Application de la construction d'Huygens
Nous ferons d'abord la constraction d'Huygens d'ane manière tont h. fait générale, sans spécifier la forme particulière de la surface d'onde du cristal. Dans le cas que nous avons à considérer, cette surface d'onde enveloppe complètement la surface d'onde du liquide extérieur, laquelle est une sphère S de rayon V (fig. 380).
Nous devons donc tracer cette sphère, et lui mener par le point P, où elle est rencontrée par le rayon incident prolongé, un plan tangent qui coupe la surface réfringente suivant une droite ''■«■ '^o.
L perpendiculaire au plan de la figure. Par cette droite L nous devons mener un plan tangent à la surface d'onde du cristal. Si
D'U T«ialrell<ctfimi-ier . I.L>i|iKig, IriOO. la bililingraphiv déuillée du aiyet. KoiiB reiivrrrons «u tiiônio riHvrnco pniir ci^ i]ui cmcorne les lois de la polari- SHtiini <l<>s liinitfs il<' rrtir'xiiiii Iniitle à In siirt'acp des crislaiix biréfringents. îiv-i vifriliratiiiii* iixpi'riniiTitulps i-mitiimant par ce procédé la théorie de resni-1 nut .■(.'■ f:,ii,-s <;> |.,ini(:iiii<-r par Woll^ston, Phil. IVans. 1802, XCII, 8.HI : . SE:iAKMiiNT, ti/r. al.:— W. KoiiLHArs.'H. W'ied. Ann. 1879, VI, 8G; VII, 427: - .1. Dankeu, J\", JnhrI.. It^-^S, IV. 241 ; - .1. Norrinbïho, Thèse, Bonn l^HH: A. MiLiiniis, ThOsc, f.rtjiii 1H88; — C. IVlfricb, Witd. Ann. 1889, XXXVl, r.f;i ; r,-l,. ThRum, Areh. div w. phi/t. et- wnf. IB69, XXI, 113.
BÉFLBXIOK TOTALE. 313
Q est le point de tangeace, IQ est le rayon réfracté qui sort en général da plan de la figure.
La constraction est évidemment possible tant que l'angle d*incidence est suffisamment petit ponr que L soit en dehors de la surface d'onde du cristal. C'est le cas de la figare 380. Mais, à mesure que l'on aagmeatera l'angle d'incidence, la droite L se rapprochera davantage dn point 1, le point Q et le rayon réfracté se rapprocheront de plus en plus du plan réfringent, et il y aura forcément une certaine incidence J pour laquelle L sera tangente à l'intersection G dn plan réfringent et de la surface
d'onde dn cristal. Ijo point Q sera son point de tangence, le rayon réfracté sera couché dans le plan réfringent, tout en restant d'ailleurs en général en dehors du plan d'incidence IL. La figure 381 est projetée sur le plan réfringent.
Pour des incidences plus grandes que J, la construction cesse d'être possible ; car, L coupant la surface d'onde du cristal, on ne peut plus mener le plan tangent LQ ; il n'y a plus de rayon réfracté. Le phénomène change alors complètement de nature, tonte la lumière est réfléchie dans le premier milieu, et il n'en pénètre point dans le cristal. L'angle d'incidence J porte le nom A'anqJe limite de réflexion toialf. Au moment où commence la
réflexion totale, la longneur IL est donnée évidemment par la relation
