CHAPITRE 11. — MAGNÉTISME
magnétisme induit; Taction elle-môrae prend le nom iïinduction magnétique.
L'induction magnétique satisfait à Téquation de Laplace pour tous les points, tant intérieurs qu'extérieurs aux milieux aimantés; elle se confond du reste avec la force magnétique pour tous les points extérieurs.
On a été amené à considérer des lignes, des tubes et des flux d'induction; on appelle flux d'induction au travers d'un élément de surface, le produit de la surface ds de Télément par la composante normale de l'induction. Puisque l'induetion satisfait à l'équation de Laplace pour tous les points extérieurs et intérieurs, on en conclut que le flux d'induction est une quantité constante dans toute l'étendue d'un tube d'induction. Le flux d'induction s'écrit Q comme le flux de force.
Si I estl'intensité d'aimantation et ds la section d'un fllet, on a
(8) g=:ids et Q=:\T:lds.
On peut encore envisager ces phénomènes d'une manière différente.
Un barreau, étant introduit dans un champ d'intensité H, est traversé par un flux de force plus considérable que celui qui traversait ce point du champ avant l'introduction du barreau : au lieu d'être Q, ce flux devient f/Q. Or cette induction magnétique est liée à l'intensité du champ à l'intérieur du barreau; c'est une grandeur homogène avec l'intensité du champ et sa valeur est spéciflque de la nature du barreau. Le rapport de cette induction magnétique à l'intensité primitive du champ s'appelle la perméabilité magnétique : c'est précisément fjL (*).
On a
(*) Le coefficient de perméabilité magnétique \i. exprime aussi le rapport des composantes normales de la force à l'intérieur et à l'extérieur du milieu considéré. La perméabilité a été comparée assez heureusement à une sorte de conductibilité des lignes de force.
2DO LIVRE 111. — ÊLBCTBICITÊ ET MAGlffiTlSME.
Il est plus grand que Tunité pour les corps magnétiques ei plus petit que un pour les corps diamagnétîques.
On démontre qu'il y a une relation exacte entre la susceptibilité et la perméabilité magnétiques :
Unités magnétiqnes C.G.S.
La quantité de magnétisme est définie par la loi de Coulomb : nous avons donc, comme en électrostatique,
Le moment M d'un aimant s'en déduit :
M = 7/=iL*M*T-'.
L'intensité de champ ou la force magnétique, la densité magnétique et le potentiel magnétique ont les mêmes dimensions que les grandeurs correspondantes dans le système électrostatique :
Dans un champ d'intensité II, une section S, normale à la direction des lignes de force, est traversée par un flux HS,
» j dont la dimension est L*M*T"** ; ce flux est égal à ^izg quand
il émane d'un pôle isolé d'intensité g. Le flux a donc les dimensions d'une quantité.
L'intensité d'aimantation I — — :^ ^-, en appelante la sec-
tion du barreau; on a
i==l"Mt-«.
Ce sont encore les dimensions de H.
(*) Nous écrivons q au lieu de /», pour distinguer la quantilé magnétique de la quantité électrostatique.
