DE LA RÉFLEXION
354. Réflexion vitreuse. — ' Les phéaomènes très complexes et encore mal connus ' de )a réflexion de la lumière snr une face plane d'un corps qaelconque varient suivant que ce corps est isotrope on cristallisé, transparent ou absorbant. Le
cas le plus simple est naturellement celui où la réflexion s'opère à la surface d'un corps isotrope et parfaitement transparent.
' NooB nous bornoDs à donner dans ce chapitre quelques indicationB buccincteB aur une série de phénomènes qui ne se prêtent guère à un exposé élémentaire, et qui tiennent une place importante dans les Traités de Physique et d'Optique. Voyez en particulier Mabcart, Traité d'Optique, Paris 16t)l, II, 393.
RÉFLEXIO}!. 4tô
31 est clair qae ai le rayoo Incideot SI (fîg. 460 et 461) est • larisé rectilignement de telle sorte que ses vibrations soient -xallèles ou |)erpeQdicalaires an plan d'incidence, le rayon 'fiéchi, par simple raison de symétrie, sera polarisé de la eme manière : tout étant symétrique par rapport au plan d'in-
Fig. 461.
-idence, il n'y a pas de raison pour que la vibration s'incline l'on c6té plntot que l'antre, ou pour qn'nne trajectoire ellipti- |ae soit parcourne dans un sens plutôt que dans l'antre.
Mais on voit en même temps que les vibrations parallèles ou ;>erpendicnlaire8 an plan d'incidence rencontrent la surface réfringente dans des conditions absolument différentes, et l'on peut s'attendre h ce que l'intensité du rayon réfléchi ne soit pas la même dans les deux cas.
355. Formules de Fresnel ' . — Fresnel a été conduit par des considérations théoriques à admettre que, si l'amplitude de la vibration incidente est représentée par l'unité, l'amplitude de a vibration réfléchie est représentée par — "°,)T^, si la vibraion est perpendicnlaire au plan d'incidence, et par [[^^T-|^j si lie Ini est parallèle. Les intensités sont, comme toujoars, pro-
> Frsskbl (1823j, Œuvres, 1, 767.
4S0 / FBOPUÉTÉS OpnQrES.
portî<HiiieIles aox carrés des unplitades, A l'intensité dn nyOD réfracté est U différence des intensités des nvons inadeot et réfléchi.
La disCDSsioD de ces deox expressions montre que, dans le cas des vibrations perpendiculaires an plan d'incidence, l'inteDsite do rayon réfléchi croit gradaellement depuis rincidence normale jnsqa'i l'inddence rasante. Dans le cas des vibrations parallèles aa plan d'incidence, l'intensité da rayon réfléchi, qui sons rincidence normale est natarellement ^ale à ce qu'eUe est dans le cas précédent, commence par diminuer quand l'iDcidence augmente, jasqD''à s'annuler pour une incidence, dite angle de poUarisa^cn on inàdence principale, telle que i-\-T = 90', puis augmente de nouveau jusqa'à l'incidence rasante V
Si la lumière incidente est polarisée rectilignement, mais dans un plan qui ne soit F» 462. ni parallèle ni perpendiculaire an plan d'in-
cidence, ou peut toujours la décomposer en deux rayons, polarisés Tun parallèlement, l'autre perpendiculairement au plan d'incidence. Sapposons, pour fixer les idées, que le plan de polarisation PP de la vibratiou incidente AA (fig. 462) forme avec le plan d'incidence NN un angle «, qne noos considérons comme positif qoand le plan PP est incliné vers la droite d"nn observatear qui regarderait venir le rayon. Cette vibration d'amplitude 1 est équivalente à une vibration d'amplitude sin x parallèle au plan d'incidence et à ane vibration ces a perpendiculaire à ce plan. Chacune de ces deux composantes se réfléchit conformément aux formules ci-dessus. La première donne dans le rayon réfléchi une composante sin a '^Dgj'T-rj ^^ '* seconde
' Hrïwstïr, Phil Tr,mg. 1816, 125.
