CS
38 C. CAMICHEL.
d’où log mio — 0,54509, MAT — 9,000!
Calcul de m9 (la lame est inclinée de 20° sur l’axe du collimateur C;, l'absorption est trop considérable pour être mesurée directement). On amène les deux plages à l'égalité, l’iadex ?” étant au zéro du cercle A”; le compen-
sateur donne :
ES
Tambour. Index. | 19,1 35 d'où a — 47
On amène 1” à la division 20°; le compensateur in-
dique on en déduit log M0 = 0,77193, Mo 07 0008 en appliquant la formule My = 7 COS20) + M9 SIN?w,
on trouve, en se servant de 72,5,
log Moo = 1,4993, et, en servant de m9,
log m90 = 1,4875.
Ces nombres concordent; ils donnent comme valeur du coefficient de transmission de la vibration ordinaire,
L’absorption est complète, ce qu’on vérifie directement sur le cristal.
Les cristaux très absorbants, comme celui qu'on vient d'employer, ont l’avantage d’être très homogènes, car leur épaisseur est faible; ils ont un inconvénient, ils ne per-
mettent d'étudier que des vibrations faiblement inclinées sur l’axe.
On peut comparer les résultats précédents à la formule de M. H. Beequerel.
Soient a, l'amplitude de la vibration incidente, a l’amplitude de Ia vibration émergente: on doit avoir, en désignant par À, le coefficient d'absorption de la vibration parallèle à l’axe, par 44, celui de la vibration ordinaire (!):
() = cos2w e—2* 0 E sin2we—2z*/h, o / w z désigne l’épaisseur, w a la même signification que précédemment. La première expérience (lame normale au faisceau) donne
[44 lg(2) = —0,26406; &o / 0 la deuxième expérience donne a > log (2) —=— 0,35822; so / 10° d'où
on devrait avoir
2 lo : —— X on 0, 4389 — COs210%c.c0a10 + sin?102e.€0510 + ,
La première expérience permet de calculer le terme
— 0,463 2 RRT 10, COSATOS HE RCLSE 5
il est égal à 0,523.
(*) Les coefficients d'absorption dont nous parlons ici se rapportent aux amplitudes et non aux intensités. ( Voir p. 2.)
40 C. CAMICHEL.
Le deuxième terme — 0,462
; re sin? 10° x e C0s 10
devrait être négatif, ce qui est impossible.
»° Expériences sur une tourmaline verte, plongée dans le le] sulfure de carbone, déjà étudiée page 31; elle était alors plongée dans l’air.
Lumière jaune du sodium. Epaisseur : 1°”,893.
DO Compensateur.
TR
16,3 45 CMD O UC DNA il à è ; ; Fe , à =l0g— =—0,12803; 11 40 CHR 0 5 2 In d'où Mo = 0,3147 O0 .
Compensateur.
EE © Tambour. Index.
22,8 22 = 2) 1} Il 8 —log(—}) ——0,2{801; 10,7 12 oo (sr e\TEUESS RE KE d’où M20 — 0,971.
On mesure l’absorpuon en deux fois.
Compensateur.
Ts
Tambour. Index.
Er” =" A j D 00.» 190 9 a = 48°40 re Æ —=—0,29— 0, 12803 «w —= 30°... 8,4 44 dep 30 2 EN /sl — A d’où
On a trouvé (page 27) pour coefficient de transmission
du rayon extraordinaire, lorsque la tourmaline est plongée dans l'air, [ ET
et pour coefficient de transmission du rayon ordinaire, dans les mêmes conditions,
Comme le rapport des coefficients de transmission des deux vibrations principales est indépendant du milieu ambiant, on peut, avec les deux nombres précédents et la valeur de my trouvée plus haut, calculer m,,, coefficient d'absorption de la vibration ordinaire.
On trouve
Mao = 2,699.
On a, par conséquent :
Observé.
Mag = 0,3147 X Cos220° + 2,659 X sin220°=— 0,5889 Ma = 0,5751
Mo = 0,3147 X COS? 30° + 2,659 X sin?30°— 0,90 M30 — 0,89
L'accord est complet.
La formule de M. Becquerel ne s'applique pas.
On devrait avoir
I = oz __ KoX2z ( ï.) — cos220° X eC0520” + sin2920° X e CUS20° : 20°
\ Lo
or
log e= oz — 0,12803, d’où
LE Jones 01862; On en déduit — ko =
