PRINCIPE DU REDRESSEMENT DE LA HAUTE FREQUENCE

Partant de la H. F. pure sous sa forme d'ondes entretenues, nous pouvons envisager deux dispositifs principaux de redressement :

Le premier est de mettre en série avec le générateur, un dispositif présentant une impédance différente, suivant que l’alternance positive ou négative se présente à l'entrée de ce dispositif.

Le second consiste à dériver à travers une résistance négligeable, une des deux alternances, positive par exemple, cette même résistance devenant infiniment grande pour l'alternance négative que nous recueillons ainsi et utilisons complètement dépouillée de

. l’alternance positive. ;

Si qualitativement les deux procédés apparaissent comme sensiblement équivalents, techniquement le second qui fait abstraction de toutes les pertes et déformations possibies (créations d’harmoniques) dues au premier dispositif apparaît comme infiniment plus séduisant. C’est ce second procédé que le constructeur a mis en œuvre dans l’appareil mis à notre disposition.

Le courant se présente donc comme une série d’impulsions négatives dont nous verrons plus loin les effets électrolytiques mesurés.

Nous devons ajouter que le circuit d’utilisation est complètement séparé du circuit oscillant fournissant la H. F. pure auquel il n’est asservi que par une liaison selfique variable à base impédance. C’est sur ce circuit d'utilisation qu'intervient le redressement, le dispositif de redressement employé est de telle nature qu'il lui est impossible de produire par lui-même un courant quelconque aussi faible qu’il soit, en l’absence de couplage. Les mesures effectuées en effet, avec des appareils ultra-sensibles ne décèélent aucun courant au couplage nul. Nous pouvons donc affirmer que le courant que nous aurons au fur et à mesure que nous couplerons davantage provient uniquement du redressement de la H. F. Au surplus, aux bornes du circuit d’utilisation, et en aval du système redresseur, au couplage maximum, nous obtenons 100 watts utiles de H. F. pure utilisable pour alimenter un bistouri électrique.

De même que nous n’avions pas de modulation B. F. avant le redressement, ces faits physiques nous permettent donc d’affirmer que nous n’en avons pas après. Par ailleurs, l’oscillocope avec un balayage de B. F. ne nous donne qu’une trace horizontale sans aucune sinusoïde .décelable, même à très haute amplification.

MESURE DES COURANTS DE HAUTE FREQUENCE REDRESSEE Nous ne rencontrons pas ici les difficultés auxquelles s'étaient

heurtés les auteurs lyonnais, qui avaient tour à tour éliminé les appareils électro-magétiques en raison de leurs variations en fonc-

RE Du

tion de la fréquence et « des nombreuses causes d’erreurs qui faussent les mesures »; les appareils thermiques qui enregistraient aussi bien la forte résiduelle H. F. que le redressé, et qui branchés sur le redresseur éteint, indiquaient quand même une certaine intensité. |

Ils se heurtaient là à la présence, dans le courant redressé, d’une importante résiduelle H. F. pure de nature à détériorer les appareils électro-magnétiques.

Au contraire, l'appareil de mesure que nous avons utilisé est un milliampèremètré à cadre mobiie, cet appareil n’étant d’ailleurs pas shunté par une capacité.

Nous avons cru devoir faire une mesure en embrochant en dehors de l’appareil à cadre, un appareil thermique, sensible uniquement à l'effet jouie et donnant des indications aussi bien en courant continu qu’en courant alternatif : les deux formes de courant pouvant d’ailleurs exister simultanément. L'appareil préalablement étalonné, en courant continu-et courant alternatif 50 périodes et 10 mégacycies, nous avons fait débiter le courant sur un système de résistances pures bobinées sans self, de façon à pouvoir lire : 5 mA., 10, 50 et 100, puis par un autre dispositif semblable : 2, 20, 40, 80 mA., les indications des deux appareils ont strictement coïn- ‘cidé dans les deux cas. Ce qui nous prouve bien le redressement intégral de la H. F. et l’absence de résiduelle de H. F. pure.

Il convient de faire remarquer que pour ces mesures il est indispensable que les câbles et les appareils de mesure soient soustraits au champ H. F. pur rayonné par l’appareil lui-même.

Il convient donc de prendre les précautions suivantes :

1° La carcasse métallique de l’appareil doit être soigneusement mise à la terre afin de limiter ce rayonnement.

2° Les conducteurs et les appareils de mesure doivent être blindés sérieusement et reliés à une prise de terre différente de la première.

Si l’on ne procède pas ainsi, l’ensemble constitué par les appareils de mesure et les câbles, lesquels sont posés généralement sur une table en bois et offrent peu de capacité par rapport à la terre, mais présentent dans le champ H. F. un système complexe selfcapacité-résistance, capte pour son compte personnel la H. F. rayonnée, ou pour s'exprimer en termes électroniques est excité par choc, et l’appareil thermique notamment peut donner des indications nettement différentes en raison de la présence de H. F. pure.

Par ailleurs, nous avons établi d’une façon formelle, d’une part par examen oscillographique, d’autre part par amplification et détection en B. F. de l’onde de H. F., l’absence totale de courants : B. F. modulant l’onde de H. F, qui nous sert de base. Le même examen a été fait pour la H. F. R. et à aucun moment nous n’avons pu déceler la moindre trace de modulation B. F. 50 ou 100 périodes,

ETUDE ELECTROLYTIQUE

Afin de déterminer d’une façon précise les effets électrolytiques du courant étudié, nous avons procédé à l'expérience suivante :

Une des bornes de sortie de la H. F. R. est réunie à un voltamètre en série avec un milliampèremètre à cadre mobile, l’ensemble du dispositif venant se refermer sur la deuxième borne à travers une résistance non polarisable et sans self,

Pour la lecture facile de la quantité d'électricité indiquée par le voltamètre, nous avons utilisé un système un peu spécial que nous décrivons ci-dessous : ;

Une première cuve en forme de bulbe piriforme en verre est traversée dans sa partie inférieure par 2 électrodes en platine pur de 7,5 mm. de diamètre soudée dans le bulbe à un écartement de 9 mm. La partie active qui fait saillie à l’intérieur de la cuve a pour chaque électrode une longueur de 6 mm. Cette cuve est remplie au 2/3 d’un électrolyte constitué par 3 cc. d’eau distillée à laquelle nous ajoutons 0,2 cc. d’une solution de soude chimiquement pure dans la proportion de 1/100 de solution d’origine à 36° Baumé. La résistance pure de cet électrolyte considérée à partir des électrodes est de 4.870 ohms.

Cette première cuve est mise en communication sans fuite avec une cuve semblable sur la partie inférieure de laquelle est soudé, verre sur verre, un tube capillaire en forme d’'U dont la section de passage est de 2,15 mm. Ce tube très épais jouera le rôle de lentille cylindrique. Cette deuxième cuve est remplie aux 2/3 de Kérosëène pur teinté à l’aide d’Organol B.

Le tube capillaire en U a sa partie montante libre, en communication avec l’atmosphère, la longueur de cette partie montante étant de 12 cm. La liaison entre les 2 cuves, qui se fait à la partie supérieure, peut être mise en communication avec l’atmosphère par une valve rigoureusement étanche manœuvrée par un bouton poussoir. Une échelle mobile en forme de dièdre, graduée en millimètres, peut coulisser le long du tube capillaire vertical afin de pouvoir faire coïncider à l’origine de l’expérience l’affleurement du liquide coloré avec le zéro de l’échelle. La forme particulière du tube qui en fait une lentille cylindrique donne une image virtuelle des traits de graduation, lesquels semblent ainsi encercler le tube.

La valve ayant été ouverte puis refermée, nous avons fait passer diverses intensités que l’on trouvera résumées dans le tableau annexé. Ë

Nous avons observé aux électrodes un dégagement gazeux sous forme de bulles correspondant à la décomposition classique de l’eau. Ces gaz au fur et à mesure de leur formation exercent une pression sur le liquide coloré, et nous avons relevé pour chacune .ües expériences la hauteur de la colonne manométrique.

Les mesures ont été faites d’abord en H. F. R. puis en courant continu en partant d’une batterie d’accumulateurs montée sur un potentiomètre, la variation de ce dernier ayant pour but de main-

tenir dans les deux cas, l’intensité lue sur le même milliampèremètre étalon, constante.

A l'erreur visuelle près, nous constatons à la Jecture de ce tableau que le courant galvanique a donné des indications très voisines du courant de H. F. R.

HE. ER. H, ER, Galvanique pur.

Tenps Intensité Lecture Lecture

n/0 Décicouloubs m/n Décicoulombs 60 sec. 5 mA 15 3 15,3 3,1 120 » LR 30 SG 30,7 6,08 60 » D 6 1,9 6,2 1,25 120 » 2 >» 12 2,4 SES 2,34 180 » 21 17,8 3,6 17,6 3,9 60 » 1 2,8- 0,6 2,9 0,58 120 » JS 6,2 1,24 6,4 1,28 180 » 165 9 1,8 8,8 127

ETUDE DE LA REPARTITION DES COURANTS DE H. F. R. DANS LES SUBSTANCES COLLOIDALES

Nous nous sommes cependant posé la question :

Comment la H. FE. R. qui électrolytiquement se comporte comme le courant continu, se comporte-t-elle au fur et à mesure qu’on se rapproche de la nature physico-chimique de la matière vivante?

L'organisme humain ne saurait en effet être assimilé à un conducteur métallique.

Dans une remarquable étude, J. A. Reboul a montré en 1941 que la fibre nerveuse était assimilable à un système de deux semiconducteurs cylindriques au contact.

Nous avons donc repris les travaux de P. Lamarque, J. A. Reboul et Katz à Montpellier qui ont étudié la pénétration d’ions colorés dans une substance colloïdale assimilable à un semi-conducteur comme la gélose.

Au cours de toute une série d’expériences de comparaison entre le transport d'ions dans la gélose par le courant continu et la H. F, R., nous avons eu des résultats identiques. Nous ne citerons donc ici qu’une de ces expériences :

On utilise 2 cylindres de gélose rendue conductrice par du sérum physiologique, préalablement coulée dans des tubes à essai de

14 mm. de section, puis démoulée après solidification. Ces cylindres coupés à 30 mm. de longueur sont quillés sur 2 morceaux de tôle de fer. Sur l’extrémité supérieure des cylindres, on pose un morceau de même-tôle. Les électrodes inférieures sont respectivement reliées aux pôles négatifs d’un appareil à courant continu et de l’appareil à H. F. R,. les électrodes supérieures étant de même reliées aux pôles positifs.

Tout au long de l’expérience, et pour les 2 appareils, nous avons maintenu les mêmes constantes électriques.

En cours d'expérience, on voit s'établir dans les 2 tubes une coloration rouille clair d'intensité décroissante au fur et à mesure qu'on s'éloigne de l’électrode positive, et qui s’étend sur environ 8 mm.

Alors que l’expérience dure depuis près d’une demi-heure, on voit naître simultanément dans les 2 tubes une bande linéaire couleur rouille foncé, à séparation franche, qui avec une rapidité surprenante fonce, s’élargit.

On arrête le courant après une demi-heure, alors que la quantité totale d'électricité est de l’ordre de 36 coulombs. Dans les cas où nous avons prolongé l’expérience, la condensation ferrique devient telle que la structure de la gélose en est altérée, et qu’on a une section du cylindre à son niveau.

En comparant des coupes longitudinales effectuées dans les cylindres soumis aux courants continu et de H. F. R. on constate dans les 2 cas, l’existence d’une bande noire de condensation fer- ‘ rique maximum à 8 mm. de l’extrémité du cylindre qui est au contact de l’électrode positive. Dans tout cet intervalle, on a une coloration rouille clair uniforme. Au delà de la bande, la gélose ne paraît renfermer aucun ion ferrique. La profondeur de la bande noire paraît la même dans les 2 cas.

Nous avons donc retrouvé là ces phénomènes remarquables décrits par les auteurs cités plus haut et qui s’expliquent par une chute de potentiel caractérisant les corps semi-conducteurs.

La mensuration de la profondeur de pénétration des ions dans la gélose, n’a pas ici un caractère mathématique rigoureux. Il s’agit de mesures sujettes à un certain coefficient d’erreur du fait qu’on a une certaine rétraction du cylindre par évaporation, et du fait de l’imprécision de la mesure.

Néanmoins, sur un grand nombre d'expériences réalisées avec des ions métalliques divers (fer, cuivre..), il ne nous a pas été possible de trouver de différence notable entre le courant continu et la H. F. R. Tout au moins, pouvons-nous affirmer que la répartition des courants de H. F. R. dans les substances colloïdales paraît en tous points comparable à celle du courant continu.