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Cette relation n’est autre que la relation de Bragg classique en cristallographie pour la diffraction des rayons X.

En résumé, si a croît, il naît dans le guide fictif des modes d'ordre supérieur. Chacun d’eux correspond à deux directions de propagation privilégiées. On retrouve les figures de diffraction classiques avec des franges à l'infini correspondantau rayonnement de sources isolées dont les distances moyennes sont supérieures à À.

Équivalence d'une plaque percée d'ouvertures et d’une lame de diélectrique.

Considérons une plaque métallique p percée comme précédemment d'ouvertures circulaires de diamètre d dont les centres forment un quadrillage de côté a. Nous avons vu qu’une telle plaque est

équivalente à une impédance; en particulier, l'onde

transmise possède une phase différente de l'onde incidente. Plus exactement, son avance de phase

donnée par == lux peutwarier entre zéro et mi

Si nous envisageons un assemblage de plaques p parallèles à des distances égales, nous voyons que nous augmentons la phase de l’onde transmise. Si nous rapportons le déphasage à la dimension longitudinale, nous pouvons parler de vilesse de phase différente de celle du vide, donc d’indice différent de l'unité.

Le rapprochement entre les effets observés sur les ondes hertziennes par des structures en réseau et les effets optiques des verres a été fait en parti- Culier par WE Kock [26["Eneftet,"à° l'échelle de l'atome, on estime que le retard de phase des ondes lumineuses traversant des substances transparentes d'indice supérieur à l'unité est amené par la diffraction des électrons liés aux molécules. Considérant un réseau d'éléments métalliques dont les mailles sont inférieures à ?, Kock a comparé leur action sur des ondes hertziennes à celle des électrons liés sur des ondes lumineuses. L'indice absolu n d’un tel milieu est défini par la for-