Vl rfP

Kq ^j dx

il viendra finalement,

X, = Q\V — RV — Pe.

Par conséquent le champ électrique exerce sur l'élément de

volume rf- une action mécanique dont la projection sur Taxe

des .r est

(Pe + RV— QWjrfT.

4iO ÉLECTRODYSAMIQIE DES CORPS ES MOCVEMEyT

Voyons la signification de cette relation. Qu'est-ce que Pedi ?

Nous avons déjà dit que c'est Taclion exercée par le champ élec-

tri([ue sur la masse électricjue ecl': ; cette action électrique est

exercée par la force électrique totale P qui a pour expression

d'après Maxwell,

(Lv dt

et qui comprend aussi bien la force d'origine électrostatique que la force électritjue due h Tinduction magnétique.

Qu'est-ce ([ue (QW — UV) ? — C'est l'action du champ électrique sur le courant magnétique, (^ette action est nécessaire pour que le principe de l'égalité de l'action et de la réaction soit vérifié. Si, en effet, un courant électrique variable produit des courants magnétiques, et par ces courants une force électrique d'induction, laquelle agit sur une charge électrique e, il faut qu'il y ait réaction de cette charge e soit sur la matière traversée par ces courants magnétiques, soit sur le circuit parcouru par le courant électrique variable. D'après Hertz ce serait la première hypothèse qui serait réalisée. — L'expérience n'a pas encore vérifié ces prévisions.

VKIUFICATIOX DU PHINCIPE DE l'ÉCAI.ITÉ DE l'aCTIOX ET DE LA REACTION

329. — Démontrons encore, pour finir avec la théorie de Hertz, (jno crlto théorie est conforme au principe de l'égalité di» faction et de la réaction.

Nous avons déjà montré (|ue les é(|uations de Hertz gardent la même forme dans le mouvement relatif et dans le mouvement absolu. 11 est aisé de voir d autre part ([ue l'expression de l'énerjj;ie totale garde, elle aussi, la même forme dans ces deux mouvements.

Or, I U.//t ne dépend pas de ;, r^, -, ni de leurs dérivées

par consé(pient cette intégrale sera la même dans les deux mouvements.