ÉLECTRICITÉ ET MAGNÉTISME

cmplojée i la justification de principes d’une philosophie douteuse. Dans les questions de physique matlidmatique il n’est l ien que ne puisse le calcul scion les ba.scs qui lui sont données , selon les hypothèses qui ont formé son point de départ : mais à l’égard de ces hypothèses elles-mêmes, que sont ses résultats sans la philosophie? Elle seule doit être le guide et l’épreuve; et la géométrie, même la plus élevée, n'est que d’une valeur secondaire dans les études naturelles si elle n’est philosophique , si elle n’est guidée par une philosophie sévère et judicieuse.

Ici donc , comme dans tout le cours de notre ouvrage , nous nous garderons de nous préoccuper outre mesure des résultats de la seule algèbre ; ici , comme dans tout ce qui précède, c’est aux données strictement rationnelles que nous nous fixerons pour règle d’appuyer nos principes fondamentaux. En examinant donc à ce point de vue seul le résultat saillant de la distribution de Félectricité à la surface des corps conducteurs , et en y joignant cette considération, que les corps non conducteurs sont précisément ceux qui s’électrisent par eux -mêmes , nous ' avons été conduit à poser comme base de nos explications le principe que voici , rigoureusement inverse des idées aujourd’hui accréditées :

« Les corps que l’on nomme conducteurs de l'électricité sont

• précisément les corps imperméables' au mouvement électrique « de l’éther ; lorsque ce mouvement se développe à leur sur- « face, il ne pénètre point dans leur intérieur : ils le conduisent,

" parce qu’ils ne l’absorbent point. Les corps non conducteurs '

• au contraire , qui sont aussi les corps électrisables, n’arrêtent « le mouvement électrique que parce que leurs propres molécules « éteignent ce mouvement en l’absorbant elles-mêmes dans la » proportion inverse de leur masse à celle des petites particules

• étbérées dont le choc tend à les ébranler. ■

La réalité de ce principe ne pourra ressortir que de la précision avec laquelle il viendra s’adapter à la rigoureuse explication des faits : mais que l’on remarque dès maintenant combien il concorde rationnellement avec la nature même de ces deux genres de corps. Quels sont en général, parmi les solides , les

3(iO

DZS LOIS DC LA. PHYSIQUE

corps conducteurs de IVlectricité.^ Ce sont ceux dont l'atome est le plus lourd et la densité la plus grande, ce sont les métaux eo un mot. Quels sont les corps non conducteurs? (k'ux dont l’a- ^ tome plus léger peut céder jdus farilemeut, d’une manière mdividnelle, à un eüoe vibratoire et chez lesquels une den.Mté moins considérable , en indiquant une plus grande étendue de vides , peut aussi favoriser à un plus haut degré ce mouvement individuel des molécules. Car il ne faut jmint assimiler les eon^ ditioiis de la conductibilité électrique à celles de la conductibilité pour la chaleur ; cclle-ei intérieure, moléculaire, progressive, celle-là externe -et instantanée. L’électrisation des corps non conducteurs au contraire 'aurait plus de rapports avec la qualité calorifique , si cette électrisation était elle-même autre chose qu'un phénomène vibratoire superficiel. IMais il y a une différeucc très-essentielle d’ailleurs , en ce qui concerne If direction des impulsions, entre le mouvement électrique et celui de la chaleur, comme nous allons essayer de le faire comprendre en détaillant davantage la manière dont nous concevons la marche du phénomène. Et d'abord étudions la nature et le sens de la vibration électrique.

On sait que dans le vide il n’y a nulle trace d’électricité ; le mouvement électrique a donc besoin d’une résistance, qui l’empéchc de s'épaudre et de se dissiper : la question est de savoir dans quel sens agit cette résistance par rapport ou mouvement vibratoire , ce qui nous révélera le sens de la vibration ellemême. Or la résistance atmosphérique, qui fixe l’électricité libre à la surface des corps conducteurs et maintient l’énergie de ses effets, cette résistance n'interrompt point la propagation du mouvement électrique le long de la surface du corps : il y a lieu d’en conclure que la vibration électrique est normale elle-même à la surface des corps conducteurs, ou du moins qu’elle a une composante normale à cette surface, sans quoi la pressiou de l’atmosphère n’agirait en rien sur les éléments du mouvement ^ électrique ; l'autre composante serait tangentielle à la surface conductrice et déterminerait la propagation, laquelle parait être beaucoup moins dépendante de la résistance de l'atmosphère que de la nature même des corps. ,

ÛEOTRICITK rr'MAOITLTISMIi. ' 3GI

'Ainsi l’électricité libre à la -surface des cqrps conducteurs aurait vns marche eensiblement analogue à celle de la lumière, et même à celle de la lumière polarisée. Où maintenant résidera la différence entre ces deux ordres de plidnomènes , la lumière et l’électricité?

Une des différences principales, selon nous, réside dans Vamplilude des mcillations. Les vibrations de la lumière passent au travers des interstices des gaz sans s'y heurter , elles passent de même à travers les corps transparents, solides ou liquides; et nous avons vu qu’une des conditions de la tran.spareuee des substances incolores, ainsi que de quelques autres propriétés du mouvement lumineux, telles que la polarisation et la double réfraction, exigeaient que ces passages eussent lieu sans gène sensible des vibrations transversales ; elles sont donc d’une amplitude extrêmement petite. i.es vibrations électriques sont au contraire arrêtées et contenues par la pression de l’air .atmosphérique ; elles ont donc une amplitude sensible parrap-. port .au diamètre des interstices moléculaires , ce qui est fort naturel d'ailleurs, l'électricité résultant eu générai du mouvement même des molécules des corps. De l’étendue des vibrations électriques il n’est pas diflleilc de conclure une rapidité moins grande dans le mouvement vibratoire , attendu la manière exclusivement mécanique et uniforme dont il .se propage d.ans l’éther. Ainsi donc e’est surtout l'étendue et la rapidité du mouvement de vibration qui selon nous forme la différence entre l’électricité et la lumière, et s’il est vrai, comme tout conduit à le penser, que par le fbit de notre organisation la sensation de la lumière soit liée précisément ù cette rapidité -et au peu d’étendue de la vibration, on concevra qu’il puis.se en résulter entre les deux phénomènes des propriétés physiques ou physiologiques très-différentes : l’électricité anra donc des effets qui lui sont propres , mais elle pourra atteindre à 'ceux de la lumière lorsque, par des résistances ou parle choc, les vibrations qui la caractérisent seront réduites à une suffisamment faible amplitude et [wrtées à une rapidité proportionnée.

Ce n’est point là le seul caractère distinctif des vibrations électriques; il en est un autre non moins important, d’où dérive sans

DES LOIS UL LA PmrSlQUE.

doute en grande partie leur action moléculaire, leur pouvoir de déplacer les molécules : c'est la propriété du parallélisme. Ce mot, demande explication. La source principale dej’électricité étant dans les mouvements moléculaires des corps, et les molécules des corps étant d'un volume plus grand que celles de l’éther, le déplacement même individuel d’une seule molécule mettra en agitation simultanée un certain|nombre de particules élhérées, et à fortiori cet effet sera-t-il produit par le mouvement d’un groupe atomique tout entier. Chaque groupe de vibrations éthéréesqni formera le résultat d’un semblable déplacement aura doue One certaine épaisseur, je veux dire sera composé d’un certain no/nbre de particules éthérées se mouvant parallèlement ^tre «Iles et d’une même impulsion; l'effet exercé sur les moléculës des corps, que ces vibrations pourront atteindre sera lui-mème proportionné à cette épaisseur , à cette quantité de forces parallèles, et delà le pouvoir de déplacer les molécules des corps éleotrisables , ou du moins de leur imprimer une certaine trépidation dont il est facile d’admettre l'exjstence, bien quelle soit insensible pour nos yeux. Un des plus remaéqaàbles effets de ces forces moléculaires parallèles se fera connaître lorsque nods aurons traité de la théorie du magnétisme:- Ce premier aperçu étant donné sur les caractères généraux des .vibrations électriques, nous pouvons expliquer maintenant comment nous concevons la marche du phénomène , la distribution du mouvement électrique à la surfaeë des corps conducteurs. ^

■Ce que l’on nomme nne source d’électricité n’étant autre diose qu’un momement moléculaire déterminé dans quelque corps par que action mécanique ou chimique et d'où résulte pour les particnlas dal’éther qui baignent ce corps cette agitation vibrs'^ toire oontiaue dont nous venons de définir les caractères, sup^ posons Qu’une telle source soit mise en communication avec la snrfaee d'on corps conducteur , avec un seul point, si l’on veut, de œtte surface : les particules de l’éther que la source a mises ' en mouvement viendront heurter les molécules superiicielles de ce corps; mais n’ayant point la force nécessaire pour les déplacer, elles rejailliront donc après le choc. Or dans ce mou-

ÉLECTRICITÉ ET MAGRÉTISHE.

venient de répercussion, analogue à la réflexion de la lumière, elles rencontreront d’autre part la pression atmosphérique, contre laquelle leur impulsion n’aura qu'une puissance incom* plète en raison de l’élasticité , ainsi que nous l’expliquerons un peu plus loin : repoussée encore dans ce sens, l’oscillation retournera vers la surface conductrice et eontinuera de cette manière son mouvement de va-et-vient entre ees deux résistances. La direction de la vibration ainsi déterminée par des réflexions successives n’est évidemment pas entièrement normale aux résistances , c’est-à-dire à la surface même du corps ; elle anra donc à chaque instant une composante normale et une composante tangentielle à cette surface; dans ce dernier sens le mouvement n’éprouvant qu’une demi-résistance, pourra s’étendre plus librement : ce sera le sens de la propagation. Au reste nous n’avons aucun avantage à recourir à cette décomposition des forces : nous exprimerons plus clairement et plus fidèlement à la fois le mouvement de la vibration électrique à la surface des conducteurs en le représentant par une ligne sinueuse, analogue aux carreaux de la foudre , qui serait tracée à la fois sur toutes les sections de la surface du corps passant par le point de départ, partout où il existe un intervalle entre les facettes moléculaires de cette surface et le gaz atmosphérique qui la presse.

'Ainsi donc si un point quelconque du conducteur est mis en contact avec la source, au même instant, dans toutes les direetions que peut déterminer une section plane du corps passant par de même point, la vibration sinueuse courra sur sa surface : v<nci maintenant ce qui va se présenter de particulier si le circuit est fermé, c’est-à-dire si le conducteur est isolé, s’il ne communique pas avec le réservoir commun . Toutes ces lignes de vibrations ondulées dont nous venons de parler iront alors aboutir l’nue contre l’antre aux points extrêmes, et pour ainsi dire se heurter ; et l’on conçoit que le résultat de cette sorte de choc devra être fort différent selon que le corps sera renfermé entre des contours arrondis, ou bien qu’il présentera des aspérités on des angles. Dans le premier cas les lignes de propagation s’imfléchissant peu à peu et venant se réunir pour ainsi dire front

- ' Dit, * '--''byGooglt

lirs LOIS UF. L\ PHYSIQUE.

i-outrc front dans un même plan tangent, les t*t6rafûmx elles> mêmes , qui approchent d’être perpendiculaires à ces Jj^nes , se 8ui%’ront avec continuité et pre.sque parallèlement entrêelles; l’équilibre entre les résistances produites par la rencontre des. lignes de propagation s’étendra donc de proche en proche avec uniformité et comme insensiblement sur l’ensemble du corps, qui SG constituera ainsi en état électrique permanent, d’une tension plus ou moins grande, tant que durera l'influence de la source. Dans lecas des aspérités, ou des turminaisonssous forme d’angle aigu, il en sera différemment : les lignes de propagation alors n’étant plus directement adverses et tendant au contraire à approcher du parallélisme à mesure que l’angle de l’aspérité est plus aigu, ce sont les vibrations elles-mêmes qui deviendront contrastantes et tendront par leur choc à se renforcer mutuellement. Car si nous avons vu que l’intensité de la résistance moléculaire détermine l’énergie de la conductibilité électrique; cette énergie ne sera-t-elle pas augmentée quand au lieu d’une, simple résistance il y aura un choc mutuel des vibrationé?.La lensfon électrique, qui n’est autre que l’énergie vibratoire, augmentera donc partout où , par une disposition de la suifaoa du corps, leslignesde propagation viendront concourir vers l0;parallélisme : de là, mais en partie seulement, le pouvoir de dispersion présenté par les pointes , sujet sur lequel nous reviendrons, attendu son extrême importance, particulièrement pour la théorie de la combinaison des atomes. Je'

11 est essentiel , pour l’intelligence de l'explication qui précède, de se former une idée nette du rôle que nous faisons jouer à l’air atmosphérique , rôle qui doit appartenir , suivant un degré plus on moins grand, à tous les corps non conducteurs. La propriété qui selon nous caractérise ici ces corps et ' leur donne le pouvoir nécessaire de résistance, c'cslV élasticité : apéès avoir cédé d’abord à la direction oblique du mouvement vibratoire électrique , les particules non conductrices s’arrêtent et tendent à revenir sur elles-mêmes par un phénomène analogue à celui que nous avons fait voir an sujet des effets de la ^ chaleur ; elles repoussent alors la vibration électrique à laquelle elles avaient cédé d’abord ; mais il existe ici une différence très-'

KI-ECtRICnV: El MACIKIISME. 3(5."»

essentielle , c'est qu'elles la re|K>ussent imn plus [>ar le fait de rimpénétrabiliui et par la résistance de facettes moléculaires ' toujours inclinées, qui délient nécessairement la direction, mois (Ntr l'action d'une résultante de pressions élastiques >cnsiblenicnt contraire à l'impulsion primitive. Ainsi tandis que les mo> lécules conductrices, arasant pur imiumétrabilité, réfléchissent > la vibration à la façon de la lumière, en faisant faire à sa direction un ou plusieurs angli's, et par conséquent fournissent une . ' composante tangciitielle |H>ur la propagation , les moléculesnon conductrices au contraire, agissant par une réaction dépendant des forces élasticiues intérieures, re|H>usseut bien aussi la vibration électrique , mais la, repoussent dans une direction qui s'éloigne peu d'étre contraire à l'impulsion qu'elles ont reçue, et qui par conséquent fournit- pour la pro|>agation une très-faible composante. I)e sorte qu'un corps non conducteur, s'il agissait seul sous l'impulsion électrique, produirait pour ainsi dire uue vibration en place, il ne produirait rien de lointain et de linéaire; les corps conducteurs propagent au cou- , traire tangenticllemcnt à leur surface parce qu'ils réfléchissent obliquement les impulsions , et ils les réflrâhisseut de cette luaiiicre parce ([u'ils agissent par l'impénétrabilité de leurs plarticules à facettes diversemeut inclinées.

J'ai appuyé sur cette circonstance de l'élasticité des corps non conducteurs parce qu'elle est importante ici d'abord pour la clarté des vues , et parce qu'elle nous sera bieutét encore d'un usage non moins intéressant, lorsqu’il s'agira d'expliquer rationnellement les' plus ]Hiissauts effets de laioree qui nous occupe, ceux de la condensation xle l’électricité. Maintenant résu- mons-nous en reprenant les termes généraux de notre première définition. <

L'électricité, avons-nous dit, est un courant de vibrations; e.t l'oii concevra maintenant que nous entendions par là uq courant multiple, embrassant de ses effluves sinueuses toute la r surface du corps qui le conduit; on- concevra encore que la communication de ces mouvements se faisant par te clioc mutuel des particules très-serréc$ de l’étlicr et sans un déplacement loiiitaiu, i>eut se propager avec toute La rapidité de la lumière et

UES LOIS UE LA PHYUgtiE.

d'après les mêmes principes. 'Le second caractère que nous avons attribué au mouvement électrique est d’être compris enlrc deux résistances , et j'espère avoir pu faire apprécier la difiereuce que je mets entre ces deux résistances, l'uue par inir péuétrabilité et réflexion oblique , c’est celle des corps condueleurs, l’autre par simple réaction d'élasticité et sans propagation linéaire, c’est celle des corps non conducteurs nu isolants. Si cessant maintenant de considérer le mouvement électrique dans son étendue générale, nous le considérons dans sa constitution élémentain',nons jugerons que, comme pour la lumière, iM vibrations doivent être sensiblement normales à la propagation tandis qu’elles se rapproclicnt des propriétés de la chaleur par une sorte de parallélisme des impulsions moléculaires.

Ces principes posés, nous allons faire voir comment ils nous ronduisent à l'explication des effets principaux de l'électricité.

Des attractions et répulsions électriques , et des deux sortes (F électricité.

Dans les idées généralement admises onn^insidère qu’il existe deux espèces d’électricité, qne l’on a nommées positive ou né-* gative, vitrée ou résineuse; et il est de principe que « les électriciU^s do nom semblable se repoussent ; tandis qqe celles de nom contraire s’attirent. » Tels sont en effet les termes généraux, indépendants de toute hypothèse, dans lesquels il convient d'énoncer ce principe fondamental, le plus important de ceux que doit justifier la théorie : le fait lui-même de l'attraction des corps légers par les substances électrisées se trouvera compris dans la même explication.

(^r ici comme dans l'astronomie, renonçant à toute abstraction, nous ne faisons intervenir ni force particulière ni phénomènes d'affinité : tont résidera dans l’équilibre des pressions exercées sur les corps par l’éther en mouvement ; et par conséquent les corps eux-mêmes, et non pas seulement des force.s

'• .. KI^CTRiaTK ET JHAGNIÎTISME. ^ 3G7

abstraites, eulreront comme des éléments nécessaires dans nos explications.

C’est le iens du mouvement électrique de l’éther à la surface des corps qui équivaudra pour nous à cette distinction entredeux *» espèces d'électricité, que l’on avait cru devoir indiquer par deux dénominations dilTércntes ; et nous allons niontrerd’abord comment la différence ou la similitude du sens dans ce mouvement, sur deux corps légers voisins l’un de l’autre , j)cut produire l’attraction ou la répulsion réciproque.

Supposons d’abord deux boules de sub-stauce légère suspendues par un (il coriductenr et communiquant en S à une même sonree d’électricité : d’après les principes ])osés dans le paragraphe précédent, le courant de vibrations émané de la source se propagera dans le même sens le long des deux surfaces depuis le point S jusqu’à l’extrémité la plus lontainc, oii sera le point de concours poOr toutes les lignes de propagation d’une même surface.

Les choses étant ainsi di.sposées, remarquons que les deux corps .sont pressés sur toute, leur étendue extérieure par les vibrations elles-mêmes, qui réellement obliques en direction, ont des composantes normales aux surfaces ; ces corps sont donc dans une circonstance analogue à celle des astres, sur lesquels l’éther presse de toutes parts. Nous allons voir l’attiaction ou la répulsion électrique dériver en effet d’un principe semblable ' à celui de l’attraction astronomique. Il suffit d’examiner la direction des flèches .V et B qui indiquent, dans notre ligure, la direction de la propagation entre les deux corps, jK>ur concevoir que les vibrations de l’éther qui ont lien sur cliacun d’eux dans cet intervalle intérieur AB ne peuvent ici que se renforcer par le choc mutuel, parce que les deux mouvements viennent concourir l’un vers l’autre dans le même sens, ainsi que nous ' •

l’avons vu précédemment à l’égard des pointes ou aspérités de la surface des corps. L’énçrgie vibratoire entre les deux corps étant de la sorte augmentée, la pression qui agit dans l’inter7 valle compris entre eux, en>A et B, deviendra donè supérieure

UU LUIS IH! LA PmSlQL'e.

ù ceile qui presse sur leurs parties exterues, eu G et D,.et de là écartement des deux corps, répulsion mutuelle, jusqu'à ce que le poids d'une part do la substance reimussée fasse équi- . libre à l’excès de pression, excès diminué d’autre part d'ailleurs par l’écartement lui-mème.

a Que si au coutraire le sens de la propaga-

tion est différent Sur les deux corps, ainsi que cela est figuré ci-c-outre , ou si même seulement il est différent dans les deux parties les jl plus voisines A et IJ de ces deux corps, il est - évident que dans les deux mouvements inverses

de l eleetrieité en A et B il y a gène et obstacle réciproque ; le mouvement électriiiue tend à s’arrêter entre ces deux points; la pression sera donc diminuée dans cet intervalle en se main- tenant la même aux parties extérieures G et I) : par conséquent les forces qui agissent en ces parties extérieures devenant prédominantes, pousseront les deux corps l’un vers l’autre, ce qui produira l’effet d'uuc attraction réciproque.

Ainsi donc. noas sommes fondé à. conclure, qu’une simple différence de sens dans la propagation du mouvement électrique produit exactement les mêmes effets que l’on avait attribiu-s aux deux genres d’électricaté, aqx électricités de nom scmblalde et de nom contraire. Lt le fondemeut sur. lequel s’appuient ces conclusions esl.ee simple princiiie; clairement admissible d’après les données du paragraphe précédent, savoir, que le concours des propagations dans un diême sens rouforce ' le raouvciuent électrique et la pression normale sur les eoqvs, tandis que la lutte au contraire de ces propagations arrête ce mouvement et diminue la pression normale sur les corps, pression qui n’est qu’une composante du mouvement effectif et

(*) Les effets que noussvon» allribiiés au sejisde la propagalion électriqoe sur U surface des curps conducteurs sont uotabicmeiU différents, comme nous le ver» rons, de ceux qui ont lieu pour les courants non fermés qui se dirigent le long de simples Hls mélaUiques, genre de courants 'quel’on considère particuliérement dans rélectro-niagm tisoie et dont nous aurons occasion de parler. Les sous <ie Tat* traction et de la léjuilsion y tout autres en appureitce que. nous ne l'indiqunns ici pour'les conducteurs' ordinaires, en égard à la direction des courants : mais nous n)on\reions.eotnmcnt cela liénl nu caractère Hnéaitr de l'aclkm.

■ ÉLECTRiaTÉ ET MAG!«ÉTISME.

oblique de l’éther. Cette base admise, il est clair par les deui raisonnements qui préci'dent, que la différence de nom des deux électricités peut se remplacer par une simple diversité de ■ sens dans le mouvement électrique, différence de sen» qui se produit toujours dans le développement de rélectricité par le contact, le frottement ou l'action chimique entre deux corps, ainsi que nous le montrerons dans un paragraphe prochain. Terminons maintenant ce sujet des attractions et répulsions électrfques en parlant de l’attraction exercée par les substances •'•lectrisées sur les corps à Tétat neutre, et de Téleetrisation par influence.

Tous les corps, ainsi que nous l’avons dit plusieurs fois, sout, en vertu du mouvement terrestre, dans un état d’agitation continuelle par rajiport au fluide éthéré; ils éprouvent donc sans cesse par cela seul une pression régulière de ce fluide sur tous les points de leur surfoce. Or imaginons qu’un corps léger ainsi pressé par l'éther de toutes parts, mais non électrisé,, subisse les ap|)roches d’une substance sur la surface de laquelle s’exerce le mouvement électrique ; dans quelque sens que soit ^ dirigé ce mouvement le long de la surface, il est clair que ' chaque effluve de la vibration obliquement répercutée sur elle viendra rencontrer sous un certain'’angle la moyenne direction des normales à l’hémisphère du petit corps le plus rapproché, normales suivant lesquelles agit la pression ordinaire de l’éther. Cette nouvelle force tendra donc à faire glisser l’éther sur la surfoce de cet hémisphère du petit corps et par conséquent à affranchir cette surface d’une partie de la pression que le fluide y exerce J la pression qui s’exerce sur l’hémisphère opposé perdant ainsi ce contre-poids, agira donc avec une énergie proportionnée sur le corps entier lui-mème et le pomsera vers la substance électrisée, qui exercera ainsi Ira apparences d’une attraction.

Pour achever maintenant l’analyse de tous ces genres d’effets, examinons ce qui doit sc produire dans l’action à distance d’une substance électrisée sur un corps conducteur isolé, que sa masse ou sa fixité ne rend point susceptible de céder à la foree d’attraction. On dit alors, dans la Physique ordinaire,

DES LOIS DE LA PHYSIQUE

que 80» électricité neutre est décomposée ; mais dans notre méthode il sera facile de faire voir qu’il ne s’agit encore ici que d'une question de sens et de direction. Car il serait superflu d’expliquer qu’un corps électrisé étant mis en présence d'un autre conducteur B également isolé mais à 1 état

neutre, tend à y déterminer un ensemble de courants dirigés dans le même sens que les siens. Cela étant, la figure ci-contre indique avec évidence que si l’on désigne par des signes algébriques , correspondant aux dénominations ordinaires d’électricité positive et négative, le sens des courants dans le corps A, une disposition semblable de ces signes se manifestera dans le corps B qui subit l’influence, et par conséquent au signe positif correspondra le signe négatif et réciproquement ; ce qui répond à cet odage de la théorie ordinaire, savoir : « que l’approche d’un 'corps électrisé attire l’électricité de nom contraire et repousse celle de même nom. »

Daas l’exenlple que nous donnons ici , les courants électriques qui serpentent le long de la surface du corps B vont concourir l'un vers l’autre à son extrémité la plus éloignée; il se fhit donc là une évidente réaction, il Se produit une résistance générale dont la force rétroactive tend à diminuer l’intensité du mouvement électrique sur l’ensemble du corps, et qui agissant . par sa détente lorsque l’influence a cessé, éteint alors le monvement et ftdt rentrer la surface du corps dans l’état naturel. Il est évident que si , en touchant cette extrémité et la faisant communiquer avec le réservoir commun, on ouvre une issue à cette résistance (ce qui se réduit à reculer indéfiniment le point de concours des propagations), le corps B pourra se charger d’une plus grande quantité d’électricité, en rapport toutefois avec lu tension de la source; c’est-à-dire qu'une certaine quan-

ÉLECTBICriK ET MAGHÉITSME.

tité de mouvemeDt, restée latente par la résistance dont noos venons de parler, va momentanément se manifester. Nous verrons dans le paragraphe suivant comment par une certaine

disposition des appareils et par une j)ropriete des corps non conducteurs interposés, cet accroissement de tension électrique ** peut devenir en quelque sorte jwrinanent, au moins dans une certaiiie limite de temps, et donner lieu à de très-puissanls effets de l'électricité . Jtais ce sujet mérite une place à part et des développements tout spéciaux. Avant d’y 'entrer, terminons le sujet actuel par une observation générale sur la loi des attractions électriques.

'l'ous les phénomènes dont nous venons de parler sont de pures émanations des mouvements du Iluide cthéré; tous sont donc soumis à la loi générale de ces mouvements, c'est-à-dire à la loi du dt'croissemeni en raison du carré des distances. Nous

pouvons évidemment prendre base en cela sur les principes exposés au Livre T' de cet ouvrage, et sans entrer dans d’inutiles répétitions, considérer comme suffisamment justifié par ces principes le résultat des beUes expériences de Coulomb sur le rapport des influences électriques avec la distance où elles agissent Cette loi générale des propagations et des influences à distance dans les phénomènes naturels s'établit ainsi d’elleméme : elle est universelle par l’universalité même de sa cause.

De la théorie des condeiuateur s électriques et du choc des deux électricités.

Après avoir expliqué par une simple action de sqrface, par une action en quelque sorte négative, les phénomènes d’attraction et de répulsion produits par les corps conducteurs isoléB, lorsqu’ils sont électrisés, il noos reste à compléter pour ainsi dire le paradoxe , en indiquant le rôle réel au contraire que selon nous remplissent les corps nommés non eondueteurs dans le phénomène de la condensation de l’électricité [eV dans les effets pniasants qui en dérivent.

DKS I.OIS DE I.A PHYSIQl'E.'

On donne généralemenl le nom de coudensaleurs à des instruments formés, en principe , de deux plateaux conducteurs séparés par une lame non conductrice, ordinairement une lame de verre ou une couche de résine. On fait communiquer l'un des plateaux conducteurs avec le sol , l'autre plateau avec la source d’électricité ; lorsque celui-ci est chargé à saturation , si on l'enlève, il donne les signes d'une quantité beaucoup plus considérable d'électricité qu'il n’en aurait acquis par la simple communication avec la source ; et si , sans l'enlever, l’on fait communiquer entre eux les deux plateaux par une branche métallique , on produit une forte commotion et une vive étincelle au contact. Telle est aussi la construction et le principe d’un instrument fameux dans l'histoire de la Physique sous le nom de la bouteille de lÆvde , source la plus puissante (|ne l’on connaisse de commotion électrique instantanée.

I.a théorie que l'on donne a l'ordinaire de ces sortes d'instruments et de l'accumulation d'effets qu’ils produisent me parait , je ne crains pas de le dire , pleine de contnidiction. La lame de verre ou de résine interposée entre les deux conducteurs est réputée noti conductrice de l’électricité, on afflrme qu’elle ne la tran.smet pas; et l'on imagine cependant qu'elle se laisse ici traverser avec la facilité la plus grande par V influence électrique, influence qui au travers de celle lame non conductriee irait dé^ composer à distance l'électricité neutre du second plateau et en fixer unedes portions composantes à sasurface. .\insi, dans l'explication, les corps non conducteurs qui arrêtent, dit-on, le mouvement électrique au contact et lorsqu’il est dans toute sa force, le laisseraient cependant agir à travers leur substance lorsque la distance en a déjà diminué l'énergie. N’est-ce point là une étrangeté des plus grandes? Est-ce donc à dire que l'influence électrique soit autre diose que l’électricité elle-même , et que dans cette sorte d'abstraction que l'on a nommée le fluide électrique il ii’y ait pas seulement deujc fluides impondérables, mais nue troisième chose encore plus abstraite et plus immatérielle .s’il est possible, qoel’on appellerait l'in/Iuenfe électrique, pmir laquelle il n’existerait plus ni conducteurs ni corps isolants, puisqu'elle traverserait toute substance? Je ne crains

ÉUSCTRICITÉ El MAONÉTISME. 37^

pas de dire qu'il y a dans tout ceci les plus étranges contradictions.

.Notre mode d'explicatiou sera tout autre. Pour nous la lame non conductrice du condensateur»Vleclri*e réellement elle-même, elle transmet le courant électrique d’une armature métallique à' l’autre , et le rend permanent par sa propre élasticité. Kii cela nous n'avons pas même d’expérience à faire ; l'expérience est faite, on a imaginé en effet de décharger séparément les deux plateaux du condensateur, et replaçantensuile entre eux la lamede verre rendue mobile, on a pu reproduire, sans communication nouvelle avec la source, le choc électrique et l'étincelle. L’électi'icité Téâde donc en effet dans la lame de verre du condensateur, et voici selon nous ce qui se passe eu réalité dans le phénomène.

Lorsque l’on communique l'électricité a un corps-conducteur. isolé, nous avous vu qu’il se produit, par le concours des lignes de prapagation à l'extrémité la plus éloignée du èorps, une sorte de résistance , qui empêche l’énergie électrique de s’accumuler au delà d’une certaine limite d'intensité, parce qu’il se forme une sorte d'équilibre entre deux efforts contraires, qui annule une grande partie du mouvement pendant que dure l'influence de la source, et qui le détruit par une réaction en .sens contraire lorsque l’influence a cessé. Or ce qui se passe dans le condensateur a pour résultat de remédier précisément à ces deux effets : en premier lieu la communication dq plateau inférieur avec le sol détruit cette ré.sistance des extrémité qui se produisait dans les condueteurs isolés, et par suite la lame uon conductrice, u’etant plus comprimée entre deux mouvements contraires, pourra céder plus facilement elle-même à la force du courant imprimé par la source, quelle que soit la direction de ce courant , et soit qu il agisse par impulsion ou par aspiration. Eu second lieu la lame, une fuis électrisée ainsi avec l’aide du temps, qui est ici un élément nécessaire, donnera par son élasticité propre et la lenteur des communications dans son intérieur une certaine pcrmauence au mouvement , de telle sorte que même en soustrayant l’influence de la source , une certaine intensité vibratoire continue à se produire sur les deox faces de cette lame par la seule élasticité de ses particules , sans qmj

DKS LOIS UE LA PHYSIQUE

le courant électrique puisse revenir instantanément sur ses pas comme dans les simples conducteurs isolés.

Pour tout dire en un mot, la lame non conductrice interposée entre les deux armatures du condensateur ou de la bouteille de l.eyde enimo^oiine le mouvement électrique, elle se l'approprie avant de le transmettre, et elle peut ainsi l'accumuler en ses propres particules, de manière à devenir elle-même une source d'électricité agissant par détente à l’égard des deux armatures métalliques, lorsqu'à cessé l’influence de la source primitive; mais cette source secondaire a pu devenir, par l'accumulation , beaucoup plus puissante que la première. En réagissant par sa détente , il est clair que la nouvelle source ^'électricité, la lame de verre, tend à imprimer des mouvements électriques de sens différents sur les deux armures, ou du moins à repousser sur l'une le mouvement primitif par réaction et résistance , tandis qu'elle le continue sur l’autre dans sa même direction. De telle sorte que si, au moyen d'une branche métallique, on établit une communication entre les surfaces des deux armures , les deux propagations en sens contraire courant le long do l’arc de communication viendront réellement se heurter l’une contre l’autre en sens inverse, ou du moins l'impulsion de l'une viendra toujours frapper contre la résistance (*) de l’autre : le mouvement sera donc anéanti par le choc , mais non sans un frémissement rapide des particules d'éther ainsi arrêtées , frémissement d'où dérivera la lumière, la chaleur et, par suite du mouvement local de l'air suréchauffé , le bruit. Tels sont en effet les résultats physiques du choc de ce l’on a appelé les deux électricités, résultats qui dans les théories ordinaires ne trouvaient point de cause réellement mécanique, et qui dérivent au contraire si naturellement ici de tous les principes précédemment posés, qu'il serait superflu d'y insister plus longuement. Quant à la commotion nerveuse qui peut être produite par la réaction du mou-

(*) Celte deroière expression est probablement plus pris de la vérité, non-seulement d’après nos explications précédentes, mais encore d'après l'expérience, qni (nuntre que le choc et l'élincrlle out toujours lieu sur l’une des armures et non pas sur le milieu de l'erc métaliique an nioyen duquel on en produit la commuai. cation.

CLECTBIGIÏÉ n- MAGNÉTISME. 37Û

veinent électrique brosqueuiciit arrête , lorsque sa communica- -

Uon se fait par le passage sur la surface de nos tissus organiques, c'est un effet facile à concevoir dans sa possibilité, bien qu’il u’entrc pas dans notre compétence d'en rechercher la raison physiologique.

Il doit suffire à notre but d'avoir expliqué par l'intervention de l'éther, et d'une manière entièrement rationnelle,. le puissant phénomène de la condensation et du choc électrique, dont l’explication par les théories antérieures nous parait être réelle- ^ ment défectueus*;.

De la manière dont ü électricité se développe par le frottement ou par le contact des corps; de la pile de Fol ta.

Pour être clair, nous avons traité d’abord des effets de l’électricité, en nous proposant de les expliquer par l’intervention du fluide universel mis en agitation par les monvements moléculaires : il convient maintenant de noos arrêter avec un peu plus d’attention sur les causes immédiates du phénomène, en analysant à notre point de vue les deux principales sources physiques d’électricité , savoir, le frottement et le contact des corps ; car les causes et les effets de l’électricité chimique trouveront surtout leur place dans le livre suivant. L’électricité développée par le contact nous servira d’ailleurs ici d'introduction à la théorie d’une des plus précieuses découvertes de la physique moderne, de l'instrument nommé la pile de Volta. Mais considérons en premier lieu les effets plus fondamentaux du friittement.

Ixirsque deux corps, et particulièrement de ceux que l’on a nommés non conducteurs, sont frottés l’un contre l'autre, les (Kiintes moléculaires qui hérissent les deux surfaces subissent nécessairement une pénétration mutuelle qui tend à' déplacer l'éther interposé dans les interstices; mais à l’égard de ce ré-‘ sultat le caractère de la pénétration est différent Tiour les deux

'MC) ' DES LOIS DE LA' PHVSIIjLb.

corps, tk^lui dont les molécules sont le« plus aigaéktvi'woar ture des deux substances est différente, ou cebti doiii ^,(nr . '

face est la plus rugueuse si les deux substances Mitii4c)BUqQe^,' ^ pénètre par ses pointes dans les angles renttastf 4u MeÔÉld corps, et il y pénètre de manière à gêner la sortie de l’étbfef encastré an fond de ses cavités, à lui en fermer l'issue; de telle sorte que les parties de ce Iluide ainsi resserrées au fond des angles y suliiéont un effet de compresMon , effet que le mouvement dç va-et-vient du frottement, la répercussion des facettes et l’élasticité des groupements moléculaires rendront évidemment vibratoire. Maintenant, dès que la marche du frottement aura laissé cette même partie de surface découverte, l’étber ainsi comprimé dans l’intérieur des groupements doit obéir a un mouvement de détente, lequel réagissant sur l’éther libre qui baigne la surface, exercera sur lui à son tour une impulsion vibratoire : or le sens du mouvement de détente montre évidemment que cette impulsion , contenue d’ailleurs normalement par la résistance de l’atmosphère, tendra, sur la surface du corps frotté , à diverger de tout côlis à partir du point de frottement. Voici donc un sens bien marqué, un sens général, que le frottement détermine snr la surface du corps pénétré ; voyons s’il en sera de même sur la surface du corps pénétrant.

Le corps dont les molécules sont le plus pénétrantes est évidemment pénétré aussi par les particules de l’autre surface; mais les caractères de cette pénétration sont différents en ce qui concenu: les mouvements du iluide étbéré. En effet, n’entrant pas aussi avant dans les interstices , ne les remplis.sant point, ces pointes moléculaires déplacent bien une certaine quantité d’éther, mais sans comprimer la partie du iluide qui demeure dans les intei’stices non remplis : car la portion déplacée trouve une issue pour s’échapper au dehors. De sorte qu’au moment où, par le déplacement des corps soumis ainsi à un frottement réciproque, cette partie de surface aura été mise à nu , le iluide libre extérieur doit tendre seùlement à remplir les vides réels d’éther que la pénétration avait momentanément produits ce fluide aura donc, de tous les points de la surface du corps, «ne marche convergente vers le point de frot-

ELECTBICITi; £T MAUKETlSilE.

.conséquent une marche générale inverse de ce vu pour le cas précédent. !■

le caractère de ce résultat, ce qui lui donne aôniihp oi a^» c’est qu'il indique un phénomène général, une dans la marche et le caractère du mouvement éTecIriqât^r toute la surface des deux corps qui subissent le frottement mutuel : ce mouvement est en effet divergent sur l’une et convergent sur l'autre à partir de points symétriques, qui sont ceux du frottement. Et comme nous avons précisément expliqué tous les phénomènes d’attraction et de répulsion des deux genres d’électricité par une différence générale de sens dans la propagation électrique sur l'ensemble des corps qui en sont chargés, on ne peut s'abstenir de voir ici une concordance parfaite entre les effets produits et les causes que nous leur avons attribuées. Un sait en effet que quand deux corps sont frottés l’un contre l'autre, dans des circonstances propres à développer les apparences du phénomène électrique, chacun d’eux se charge d’une électricité de nom différent.

Ce qui donne encore une précieuse confirmation aux vues que nous venons d'exposer, c’est que lorsque l’on frotte l’une contre l’autre deux substances de même nature, mais dont l’une est plus chai^;ée d’aspérités, comme le verre poli contre le verre dépoli, une plaque métallique contre la poudre du même métal : dans de tels cas le corps le plus rugueux se charge toujours de la même électricité, laquelle est l’électricité négative. Nous ne voulons point empiéter ici sur les considérations relatives à la chimie, mais nous pouvons annoncer néanmoins cette nouvelle vérification propre à nos ■vues, que les corps généralement électro-nigatifi seront précisément ceux dont la molécule est terminée par un pointement aigu, présente en un mot la forme pyramidale, en opposition à ceux dont la forme est prismatique,, figure qui au contraire caractérise en général ks métaux ou les corps électro-positifs.

^1 suit de toutes ces considérations que sur les corps animés de l’électricité négative la marche de l’électricité est convergente vers le point électrisé ; ce genre d'électricité exerce donc une sorte d'aspiration de l’éther libre, tandis que par une raison

Digiti^fid by Googk

DtS LOIS DE LA PHYSIQUE.

contraire l'électricité positive exerce uiie sorte d’impultion. Cette conclnsion est d'ailleurs en rapport avec diverses expériences de physique qu’il est inutile de rappeler, et aussi avec la- loi générale des décompositions chimiques.

Il n’est pas difficile de concevoir pourquoi deux corps de nature semblable , frottés l'un contre l’autre mais maintenus en 'Contact, ne donnent aucuu signe d’électricité, laquelle n’apparait que lorsqu’on les sépare. Il peut y avoir à cela 4eux causes, l'une que les deux effets inverses d aspiration et d’impulsion produits daus l’éther par les deux surfaces se compensent et s’annulent alors mutuellement ; l'autre est que, d’après nos explications mêmes , un mouvement de l’éther régulièrement orienté, dans les conditions électriques telles que nous les avons définies, ne saurait se produire sans un certain écartement des deux surfaces qui puisse permettre entre elles et le fluide étbéré une libre communication. Évidemment, d’ ailleurs, nous n'entendons parler en ceci que des corps dépourvus de la faculté conductrice.

Car il est en outre essentiel ici d’apprécier la différence qui existe, sous le rapport de l’électrisation par frottement, eutre les corps non conducteurs et les corps conducteurs de l'électricité. Cette différence réside encore pour nous dans une propriété des corps du premier genre dont nous avons apprécié d^à l’importance, savoir dans l’élasticité de leurs particules groupées, c’est-à-dire dons la faculté qu’qnt ces particules de céde^ plus ou moins aux mouvements vibratoires de l’éther, ce qui, focilitant les actions et réactions moléculaires, tend d’une part à localiser le phénomène et de l'autre à lui imprimer une certaine permanence. Aussi le frottement est-il le moyen physique d’électrisation le plus sûr et le plus puissant à l’égard de ces sortes de corps ; nous allons en examiner maintenant un autre mode où les corps métalliques joueront au contraire le principal rôle, je veux parler de l’électricité développée par le contact, de l'électricité voltaïque.

Depuis l'époque où Volta, reprenant avec de nouvelles vues la découverte de Galvani, eut attribué au contact des métaux les effets physiologiques observés par ce dernier et eut basé

ÉLBCTBICITÉ ET HAGnÉTISME.

sur cette idée son admirable -instruinent, l'exactitude de l’idée elle-même a'été de nouveau contestée , et peu s'en faut qu'il ne soit complètement admis maintenant que le contact n’est point par lui seul une source d'électricité entre les corps, que tout réside dans l'action chimique exercée par les liquides ou l’air sur les métaux. Cependant des expériences où cette action chimique est absolument nulle . comme par exemple dans le contact de l’or avec le peroxyde de manganèse , montrent bien une réalité incontestable dans l’hypothèse de Volta, quelle que puisse être l’infériorité du simple contact comparé à l’action chimique ; et ce qui n’est pas moips puissant pour. démonh%r cette réalité, c’est que quelque développement qui soit donné à l'action chimique seule par l’étendue des surfaces qui y sont . soumises, on ne parvient jamais sous certains rapporta à compenser ainsi, dans la pile de Volta, l’effet de l’accumulation des éléments.

Ce qui semblait militer le plus fortement en faveur des effets exclusifs de l’action chimique , c’est que les théories connues offraient sans contredit peu de ressources pour expliquer rationnellement l’influence du simple contact Mais le point de Tue que nous avons adopté ouvre à cet égard un champ nouveau, et il présente en outre cet avantage , de grouper autour d’une même cause tonte une série de phénomènes, de réunir . dans une même loi les influences purement physiques avec les effets de la chimie, et de s’appliquer encore d’une manière trèssatisfaisante à uu nouvel ordre de phénomènes d’un usage très-précieux aujourd’hui, je veux parler des phénomènes désignés sous le nom àethermo-éleclriquef. Notre explication générale sera très- simple ; voici en quelques mots sur quelle considération elle est fondée.

Les corps, comme nous l’avons souvent répété, sont a l’égard de l’éther dans une continuelle agitation : non-seulement en effet le mouvement de la chaleur, celui de la lumière, les déplacements produits par les combinaisons chimiques, les agitations de l’air diversement échanffî ou mécaniquement remué, sont |)our l’éther qui baigne les corps une cause.de mouvement relatif ; mais, toutes ces causes anéanties, il resterait encoée le

380 HES LOIS DE LA PHYSIQUE.'

déplacement de la Terré elle-même dans l'espace, qui serait toujours pour les corps une source inévitable et continue de ce mouvement. D’après ce que nous avons vu dans le Livre d’Astroiiomie (Scbolie de la Proposition IX'), la résistance de l’éther, qui n'agit point efficacement pour ralentir le mouvement central de chaque corps, exerce cependant toujours sur l'un de ses hémisphères une sorte d'impulsion , susceptible de se transformer en glissement si le corps n’est point libre d’y céder par sa rotation : un effet semblable doit donc se produire aussi sur les molécules, et nous verrons bientôt une application de ce genre de vue dans la théorie du magnétisme terrestre ; mais ce qui est important à signaler ici, c’est que les molécules de deux corps quelconques étant de formes dissemblables, de volumes différents et d'inégale quantité de matière, il eu ré.sulte pur conséquent pour ces deux corps une inégale proportion du mouvement relatif de l'éther. Si ces deux corps sont en contact ou soudés ensemble et qu’ils soient de telle nature que leurs molécules ne puissent céder aux petites impulsions du fluide, qu'ils soient conducteurs en un mot, il résulte de l'inégale répartition dont je viens de parler et de la communication constante des impulsions dans le ilnide, qu’il doit se produire un mouvement général de l’éther, un courant dirigé de l’un vers l'autre des deux corps en contact, et par conséquent électricité produite; et il est clair que la même particularité doit se produire, de quelque source que provienne le mouvement relatif de l'étlier par rapport aux deux substances, qu'il dérive d’un effet chimique comme la combinaison des atomes, d'un effet physique comme la chaleur et le frottemeut, ou du simple mouvement de la Terre, ainsi que nous venons de l'indiquer : mais il sera très-concevable d’ailleurs que parmi ces causes la première, l’action chimique, puisse être rendue de beaucoup la plus puissante.

Si l’on considère maintenant l'ensemble de ces deux éléments métalliques, ou ce que l'on appelle un couple, l’uniformité de sens dans la düection du mouvement de l’éther d’un métal vers l'autre a pour effet de donner à l’un d'eux les apparences d'une électricité et à l'autre celles de l'électricité contraire.

ÉLECTRÎCrrÉ ET MAGnÉTISME.

uiusi que nous l’avons expliqué précédemment : car d'un cdlé sera, par rapport à l’éther libre extérieur, l’apparence d’une aspiration et de l’autre celle d’une impulsion. Au fond il n’j a là suivant nos vues qu’un courant non fermé, dirij^é partout dans le même sens sur la surface du couple; c’est donc une * source d’électricité continue, il est vrai, mais qui par elleméme serait’ très-restreinte dans son intensité à cause des résistances produites aux points de concours des lignes de propagation, si par la communication avec le réservoir commun on ne donnait un écoulement à cette résistance. Pour que cette petite machhie électrique, formée par un seul couple, pui.sse charger un condensateur par son côté aspirant, c’est-à-dire par son pôle négatif, il suffira donc de tenir la main sur l’autre métal ; si maintenant, en conservant toujours, le côté positif en communication avec le sol, on place sur le premier couple nne certaine quantité d’autres paires séparées l’une de l’autre par des rondelles suffisamment conductrices, il est clair .que le mouvement électrique, en passant d’un couple à l’antre, ira an* , renforçant : car c’est par rapport à chacun d’eux un nouveau /, déplacement de l'éther, qui doit toujours agir inégalement sur les deux métaux et produire sur eux un courant dans le même sens que le premier, par conséquent susceptible de se superposer à lui. En augmentant le nombre des couples dans une pile ainsi disposée, on peut donc augmenter aussi indéfiniment la pui.ssanoC aspirante du pôle libre, augmentation qui néanmoins ne saurait être dans une progression aussi rapide que le nombre des couples comme le supposait (*') la théorie de Volta , car la quantité d’action produite par les monvements de l'éther décroît nécessairement en énergie avec la distance.

Telle serait donc la théorie fort simple suggérée par notre système, s’il ne s’agissait que d’dn assemblage communiquant au sol par son extrémité positive; mais s’il s’agiton d’une pile isolée nu d'une pile communiquant au sol par son pôle aspira-

(*) L>xpénenrediré^.te a fait voir que la Ihémie de Volta. qai admet dans hi pile une intenaité proportionnée au nombre de* coiiplea, est complètement ëtoi> uoee de Tétât réel des cliosea : la loi de l’acrroissemenl est beaucoup moins rapi«le, et d’ailleurs variable irmie pile â Taiilre.

;t8‘i DES LOIS DE LA PUISIQUE.

tcur, l'eLplication ne saurait plus Atrc aussi simple, elle demande l'intervenlion d’une Tue particulière , dont nous avons déjà donné un aperçu dans la théorie du condensateur, et qui constitue le véritable artifice au moyen duquel l'instrument de Volta peut servir de multiplicateur permanent pour les deux genres d'électricité. La véritable nature de cet artifice n'a été connue, nous croyons pouvoir l'affirmer, ni du grand physicien créateur de l'instrument, ni de ceux qui après lui en ont fait un si remarquable usage : il réside dans les fonctions remplies par les rondelles conductrices; et sous ce rapport la théorie que l'on donne ordinairement de la pile de Volta nous parait défectueuse au même point de vue que celle de son condensateur, sinon au même degré. Quelque fâcheux qu'il puisse être pour l’auteur d une doctrine nouvelle d'avoir à lutter d’opinion contre des noms qui ont illustré la science par leurs travaux et leurs découvertes, nous devons nous arrêter quelques instants sur l'examen de ces idées admises depuis Volta,' afin de bien montrer le côté faible des théories actuelles et la nécessité d'une autre explication.

La théorie donnée par Volta repose sur deux principes, je veux dire sur deux hypothèses. La première consiste à admettre dans le contact des métaux une force électro-motrice, qui déterminèrait la séparation des deux électricités de noms contraires et leur isolement sur chacun des deux métaux. La seconde admet que si l'on représente par des signes algébriques, -4- e et — e, les résultats de la force électro-motrice, c’est-à-dire les quantités égales d'électricités contraires qu’elle sépare entre les deux éléments d'un jmême couple, la différence ae de ces deux ' quantités demeurera l'expression permanente de la différence entre les deux .sommes d'électricités répandues sur les deux éléments , ou de la tension électro-motrice, quelle que soit la quantité d'électricité étrangère qui se répande sur eux : de sorte que si une quantité n d'électricité positive se répand sur l’un des deux éléments, le négatif par exemple, il faut que l'autre s'approprie aussi une égale quantité n d'électricité i>osilivc, afin que la différence ne cesse pas