RÉFLEXION

composante — cosg^|"^*T|]|, La résultante est une vibration rectiligne dont le plan de polarisation fait avec le plan d ^incidence un angle à tel que

tans (» — r)

tang OL = -77 — ^ = — tang « .^^S l .

/.no "p (* — >•) cos(t — r)

Quand le rayon tombe normalement sur la surface réfrin- S6i^1^9 i = r = 0 et tang « = — tang «, le plan de polarisation €3u rayon réfléchi forme avec le plan d'incidence un angle à qui, jpour un observateur placé de manière à voir venir le rayon, est ^gal et de signe contraire à Fangle « du rayon incident. Mais, c^omme le rayon incident et le rayon réfléchi vont en sens opposé, Tangle a est vu d'en bas, l'angle à d^en haut. Si à était "VU d'en bas, son signe serait renversé et on aurait à = a. La ^bration réfléchie est parallèle à la vibra^on incidente, ce qui «st naturel, puisque, sous l'incidence normale, les deux composantes du mouvement sont dans les mêmes conditions. Néanmoins, pour tenir compte du renversement du rayon dans les conventions adoptées, on admettra que, par la réflexion, les deux composantes prennent l'une sur l'autre un retard d'une demi-oscillation.

Quand l'incidence augmente, à décroit et devient nul sous l'angle de polarisation (i-f-r= 90°), la vibration réfléchie est alors perpendiculaire au plan d'incidence.

A partir de ce moment cos (i -|- r) devient négatif, tang a et

tang à ont le même signe^ la différence de phase des deux com-

l>osante8 est nulle, et la vibration réfléchie s'incline peu à peu

^Ur le plan d'incidence jusqu'à devenir parallèle à la vibration

incidente quand t = 90"^ ou quand r = 90"" ; on a, en effet, dans

le premier cas, cos (t — r) =? sinr, cos (i -)- r) = — sin r, et dans

1^ second, cos (i — r) = sin i, cos (t + r) = — sin t ; le premier

452 pmopmBTis orriQrss.

cas se réalise sons Thirideiice rasaDte si la réflexion s'opère à la snrface d'un milieu plos réfringent ; le second cas à la limite de réflexion totale si la réflexion s'opère à la surface d'an miliea moins réfringent.

Dans les conventions adoptées, les denx composantes parallèle et perpendicolaire an plan d'incidence ont donc nne différence de phase égale à r '2 pour les incidences inférieures à l'angle de polarisation et une différence de phase nulle pour les incidences supérieures. La vibration réfléchie est polarisée rectilignement, mais son plan de polarisation n'a généralement pas la même inclinaison sur le plan d'incidence que le plan de polarisation du rayon incident. L'intensité de la vibration réfléchie est

sinMT-fr) tang' (i + r)

Si le rayon incident est formé de lumière naturelle, ses deux composantes sont toujours égales entre elles; l'intensité da rayon réfléchi est

^ ^^^^(i — 0 i 1 tang' (i—r) .

2 sin' a + r) ■> 2 tang*(î+^) '

la composante perpendiculaire au plan d'incidence prédomine dans le rayon réfléchi, et subsiste seule sous l'angle de polarisation.

356. Polarisation elliptique du rayon réfléchi aux environs de l'angle de polarisation. — Les choses se passent comme nous venons de le dire lorsque l'indice du corps réfléchissant par rapport au milieu extérieur a une valeur convenable, 1,46 environ d'après Jamin. Mais, dans les autres cas, le changement de phase de t/2 à 0 se fait, non plus brusquement à l'incidence pour laquelle i -f r = 90°, mais graduellement