) proportionnée à la quantité de mouvement totale développée par le

■NV

corps A, divisée parle carré de la distance, ouà La quantité

absolue qui en est soustraite à l'hémisphère de B, et qui est proportionnée de plus à la grandeur du demi- volume de ce coips,

NV

est donc représentée par ou du moins l’attraction ne

peut être plus forte que cette quantité ; mais elle pourrait être plus faible, car elle ne peut dépasser non plus la quantité ^ ne', qui produit réellement l’impokion en agissant sur l’hémisphère opposé. Elle aura donc pour limite la plus petite de ces deux quantités, et comme nous verrons bientôt que par la variation de la distance et de la vitesse ces quantités tendent à s’égaliser pour acquérir un équilibre fixe , on peut prévoir que nous en déduirons un principe d’équation propre à représenter les conditions du mouvement r^uUer des corps gravitants.

Mais auparavant, et pour compléter cette analyse, je vais trai-, ter le cas particulier où le corps B se trouverait dans la direction même du mouvement de A, et sur la ligue d’impulsion de l’éther. Cette ligne est un infiniment petit par rapport au reste de l’espace ; mais enfin, comme le mobile peuts’y rencontrer, ou du moins la traverser (*), il importe de montrer qu’il sera en-

(*) Il «t nsentifl de reioan|n«r que noua avons à cooiidérH’ seuleineut le cea où le corpa B Iravfrte la ligne de direction de A ; car a’il ae mouvait anivant cette

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core attiré, et qu’il le sera suivant la même loi que lorsqu’il se trouve dans la zone d’aspiration. Voici quelle en est la raison. Le grand corps dans son mouvement emporte ponr ainsi dire l’éther avec lui ; si l’éther à son tour emportait «Mai le petit corps, tous deux demeureraient à la même distanenralative, et il n’y aurait pas de rapprochement, pas d’attraction. Mais il n'en sera point ainsi : le petit corps oppose à la marche de l’éther, venant dans cette direction, la même résistance qu’il y produit de toutes parts en vertu de sou mouvement propre; elle suffira pour rejeter la marche de l’éther sur les parties latérales et l’y faire en quelque sorte glisser. Car il n’en est pas ici comme du cas précédent, où le corps ne peut échapper ù l’aspiration générale qui converge de tous les points de l’espace vers le centre attirant : ici l'impulsion directe de l’éther n’occupe dans l'espace qu’une ligne pour ainsi dire sans épaisseur; elle préexiste d'ailleurs à l’aspiration générale, puisqu’elle la détermine; elle devra donc chercher la direction de moindre résistance, et glisser par conséquent autour du corps , qui en présente une plus considérable que les parties voisines. Ainsi le corps B ne sera pas emporté avec l’éther, dans les limites de résistance du moins que sa demi-impulsion vive ^ no* oppose à la marche du fluide; donc le corps A, d’après la direction de son , mouvement propre, se rapprochera lui-même de B, et ce rapprochement équivaudra encore à une attraction, puisque la ^distance reiative des deux corps tend à s'amoindrir; mais, par une sorte de paradoxe singulier, c’est ici le grand corps, le< «orps en apparence attirant, qui marche vers le petit corps, dont le rôle partout ailleurs au contraire est d’être réellement attiré.

n est facile de voir, au reste, que la tendance au rapprochement est proportionnée toujours, comme dans l’autre cas, à l’impulsion vive du corps A qui produit l’intensité du mouvement de l’éther, mais estimée à la distance et suivant la capacité du NV*

corps B , c’est-à-dire à ^ n. tandis que d’antre part l’obs-

IDtine ligne, il iieponrrajl que tomber sur le cor^ attirant, et il n’j aurait pliia de ■noiiTement curviKgnr , aeiile question qui puisse nous intéresser.