SUR LA PROPAGATION DES 0.>D£8 DANS LKS FILS SINUEUX

La vitesse de propagation d*une onde dans un fil présentant de petites sinuosités peut s'évaluer de deux manières difTérentes. Le chemin parcouru par cette onde peut se compter en efl'et, soit en suivant toutes les sinuosités du fil, soit en projetant ce chemin sur la droite parallèle à la direction moyenne du 01. La vitesse évaluée de la seconde manière sera évidemment beaucoup plus faible.

Les expériences de M. Hertz ont prouvé que la vitesse évaluée de la première manière est plus grande que la vitesse mesurée dans un fil tendu, tandis que la vitesse évaluée de la seconde manière est au contraire plus petite que dans un fil tendu et souvent beaucoup plus petite.

En appelant ds Télément d*arc du fil et { Tintensité du courant dans ce fil, on arriverait en répétant le raisonnement que nous avons fait dans la théorie du résonateur à Téquation suivante :

^m—Ki —

Cette équation prouve que la vitesse évaluée de la première

manière est égale à — c'est-à-dire à la vitesse de la lumière,

ou encore à la vitesse dans un 01 l^ndu.

Mais le raisonnement qui nous a conduit à cette équation suppose que le diamètre du fil est très petit ; mais ce n*est pas tout ti fait le cas ici, car si le 01 est tordu en hélice comme dans les expériences de M, Hertz, le pas de cette hélice sera trop petit pour qu'on puisse négliger devant lui le diamètre du 01.

Si le diamètre du fil est presque égal au pas de l'hélice de façon que les spires se touchent presque, il semble que le fil doit se rapprocher de la condition d'un il tendu et que par conséquent la vitesse évaluée de la seconde manière doit se

rapprocher de -• On expliquerait ainsi le résultat obtenu par

M.Herlz.Maisce n'est là qu'un aperçu et il conviendrait d'étudier la question avec attention.