DIV E

le dernier terme est une intégrale le long du contour C de la surface €. Étant donné la formule (11.15)

cette dernière intégrale est nulle, donc

De la même manière J9= ] JS) ds

est nul dans la solution de Bethe, puisque 7; — 0 ainsi que dans celle de Bouwkamp, car

JG ci) ANAL 10:

Ceci confirme la remarque que nous avions faite précédemment, à savoir que le champ transmis à l'infini dans l’axe avait la même polarisation que le champ incident.

L'ouverture circulaire en général.

Dans le cas général de l’ouverture de diamètre comparable à la longueur d’onde, ou supérieur à la longueur d’onde, il n’est plus possible de faire l’approximation de Bethe dans l’équation (IT1.9°). Toutefois pour une ouverture assez grande devant la longueur d'onde, comme nous le préciserons plus loin, il est possible de négliger dans la formule (I1.9") l'intégrale exprimant la contribution des charges magnétiques devant celle qui provient des courants. Nous ferons ainsi l’approximation inverse de celle de Bethe et nous pouvons écrire