Passons maintenant aux considérations sur les effets

Représentons-nous d’abord le shrapnel A en repos et la charge allumée au centre, par exemple , en A (fig. 10) ; nous désignons par 1 , 2, 3, 6, les centres de gravité de six fragments différents, et cherchons ce qu’ils deviennent lorsque l’explosion a lieu. •

Dans l’hypothèse que le centre de la force se trouve en A, et que l’enveloppe présente partout une égale résistance, il n’y a pas le moindre doute que les fragments voleront sous forme rayonnante et à égale distance, distance dépendante de la force d'explosion. Ici nous faisons abstraction de la résistance de l’air et de la pesanteur; par conséquent, les fragments, dans l’instant suivant, se trouveront dans le cercle marqué 7, 8, 9 12.

159. Représentons-nous maintenant le projectile en mouvement, et s’étant avancé dans une certaine partie du temps (par exemple, au bout de 1”) de A en B, avec une vitesse mesurée par la ligne AB, suivant la direction BC\ naturellement les fragments devront suivre le même mouvement, avec la même vitesse, dans

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le même temps : ainsi, ils ne devront pas être, comme nous l’a-

; ' vons dit, répartis dans le cercle 7 12; mais de 13 18,

et seront répartis en cercle autour de B, comme ils étaient naguère autour de A . Cependant leurs trajets ne sont pas les deux ligues de 2 a 14 en passant par 8 ou de 3 à 9 en passant par 15, mais plutôt les diagonales de 2 à 14, de 3 à 15, etc. Il n’y a que les fragments qui sont dans la direction A-B-Ç , qui se mouvront dans cette direction, par exemple, de 1 à 7, B à 13 et A vers 17.

160. Ce qui est vrai pour uu grand cercle de la sphère est aussi vrai pour la sphère entière, alors il est clair que tous les fragments formeront un cône à base bombée, c’est-à-dire uu cône ' • . formé par une hémisphère, dont le centre est B.

ICI. Si on prolonge toutes les directions dans le sens opposé, elles passent toutes par le môme point D qui est le sommet du cône : 1 angle 3 D 6 est l’angle de dispersion : c’est un angle solide qu’on ne peut figurer convenablement.

162. M. Borman démontre , dans son écrit, mais d’une manière peu claire, que toutes les diagonales passent par le même point ; je vais essayer d’en donner une démonstration plus courte et plus claire.

(1) Qu’on jette les yeux sur la fig. i I , le triangle FBH est semblable au triangle ADH , parce que FB est parallèle à DA et que les angles en H sont égaux comme angles au sommet.

(2) Le triangle CGE est semblable au triangle CAD, par les mêmes raisons.

Maintenant on a

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