CHAPITRE XVIII

241. Introduction. — Nous avons considéré jusqu'ici le cas où la lumière passe de l'air ou du vide dans le cristal, c'està-dire où la vitesse du rayon incident est plus grande que celle du rayon réfracté. Quelle que soit la valeur de l'angle d'incidence, la construction d'Huygens est toujours possible et permet de résoudre le problème pour chacune des nappes de la surface de Tonde. Il en est autrement si la vitesse dans le premier milieu est plus petite que dans le second. C'est ce qui a lieu, par exemple, lorsque le rayon lumineux sort du cristal pour pénétrer dans l'air ; ou encore, ce qui est plus important en pratique, lorsque le rayon incident se propage dans un liquide plus réfringent que le cristal qui y est immergé. C'est ce dernier cas que nous allons maintenant examiner ' .

* Les lois géométriques de la réflexion totale à la surface d'un milieu homogène quelconque ont été étudiées par SenaJimont, /. de Lioaville, 1856, I, 305;

— F. KoHLRAUscH, Wied. Ann. 1878, IV, 1 ; — Kbttkler, Wied, Ann. 1883» XVIII, 653 ; 18S6, XXVIII, 231, 520; - Liebisch, N. Jafirb. 1885, 1, 246 ; II, 181 ; LS86, II, 47; — Mallard, ./. de Phys. 1886, V, 189; — Ch. Soret, Archives des se. phys. et nat. 1885, XIV, 96; — Pulfrioh, N. Jahrb. 1887, Beil. Bd. V, 167;

— Ch. Soret, Archives des se. phys. et nat, 1888, XX, 263 ; — B. Heoht, N. Jahrb. 1889, Beil. Bd. VI, 241. — On trouvera dans Touvragede M. Pulfrich,

312 PROPRlÊris OPTIQUES.

KoQS appellerons comme précédemment Y la vitesse de la Inmière dans l'air; Y" est la vitesse dans le liqnide réfringent, et Y' la vitesse dans le cristal, variable avec la direction du rayon. L'indice de réfraction da liquide par rapport à l'air est