CHAPITRE IV. — THERHOOTNAMIQUE
Il suffit de démontrer qu'en ce point ^ change brusquement de valeur.
Or, au-dessous de zéro, la vapeur se forme par évaporation de glace; au-dessus de zéro, par évaporation d'eau; dans ce cas, le phénomène exige 8o«*» de moins. Appelons dQ' la chaleur à fournir à la glace et dQ celle qu'il faut céder à Teau : nous aurons
dQ' = dQ-]-So
par kilogramme de vapeur fournie.
Or
dQ=AT^d,.
Admettant que d{> ait la même valeur pour Teau liquide et
la glace, il faudra nécessairement que -^ soit différent, et
plus grand pour la glace que pour Teau évaporée. Cette découverte est due à M. Kirchhoff.
77. Un liquide de densité 0,8, et dont la densité de vapeur saturée à -h 5o** est 2^1 , possède à cette température une force élastique maximum F équilibrée par o^y^o^ de mercure; on
sait, de plus, qu*à 5o°, -—; correspond à 21°*™, 858 de mercure.
Cela posé, on demande de calculer :
i® Le travail externe de la vaporisation de iS' de ce liquide dans une atmosphère à la pression de 608™™ et à cette même température de So*» ;
2® La chaleur latente de vaporisation dans les mêmes conditions ;
3*> L'accroissement de V entropie dans les mêmes conditions {^).
(M Question posée aax examens de Licence, parla Faculté des Sciences de Paris, en novembre 1887.
Le travail externe S est égal à pu :
—pu—p{v'— v) —p l ^ — - — )
^ ' -^\2,ix 1,293 800/
-— 3o4o'^s'» par kilogramme T- 3'4î'",o4 par gramme.
La chaleur latente X = ATw -^.
aï
— 83o"»^ 5 par kilogramme ~:o<»*,83o par gramme.
L'accroissement de Tentropie dans les mômes conditions signifie, puisqu'on n'indique pas d'autres limites et qu'on ne donne pas C, la variation de l'entropie dans le passage de l'état liquide à l'état de vapeur; elle varie dans ce cas de
Aw -^ — 2,57 par kilogramme
— 0,257 X '<^~' P^^ gramme.
78. Calculer le rapport y des chaleurs spécifiques de la vapeur d'eau surchauffée,
y = F = C^-AR = -7; ^ — -'>3o.
79. Calculer la variation de la chaleur interne d'un corps composé, entre un état initial ou il n'a pas encore subi de dissociation, à To, sous le volume S, et un état final où il est par-tiellement dissocié, àT°, sous le volume total S^, la dissociation ayant produit un poids tt de gaz par kilogramme.
