À J WE

avec

y, Constante de propagation suivant Oz; «, Constante de propagation suivant Ox.

Le raccordement des champs pour æ — o nécessite que

Rappelons que

9 9 Vo = — W? Es Lo.

» L' 1 = — W?E1 Mo, »

Les équations précédentes permettent de définir la constante de propagation + d’un mode se propageant sans affaiblissement ni rayonnement le long de l'interface.

1.2.2. L'ONDE CYLINDRIQUE RADIALE. — Les milieux et les notations sont les mêmes que précédemment. Le système de coordonnées semi-polaires utilisé est défini sur la figure 5 soit (r, ®, æ).

Milieu 1 (x > 0) :

H= AejvtenxHP(— jar),

J we COUR HN Ta) “ 4

Her etax H2(— jy1r).

OEM

CPE

Milieu 2 (x > 0) :

Ho, — A e/w! ete 7° { — J'}2 Ta %> ; 5 9 C E,, =— A -—e)jvtearc HF 7 yer), - JE Be = “ { - ejut ec HK al JU );

avec les équations de raccordement à l'interface comme plus haut (7, fonctions de Hankel).

1.2.3. L'ONDE CYLINDRIQUE AXIALE DE SOM- MERFELD-GOUBAU. — Le système de coordonnées semi-polaires utilisé est celui de la figure 6 (r, 0, z.)

Milieu 1 (r = R) :

perméabilité : pu = po;

permittiviLé : €.

Milieu 2r =)":

perméabilité : 3= 1;

PermiILLIVILÉ : €.

Les équations du champ électromagnétique dans les deux milieux sont :

Milieu 1

OE; . a. x — DOTE) Zi k ‘

Fe — A e/wt e—Yi 2], (jo ” !

BE =; ae jot a—Y,3 + =) Fa DEN ent Taie)

(J, fonction de Bessel de première espèce).

Milieu 2 :

Fe, — À ej0! p—Y:s H\ )(T & r),

e/ ot e—Y:s H\! 1(Jasr),

avec toujours les équations de raccordement des champs à l'interface, qui définissent + et œ&, œ.