CONDUCTIBILITÉ ÉLECTRIQUE
tre. Une pointe amenait de Félectricité positive au milieu de ce cercle. La décharge s'opérait dans l'air raréfié entre cette pointe et le contour de la feuille d'étain. Elle avait lieu également dans tous les sens sur une face isotrope, et seulement suivant deux diamètres d'orientations déterminées sur une face anisotrope.
L'orientation de la conductibilité superficielle peut d'ailleurs varier avec les conditions des expériences ' .
' S.-P. Thompsoh, PhH. Mag. 1881, XII, 112.
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lUGMÉTiaUB. 581
étaot la même, saaf le changement des masses électriques q en masses magnétiques m, et de Ko en ^, nons pourrons répéter ici presque tout ce que nous avons dit aux Chapitres XXVI et XXVII ; la seule différence à noter est que nous ne connaissons pas de corps qui soit conducteur pour le magnétisme; les masses magnétiques ont toujours des positions fixes, comme des masses électriques dans nn isolant parfait.
Le champ magnétique sera défini en chaqae point par la grandeur et la direction de la force magnétique résultante, c'est- Mire de la force qai agirait sur une masse 1 de magnétisme positif placée eo ce point; et on pourra construire des lignes de f6rce magnétique, tangentes en chaque point à la direction de la force (§ 400).
Le potentiel magnétique se définira et se calculera comme le potentiel électrique, et les surfaces de niveau auront les propriétés correspondantes (§ 401). Le théorème de Gauss s'appliquera encore ici (§ 404) : le flux de force magnétique sortant d'une snr&ce fermée sera toujours égal au produit de iitjjiQ par la somme algébrique des quantités de magnétisme contenues dans cette surface.
455. Intensité d'aimantation. — L'absence de conductibilité magnétique, dans les corps que nous connaissons, fait que nous ne pouvons obtenir une masse positive ou négative qui ne soit pas liée à une masse égale et de signe contraire. Les fragments résultant de la rup- Fig. eoa.
tore d'un barreau aimanté SN (fig. 506) sont eox-mémes de petits aimants orientés comme l'aimant primitif. Un corps aimanté soit par influence, soit d'une manière permanente, est donc dans un état de polarisation magnétique analogue à la
582 PROPRIÉTÉS ÉLECTBIQUES.
polarisation diélectrique des corps isolants : chacun des éléments de Yolume qui le composent peut être considéré comme formant un petit aimant complet, équivalent à deux couches magnétiques égales et de signes contraires placées avec une densité i sur les deux faces opposées de l'élément. Dans le cas de l'aimantation par influence, les couches de signes contraires des éléments adjacents se compensent dans l'intérieur du corps ; l'aimantation ne se manifeste qu'à la surface.
Le moment magnétique d'un élément de volume v peut s'écrire iv. Ij intensité d'aimantation t, correspondant à l'intensité d'électrisation e du § 412, est le moment magnétique de l'unité de volume, et peut être figurée par une droite ayant une direction et une longueur déterminées.
