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34 C. CAMICIHEL.
C'est ce qu’on vérifie (voir fig. 7).
MES Gi yo | $
2 NZ A Ve 6 7 8 3 10
La différence maxima entre le calcul et l’expérience
correspond au point (2); la différence entre : log calculé
Ï Nous pouvons donc conclure de l’expérience précé-
et - log F observé est pour ce point environ 2) 0
dente qu’une seule exponentielle suffit pour représenter l’absorption d’une vibration inclinée d’une façon quelconque par rapport aux axes cristallographiques. Nous trouverons dans les expériences qui suivent de nouveaux
contrôles de cette loi.
VARIATION DU COEFFICIENT D'ABSORPTION 72 AVEC LA DIRECTION DE LA VIBRATION.
Crisraux uNIAXES. — Les faces du cristal étudié sont parallèles à l’axe optique; on fait varier la direction de la vibration à l’intérieur du cristal en plaçant celui-ci dans une petite pince p (voir fig. 8) qui le maintient et permet de le faire tourner d’un angle connu autour d’une droite située dans le plan des faces et perpendiculaire à
l’axe optique.
Un index ?” mobile sur un demi-cercle divisé A" suit les mouvements du cristal : lorsque celui-ci est perpendiculaire à l’axe du collimateur C3, l'index &/ est à la division o du cercle A”. Le cristal plonge dans un liquide de mème
indice que lui, contenu dans une cuve C qui est fixée sur la bonnette b. Une deuxième bonnette, pareille à b, supporte une seconde cuve de même épaisseur que C et contenant le même liquide.
On amène les deux plages du spectrophotomètre à l’égalité, en mettant devant la fente f, :
J° La cuve vide;
2° La cuve contenant le cristal.
La fente f; est éclairée directement par une lampe à pétrole à verre cylindrique ; un nicol placé après la cuve C (du côté de la lentille G;) polarise la lumière parallèlement à l’axe de rotation du cristal.
On répète les mesures, pour différentes positions de l'index ?” à droite et à gauche du zéro du cercle A.
On s'assure de l’homogénéité du cristal en étudiant d'abord labsorption de la vibration parallèle à l’axe de rotation; on doit avoir
— —— XI, Ï cos
w désignant l’inclinaison du cristal sur l'axe du collima-
36 C. CAMICHEL.
teur C3, n le coefficient d'absorption de la vibration parallèle à l’axe de rotation, I, l'intensité incidente, I l’intensité émergente.
Pour décider si la formule (1) [p. 3], qui résulte de la théorie de l’ellipsoïde d’absorption, peut représenter la variation du coefficient d'absorption de la vibration extraordinaire, on fait tourner une tourmaline parallèle autour d’une perpendiculaire à son axe cristallographique, la section du nicol analyseur étant perpendienlaire à l’axe de rotation. Dans ces conditions, soit 7x le coeflicient d'absorption de Îa vibration extraordinaire quand la lame est normale à l’axe du collimateur C3, soit m0 le coeflicient d'absorption de la vibration ordinaire et my celui d'une vibration extraordinaire inclinée de l’angle w sur l’axe du collimateur C; ; on doit avoir
Mu = Mo COS? + Mo9o SIN? ;
c'est ce que l'expérience vérifie.
1° Expérience sur une tourmaline brune très absorbante plongée dans le sulfure de carbone (épaisseur 0"",463); lumière jaune du sodium.
Vérification de l’homogénéité (l’axe de rotation coïncide avec l’axe du cristal).
Vibration extraordinaire.
Lame normale au faisceau : épaisseur 0,463.
Compensateur.
Tambour. Index.
LOS 33 20200 0)ÈT il É — 10g — —— 0 ,26680.
Lame inclinée de 30° sur le faisceau :
Épaisseur — 2e —,0,5940;
Compensateur.
CR Tambour. Index.
23 ah) DOTÉ UIUT I
“love =, 8,9 25 MENT EST C190847
Le quotient des épaisseurs est
Le quotient des valeurs correspondantes de Log est 30847 2 SÉSERD « 1,156.
Etude d’une vibration inclinée sur l'axe oplique. — L'’axe de rotation est perpendiculaire à l'axe optique. — La section principale du nicol analyseur est perpendiculaire à l’axe de rotation. .
Calcul de mn. (la lame est normale à l’axe du collima-
teur C3 ):
Compensateur.
18,4 0 a — 46°! ; : log — —— 0,26406,
nombre concordant avec celui trouvé dans l'expérience préliminaire; d’où
log mo —= 0,42091 mo = 2,636.
Calcul de m,, (la lame est inclinée de 10° sur l'axe du
collimateur C; }:
Compensateur.
Tab Index.
