DONNE
sa NA Mae | s d’emploi de ce tube (À = 10 cm) n’est plus que
37% du champ optimum.
20 Composante transversale.
Elle est définie par les expressions de E, et E, du
tableau (B). Elle est généralement polarisée elliptiquement et sa discussion est régie par le comportement des deux paramètres ay; et ay... Pour abréger
Ra
Cas œ
Fire. III-5. — Comportement du paramètre y» @.
cette discussion on se bornera à l'étude d’une hélice donnée (par a et «) à fréquence variable. La variable sera la quantité sans dimensions ka. On continue à supposer que l’hélice est, chaque fois, le siège d’une onde de courant d'intensité fixée J et de vitesse c le long du fil.
La figure III-5 (où aucune échelle n’est respectée pour la clarté du dessin) montre comment varient les paramètres ay. Supposant & petit, on voit que Y 1 a croît très vite au-delà de la valeur déjà grande
cotg « et que y,a cesse d’être réel dans la bande
log
in NON TA : y np dans les condi
ca GERS ; Nr MES OP AUS ; ENS étroite : - > ÿre
Er
4 ‘ JR ; l # à = v
LJcos «a —tga < ka < 1fcosa + tea CA où la longueur de la spire est très voisine de la longueur d’onde.
Par conséquent, en dehors du cas des très basses fréquences, où le champ transversal se réduit à E;,
Fic. II1-6. — Polarisation du champ électrique. à u c'est-à-dire rencontre l’hélice, on peut négliger les à termes en X(ay,). De la sorte, les expressions : ET (III-40) E,=jE YA Re) eos a Ko(aYs1) — Yi Ki(a ÿ] Ge
- Arsin« ee el représentent de façon suffisamment précise le champ k FD transversal. La vibration transversale du champ LA d’une hélice à spires serrées est donc pratiquement bu: circulaire, ce que la symétrie du circuit rend parfai- ù tement intuitif. “1540 FE 0
RS à ES 10% 90° el à :
