PASSES

où T, avons-nous dit, est la {empérature absolue et les expressions S,; :

(30) Sr Te

ainsi qu’il résulte de la construction même, certaines fonctions des variables du système partiel, c’est-à-dire l’Entropie de ces systèmes. Nous venons de voir à quelles conditions l’'Entropie était additive.

On peut encore imaginer différents états réversibles d’un système répondant à (19) ou (20) et qui soient séparés par des états irréversibles, c’est-à-dire que ni (19) ni (20) ne seraient vérifiés au passage.

On démontre, en Thermodynamique expérimentale, du moins tant que l'énergie cinétique coordonnée dont nous n’avons pas tenu compte ici est négligeable, que la fonction S = S, + 5, + S3 + +, chaque terme étant défini par (30), à l’occasion de transformations réversibles, croît d’un état réversible au suivant, en passant par les

transformations irréversibles en question, sans pouvoir décroître tant que le système considéré, auquel S s'applique, demeure isolé. Ceci étant une conséquence du fait de l’écoulement unidirectionnel de la chaleur quand elle n’est pas accompagnée de travail, c’est-à-dire de l’axiome de CLAUSIUS, soit donc :

àS > 0.

La relation dQ; — T, dS,;, tirée de (30), n’a plus lieu en général, comme nous l'avons démontré rationnellement; rappelons que l’on a seulement l'inégalité :

dQ, < TdS,®.

Là encore, et sans avoir à nous y étendre, on perçoit les limites d’une représentation analytique des systèmes et de leurs transformations et on est ainsi amené à comprendre, par ce moyen particulier, comment certaines approximations peuvent être conduites avec plus ou moins de succès au moyen des fonctions de l’analyse,

- (1) dQ; a alors une signification physique et ne saurait plus être représentée, comme nous l'avons démontré, fût-ce par une forme linéaire de différentielles.