CHAPITRE IT. — THERMODYNAMIQUE

si nous appelons tt la fraction de vapeur qui est restée à cet élat, après la condensation partielle produite par la détente. Dans la troisième période la vapeur se condense encore, au contact du réfrigérant, à la température t\ admettons qu'il en reste une fraction tti. La chaleur interne devient, à la fin de la compression,

CdT-T (X, — A/?w)7r,.

11 s'est produit du calorique par le fait de la compression : c'esl Apu (tt — TTi ) calories.

Le réfrigérant a donc reçu

^ 7-: U — U, ^- Apu (tt — TTi ).

Nous connaissons par conséquent p :

In — U H- Ut — A pw ( 7: — 7:, ) >.7r — Xj ( t: — tTi )

Or

el

d'où

Xtt

X,(ir

-ir,)