Partie extérieure
Regardons un courant horizontal, les équations du mouvement (voir le § 19) se mettent sous la forme
l (Ip c^ ' A 1 du (lu du
T = — 2 G) sin © t; — k u — , .- — u , — t; , -
p dx dt dx dy
l dp c^ ' ^ 1 d^ dv dv
— , == 2 o sin w — kv — j-T — u , V j •
? dy dt dx dy
Soient ^ et y] les coordonnées de Torigine mobile et supposons que les vitesses u et V se mettent sous la forme
M(x-S) + N{y-ri)
^ M ( y^ri)-^ N (x-^)
ou
r« = (a; - S)' + (y - -^^^ Ici M et N comme ^ et v) sont des fonctions du temps t et nous désignons leurs dérivées par rapport à t par M% N\ §\ t/.
On voit facilement que les conditions pour que ^ "J~ = j— ^' soit satisfaite, quand
du dv ^ . ,,- .. , .. .., du . dv ^ . ,.
on a , = , en même temps que réquation de continuité ^ — I" > ~ ^ ^^t remplie.
cl fi u X Oi X CLii
La vitesse horizontale absolue V est déterminée par
