Cela posé on voit que, quand les deux aimans

: Congic

yS 1>D MAGNÉTISME

AB, A'B', ne sont pas vis h-vis l’un de l’autre, mais placés comme dans la figure 54 , il y a répulsion entre tous les courans voisins dont les plans ont avec la ligne qui en joint les centres une obliquité plus grande que celle oü la répulsion se change en attraction, tandis qu’il v a attraction entre tous les autres pour lesquels l’obliquité est moindre, et l’on conçoit ainsi qu’en t'aisant-mouvoir l’un des aimans de manière h rapprocher de plus en plus deux pôles de nom contraire, tels que A et B', il y a un instant où la répulsion se change en attraction. Car le nombre des courans dont la situation est analogue à celle de (id et a'"d'" , fig. 3 1 , et donne lieu à la répulsion , va en diminuant , et au contraire le nombre de ceux qui s’attirent parce que leur situation respective se rapproche de celle a'd' à l’égard de ad , va en augmentant. C’est pour cette raison que deux aimans s’attirent dans la situation représentée fig. 34 , quand le pôle B' de l’aimant A'B' répond à un point de l’autre aimant sulTisammcnt rapproché de A. Alors deux pôles de nom dilTérens A et B' sont voisins.

l)e même en partant de la position de deux aimans où leurs axes sont situés dans la même droite et s’attirent , ce qui a lieu quand les pôles de même nom sont voisins et les courans des deux aimans dans le même sens , on verrait , en les faisant passer de cette position à celle de la fig. 54 , que l’attraction s’aflaiblit de plus en plus , et qu’en continuant de les déplacer dans le même sens , elle devient nulle et fait enfin place h la répulsion ; alors deux pôles de même nom se trouvent voisins.

77 . Pour examiner un des cas où les aimans agissent sans avoir leurs axes parrallcles , partons de la position qu’occupent les deux aimans AB , A'B', fig. 33 , où les deux pôles voisins A et A' se repoussent , et plaçons l’aimant A'B' en .V'B" pour le faire agir sur l’aimant AB ; il devra y avoir encore la répulsion que l’on observe dans ce cas. Eu effet, les courans des faces cd, a"b", se repoussent encore comme dans la position précédente, quoique'plus faiblement, h cause de l’augmentation de distance; mais de plus le courant ascendant en a, par exemple , repousse le courant descendant en d". En passant de suite au cas extrême où les deux aimans AB .

ET DE l’électricité. 79

ont leurs axes sur la mênae ligne , et leurs pôles de même nom voisins , on voit que les Courans projetés en ad , par exemple , tournent en sens contraire de ceux qui sont projetés en a"*d"\ et qu’il y a répulsion en général , entre deux tranches quelconques des deux aimans.

Quand on applique le calcul à ces phénomènes , le cas que nous venons d’examiner ici, où les axes des aimans ne sont plus parallèles, se rapporte à Faction des deux courans, que nous avons considérée (art. 7Ô), avec la seule difTércncc que les plans de ces courans au lieu d’être parallèles, font un angle quelconque eqtre eux : circonstance qui doit être introduite daus les formules. Nous avons encore supposé que les deux axes des aimans étaient dans le même plan ; dans le cas contraire, le calcul doit être appliqué à la détermination générale do l’action mutuelle de deux courans en courbes fermées situés dans des plans quelconques.

78. Nous avons vu qu’un aimant agissait, quant à sa longueur, comme un fil conducteur plié en hélice, et quant aux surfaces perpendiculaires à son axe qui en termine les deux bouts comme un conducteur plié en une spirale plane. Cette identité d’action se soutient dans celle qu’un aimant exerce sur un barreau d’acier pour lui communiquer la vertu magnétique , précisément comme le fait le fil métallique qui joint les deux extrémités de la pile , dans les expériences où l’on emploie ce fil pour aimanter un barreau.

supposons d’abord qu’on place sur ce barreau une spirale dont le centre réponde à un point quelconque de sa longueur , on verra à ce point se former un point conséquent , et les deux parties du barreau de chaque côté de ce point s’aimanter de manière que les courans électriques qu’admet, dans les aimans, la théorie que nous exposons , se trouvent dirigés comme ceux de la s|iirale dans les points où elle touche le barreau , et que les deux extrémités de celui-ci soient par consé<|uent des pôles de même nom , de l’espèce des pôles magnéti(|iie$ que représente la spirale vue du côté où elle agit sur le barreau. Cette expérience, facile à répéter ne diü'èrc point de l’aimantation d’un barreau par un ül transversal , d’a-

Aimanfation d'un barreau par l'aclioti (1 un courant , CQ contuderant l’atmant eoiiiino un aeinl>laf;n de couraus cIcc' lri<|UCA.

8o DU MACNKTISME

près le procédé de sir H. Davy. Substituons mainlenant à la spirale le pôle d’un aimant où les courans tournent dans ie même sens que dans celle spirale , de manière que son axe soit comme celui de la spirale perpendiculaire au barreau , celui-ci sera aimanté précisément de la même manière, il se formera de même un point conséquent au milieu de la partie du barreau touchée par le pôle de l’aimant, et ses deux extrémités présenteront, comme dans 1 e cas de la spirale , un pôle de meme nom que celui de l’aimant qui aura louché ce barreau.

79 . En faisant glisser, soit la spirale, soit l’aimant, d’une extrémité à l’autre du barreau toujours dans \e même sens , la partie de ce barreau qui se trouvera à chaque instant du côté par où commence le mouvement conservera les courans qui y auront été produits ; mais les courans produits dans l’autre partie seront détruits et changés en courans dans la direction opposée , à mesure que le mouvement de la spirale ou de l’aimant les fera trouver de l’autre côté de cette spirale ou de cet aimant, en sorte que l’extrémité du barreau par laquelle aura commencé le mouvement devra présenter un pôle de même nom que celui de l’aimant, et l’extrémité par laquelle il aura fini ofi’rira un pôle de nom contraire, ce qui est conlbrme è l’expérience. On voit , par exemple, dans la ligure 3o ,

Fig. 3o.

où B' A' représente le barreau , que quand on le frotte avec le pôle boréal d’un aimant élevé à angle droit audessus de lui, en allant de B' en A', cet aimant doit, en supposant que ses courans agissent comme ceux d un fil conducteur dans les expériences de sir H. Davy, produire, depuis l’extrémité B' jusqu’au point de contact,

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ET DE l'électricité. 8l

des courans mn , dans la direction des flèches marquées de CB côté dans la figure , tandis qu’il doit produire , depuis le même point de contact jusqu’à l’autre extrémité A' du barreau B' A' des courans mV , dirigés en sens contraire , comme les flèches qu’on voit de ce côté. Mais quand l’aimant , en parcourant le barreau , sera arrivé en A' , tous les courans produits dans ce dernier sens auront été détruits et produits en sens contraire à mesure que l’aimant se sera porté entre eux et le point A' ; ils se trouveront donc tous dirigés comme les premiers courans m n >* le pôle B' sera à gauche d’un observateur placé dans ces courans et le dos tourné à l’axe de l’aimant B' A^ ; ce sera donc un pôle boréal , et le pôle A' un 'pôle austral, comme on l’observe en eflet.

Mais si le barreau est d’un acier très-dur , les courans m'n' produits d’abord en sens contraire entre le point de contact et le point A', pourront subsister malgré l’aimantation en sens contraire que tendent à recevoir ensuite les points du barreau oü ils existent , et alors ce barreau oflrira des points conséquens , comme il arrive en eflet souvent quand on emploie ce procédé d’aimantation.

8o. Si l’on suppose qu’on incline l’aimant dont on se sert pour aimanter le barreau en lui donnant la situation où il est représenté en A B dans la figure , on rendra l’aimantation plus facile et on tendra à mminuer le nombre des points conséquens , pourvu que l’incjinaison ne soit pas trop grande. Pour bien concevoir cette circonstance , il faut faire attention que si elle tend à diminuer l’action d’une partie des courans de l’aimant situés vers P q , parce qu’on les éloigne par-là du barreau ; cette action est augmentée pour les courans m n qui se trouvent entre B' et le point où l’aimant touche le barreau , parce que les courans de l’aimant AB.au lieu d’agir pour produire dans le barreau des courans situés dans des plans perpendiculaires aux leurs , agissent pour en produire dans des plans avec lesquels ils forment un angle aigu . éga 1 à l’angle des axes de l’aimant et du barreau , ce qui ne peut manquer de favoriser leur action; c’est précisément le contraire pour les coursrns m'n! , à la production desquels l’obliquité de l’aimant A B ne peut être

3 ue défavorable , comme le montre la grande faiblesse e l’action qu’à exercée, dans les expériences de M. Arago , un fil conducteur plié en hélice pour aimanter une aiguille placée en dehors de cette hélice. Les courans mn qui subsistent seuls après l’aimantation , devront donc être plus énergiques quand l’aimant est incliné que dans le cas où on le tient dans une direction perpendi culaire à celle du barreau , malgré l’inconvénient d’une distance plus grande entre quelques-uns des courans de l’aimant et les points du barreau qu’ils tendent à aimanter, tandis que les courans m'n', qui doivent être détruits , ne peuvent que perdre de leur intensité à mesure que l’axe de l’aimant s’incline sur celui du barreau , du moins tant que l’angle de ces axes ne devient pas trop petit , parce que dans ce dernier cas le changement de distance prenant une plus grande influence , l’action de l’aimant pour produire les courans mn , irait à son tour en diminuant , et le barreau s’aimanterait moins bien que quand l’aimant est médiocrement incliné sur le barreau. 11 est inutile de rappeler que ces divers résultats sont tous conformes à l’expérience.

8i . Si au lieu de promener le long du barreau un seul aimant dont l’a'xe fasse un angle droit avec le sien , on en emploie deux, à une petite distance l’un de l’autre, qui le touchent par des pôles de noms contraires , il est évident que d’après la manière dont les courans électriques tendent à en établir dans un barreau d’acier, les actions des courans que nous admettons dans ces deux aimans vse contrarieront pour tous les points du barreau situés hors de l’intervalle des deux aimans, tandis qu’elles se réuniront pour produire des courans dans le même sens pour tous les points du même barreau situés dans qet intervalfe. Ces derniers courans acquérant ainsi une énergie bien supérieure à celle des premiers , subsisteront seuls lorsque les aimans ayant parcouru toute la longueur du barreau , l’intervalle qui les sépare aura occupé successivement toutes les parties de cette longueur. C’est ce moyen d’aimantation qui est connu sous le nom de double touche, et il est aisé de voir que toutes les circonstances qu’il présente sont une suite nécessaire de notre théorie et de l’aimantation d’un barreau

ET DE l’électricité. 83

d'acier par un conducteur voltaïque. L’analogie de l’explication déduite de cette théorie et de celle qu’on donne de la double touche dans l’hypothèse de deux fluides magnétiques agissant d’après les mêmes lois que les deux fluides électriques, nous dispense d’entrer à ce sujet dans de plus grands détails.

82 . M. Ârago a montré par une expérience très-sim > pie que quand un barreau est aimanté sur une partie de sa longueur, cette partie tend , par son action sur le reste du barreau , à en continuer l’aimantation dans le meme sens , pourvu qu’il ne soit pas d’une trempe trop dure , afin que cet eflet ne soit pas empêché par la difliculté

'd’aimanter un acier très-fortement trempé , et même dans ce cas l’aimantation a encore lieu dans le même sens dans les parties voisines de la partie déjà aimantée ; on s'en assure aisément en enveloppant d’un conducteur plié en hélice une partie seulement d’un fil d’acier pendant quelque temps, et en examinant ensuite ce fil d’acier avec une petite aiguille aimantée, on trouve qu’il est aimanté dans le même sens sur une étendue qui est ordinairement à peu près double de celle qui était enveloppée par le conducteur ; seulement l’intensité . va en diminuant graduellement à mesure qu’on s’éloigne de la partie enveloppée. Ce fait qui est une conséquence nécessaire et immédiate de la théorie où l’on considère les phénomènes magnétiques comme produits par des courans électriques, s’explique également dans la théorie ordinaire de l’aimant , puisque dans un barreau aimanté en partie, chaque particule de la portion aimantée tend à décomposer le fluide de la particule suivante , de manière à lui donner des pôles situés daus le même sens que les siens , afin que les pôles voisins dans ces deux l>articules soient d’espèces opposées , comme cela doit être dès qu’on admet que les deux fluides magnétiques s’attirent mutuellement et que chacun d’eux repousse, les moléculos magnétiques de même, espèce que les siennes.

83. Lorsqu’à l’extrémité d’un barreau d’acier ou de fer, on applique le pôle d’un aimant en ligue droite avec le barreau , celui-ci s’aimante dans la partie qui est voisine du point de contact, dans ic même sens que l’est cet

aimant , ce qui s’explique également bien dans les deux hypothèses , puisque si l’un admet dans l’aimant des courans électriques , ils doivent , d’après l’expérience de M. Arago, que nous venons de citer, en produire dans le barreau, qui tournent autour de son axe dans la même direction , et en font par conséquent un nouvel aimant dont les pôles sont situés , l’un par rapport à l’autre , dans le même sens que ceux du premier aimant ; et que si l’on attribue au contraire les phénomènes magnétiques à la séparation , dans chacune de ses particules , des deux fluides qui s’y neutralisaient auparavant par leur réunion, l’effet de l’aimant , quand il touche par exemple le barreau par son pôle austral , est d’attirer le fluide boréal* de chaque particule et d’en repousser le fluide austral , en sorte que toutes les particules deviennent des aimans dont le pôle boréal est du côté de l’aimant, et le pôle austral du côté opposé , en sorte qu’elles se trouvent toutes aimantées dans le même sens que lui. Quelle que soit celle de ces deux hypothèses qu’on adopte, on en doit conclure également que la partie déjà aimantée ne

t )eut a^ir sur celle qui ne le serait pas encore que comme e fait 1 aimant lui-même , puisque les pôles de cette partie sont situés dans le même sens que ceux de l’aimant; elle ne peut donc que tendre à propager successivement l’aimantation toujours dans le même sens jusqu’à l’autre extrémité du barreau , c’est ce qui arrive en effet quand il est de fer doux , et la propagation des propriétés magnétiques le long du barreau est en général très-rapide dans ce cas , parce que cette substance n’oppose qu une très-faible résistancé , soit dans l’une des hypothèses à la

[ )roduction des courans électriques , soit dans l’autre à a séparation des deux fluides magnétiques.

84. Mais quand le barreau est d’acier, surtout quand il est trempé de manière à ce qu’il n’acquière qu’avec diiliculté les propriétés de l’aimant, on observe un phénomène très- remarquable dont l’explication mérite une attention particulière. Ce phénomène consiste en ce qu’alors il se forme un point conséquent sur le barreau , et que ce barreau présente, au delà de ce point, des pôles situés en sens opposé à celui des pôles de la partie qni est en contact par son extrémité avec l’aimant, cl ««

ET DE l’électricité.

a reçu une aimantation semblable à celle de cet aimant.

Il est bien démontré par l’espèce des pôles qui se développent aux extrémités des deuxlragmens d’un aimant que I on casse , par lesquelles ces fragmens adhéraient avant la rupture , que l’hypotbèse des deux fluides magnétiques ne peut subsister qu’en admettant, comme l’a établi le célèbre Coulomb . que ces deux fluides ne passent jamais, ainsi que le fait l’électricité , d’uue particule à l’autre, et que tous les phénomènes magnétiques sont dus à leur séparation dans une inéme parlicule , en sorte qu’un aimant n’est qn’un assemblage d’autant de petits aimans qu’il contient de particules , dont chacun a un pôle austral et un pôle boréal. Il est évident alors que quand un barreau a été aimanté sur une partie de sa longueur par le contact d’une de ses extrémités avec un aimant , la partie aimantée l’étant dans le meme sens que cet aimant , elle ne peut agir que comme lui , et qu’elle joint nécessairement son action è la sienne pour propager l’aimantation le long du barreau , toujours dans le même sens; à quoi peut-on donc attribuer dans cette supposition la production d’un point conséquent, et l’aimantation en sens contraire de la partie du barreau située au delà de ce point?

85. II parait d’abord qu’on tombe dans le même inconvénient lor^u’on attribue les phénomènes magnétiques aux courans électriques qui s’établissent dans le barreau , car lorsqu’il n’y a encore des courans que dans une partie du barreau , ils doivent tendre à en produire de proche en proche , dans le même sens , dans toute la partie où il n y en a point encore. Pour voir comment il peut arriver, par la difficulté que ces courans éprouvent à se produire dans l’acier fortement trempé , qu’il se forme un point conséauent , et au delà de eu point des coùrans qui tournent dans le sens opposé , considérons les trois barreaux AB , A"B", A'"B"' ( Cg. 55 ),

Dl! MAGNÉTISME

Fi{Ç. 55.

et supposons que le premier seul soit aimanté , et qu'en les laissant dans les directions . où ils sont représentés dans celte figure, on les rapproche les uns des autres de manière que l’angle a du premier touche l’angle al' du second , et l’angle dl' de celui-ci l’angle al" du troisième, il est clair qu’en regardant A comme le pôle austral de l’aimant AB , ses courans dans sa face antérieure suivront la direction adL, puisque c’est en plaçant l’observateur dans cette direction, le dos tourné à l’axe de l’aimant , que l’extrémité A se trouve à sa droite ; le courant qui s’établira dans le barreau A"B" devra , d’après tout ce que nous avons dit, avoir la même direction au point où l’angle d est supposé en contact avec l’angle a"; il passera donc par la face postérieure de ce barreau de a" en d", et reviendra par fa face antérieure dans la direction d"a", d’où il suit que A"B" s’aimantera de manière que son pôle boréal sera en A" à gauche de l’observateur placé dans ce courant et tournant le dos à l’axe du barreau A"B" ; ainsi aimanté ce barreau communiquera les propriétés magnétiques à A'"B"', de manière que leurs courans aient la même direction aux angles d" et a" par lesquels ils se touchent; les courans produits dans le barreau A'"B'" iront donc sur sa face antérieure dans la direction a'"df", et comme l’extrémité A'" est à la droite de l’observateur placé toujours de la mémo manière dans ces courans. A'" sera le pôle austral de A"'B'".

L’aimant AB qui aurait aimanté A'"B'" de manière que le pôle boréal de celui-ci fût en A'", s’il l’avait tou-

ET DE l’électricité. 87

ché immédiatement, l’aimantera donc au contraire de manière que h!" soit un pôle austral de même nom que A , quand ils ne communiqueront que par l’intermède du barreau A"B", dont l’axe est perpendiculaire aux leurs ; or, c’est précisément ce qui arrive quand il se forme un point conséquent dans un barreau fortement trempé qui touche le pôle austral d’un aimant par une de ses extré.. mités. La partie voisine du barreau s’aimante d’abord de manière que cette extrémité est un pôle boréal , comme l’extrémité B de l’aimant AB que nous prendrons pour la représenter, en représentant l’piitre partie du barreau par A"'B'"; tant que l’éleclricité de cette dernière partie pourra obéir librement à l’action des courans de AB, on aura le cas où AB étant déjà aimanté et A'"B'" ne l’étant point encore , ils se touchent immédiatement , c’està-dire que l’aimantation se propagera toujours dans le même sens; mais si la dureté delà trempe s’oppose à cet effet , il arrivera dans le barreau , Quoique continu , ce qui arrive à AB et à A'"B'^' quand iis ne communiquent qu’à l’aide du barreau A"B'^, dont l’axe est perpendiculaire à la direction des leurs ; il se formera dans le barreau continu des courans tournant autour d’une normale à sa surface, semblables à ceux qui se produisent dans A"B’'. Ces courans tendront donc. à aimanter le reste du barreau dont nous parlons en«sens contraire, comme ceux de A"B" aimantent A'"B'", de manière que ses pôles soient situés en sens inverse de ceux de AB , et il se produira ainsi un point conséquent, conformément à l’expérience que nous nous étions proposé d’expliquer.

86. C’est par cette tendance des conrans électriques établis autour de l’axe d’un aimant à en produire , dans le sens que nous venons d’indiquer, autour de l’axe d’un barreau dont la direction est perpendiculaire à la sienne , qu’on explique , lorsqu’on considère les phénomènes magnétiques comme dus à des courans électriques , toutes les circonstances des effets produits par les armures. Les bornes dans lesquelles cet exposé devait être renfermé , et que nous n’avons déjà que trop dépassées , ne nous permettent pas d’entrer à cet égard dans des. détails que le lecteur pourra aisément suppléer d’après

Causes aux* quelles, on

J >eut aUriliuer es courans rleclrifiu'-s «le la lerre el «les aimaas.

88 ()ü MAGNKTISME

tout ce qui précède. Le même motif nous empêche de discuter toutes les circonstances que présente l’aimantation d’un barreau à l’aide d’un ou de plusieurs aimana dans les diverses situations qu’on peut leur donner l’un à l’égard de l’autre , et suivant les divers mouvemens qu’on peut leur imprimer. Ces circonstances peuvent être facilement prévues dans chaque cas , en partant de la théorie que nous avons adoptée , et dont nous venons d’expliquer les principes ; elles en deviennent ainsi une confirmation très-propre à en compléter les preuves.

87. L’existence des Courans dans le globe terrestre et dans les aimans se rattache naturellement è La propriété connue de deux corps en contact dont chacun enlève è l’autre une des deux espèces d’électricité. Lorsqu’ils communiquent en même temps , dans un autre point de leur surface , par des conducteurs liquides dont l’action ne détruit pas la leur, il se produit nécessairement ce que nous avons nommé courant électrique. Il suffit, comme nous l’avons dit plus haut , de supposer que dans l’acier aimanté les molécules sont rangées de manière à former transversalement à son axe la même disposition qui a lieu dans une pile dont les deux extrémités se rejoignent; chaque molécule avec l’espace qui la sépare de lu suivante , faisant le même effet que dans la pile un élément cuivre , zinc et liquide. Nous ferons remarquer à ce sujet qu’il n’est pas nécessaire pour produire une action électromotrice que deux corps de nature différente agissent l’un sur l’autre, puisque l’on sait qu’au moyen d’une simple différence de température ou même de forme entre les deux parties d’un même métal , ce métal peut être employé à former une pile dans laquelle il fera un effet analogue à celui que le cuivre et le zinc à la fois font dans la pile ordinaire.

La direction des courans du globe terrestre de l’est à l’ouést est remarquable par sa direction à peu près opposée à celle du mouvement de la terre avec lequel cette direction a sans doute un rapport qu’on ne peut encore établir d’une manière incontestable. Dans l’hypothèse où l’espace serait rempli d’une matière très-élastique , le mouvement apparent de cette matière rapporté au globe coïnciderait aussi à peu près avec la direction des cou-

ET DE l’électricité. 89

raus électriques , qui doit , peut-être , être attribuée à celte cause,

D’après les expériences connues où deux corps de même nature , mais à des températures dilTérentes . agissent galvaniquement l’un sur l’autre , il est d’ailleurs

f trobable que les courans du globe sont dus en p^tie ù ’action calorifique du soleil qui, traversant dans son mouvement diurne tous les méridiens , en allant de l’est à l’ouest, échaufie successivement toutes les parties du globe qui sont sous ces divers méridiens , et établit ainsi des courons dans un sens déterminé. Au reste , indépendamment de cette considération , il n’est guère possible que dans un assemblage de matériaux hétérogènes , tel que le globe, les actions galvaniques ne fassent naître des courans qui , même en supposant leur intensité trèsfaible , ne laisseraient pas de produire un effet sensible à cause de leur grand nombre. Mais , quelle que soit> la cause de la disposition électrique du globe , c’est dans l’action du soleil sur les courans de sa surface , dont il doit ' faire varier l’intensité, qu’il faudra chercher la cause des variations diurnes et annuelles de l’aiguille aimantée , tandis que les changemens de l’inclinaison et de la déclinaison , qui embrassent une période beaucoup plus longue , semblent devoir dépendre des variations bien plus générales qu’éprouverait la disposition de l’éleclricilé en mouvement dans toutes les parties du globe à la fois.

88. La déclinaison de l’aiguille aimantée' dans l’hypothèse que nous adoptons sur la cause des eifels de l’aimant , est duc à la différence qu’il y a entre l’est et l’ouest géographi(|ues et la direction des courans terrestres auxquels 1 aiguille est toujours perpendiculaire.

' L’action de la. température tur l'intensité des courans électriques prouvée par divers phénomènes offerts par les piles voltaïques eïporées à différentes températures, vient de recevoir une nouvelle confirmation par ceux que sir H. Davy a observés en chauffant ou rcIVoidissanl des parties d’un fil conducteur élevé par l'action voltaïque à la température où ce fil commence à rougir; dès qu’une partie est un peu moins chaude que l’autre, cet eD'et disparait, et la partie qui Test un peu plus passe à l’état d’incandescence. Comme nous ne connaissons point les détails des expériences de ce grand physicien , nous ne pouvons ici que les indiquer.

. 90 ou MAGNÉTISME

L’inclinaison se rapporte de la même manière h la direc-^ tien d’un aimant par un conducteur , et elle est produite , pour les aimans comme pour les conducteurs électriques ( art. 1 9> ) > tendance générale des courans à se disposer parallèlement et dans le même sens.

89. Nous avons considéré , dans cet exposé , les courans électriques des aimans comme tournant autour de leur axe; on peut aussi les considérer comme tournant autour de chacune de leurs particules , ainsi que M. Ampère l’a expliqué dans un mémoire lu à l’Académie royale des Sciences le 8 et le 1 5 janvier 1831. Dans celte seconde manière de concevoir les courans dans les plans perpendiculaires à l’axe , toutes les explications restent les mêmes; seulement ce que nous avons dit jusqu’à présent de l’aimant entier doit alors se dire de chaque particule , et toutes étant dirigées , attirées et repoussées comme nous l’avons expliqué , l’aimant Ibriné de leur réunion est dirigé, attiré et repoussé de la même manière. Au reste , quand on admet que les courans ont lieu autour de chaque particule , il faut toujours , pour se faire une idée juste des effets qu’ils doivent produire , considérer une particule comme nous avons considéré l’aimant entier; et dans ce cas même il serait plus commode d’appliquer d’abord directement à celui-ci ce qu’il y aurait à dire de chaque particule, et d’ajouter ensuite cette simple observation que l’on peut toujours substituer à l’aimant total autant de petits aimans qu’il contient de particules. C’est ainsi que dans l’hypothèse des deux fluides magnétiques on supposa d’abord que lorsque ces deux fluides se séparaient dans un barreau d’acier , ils étaient chacun transporté à une des extrémités du barreau , et qu’on admit ensuite que la décomposition n’avait lieu que dans leurs plus petites parties , et qu’il n’y entrait ni n’en sortait jamais aucune molécule de l’un des deux fluides. Quoique ces deux manières de considérer la séparation des deux fluides magnétiques conduisent en général aux memes résultats , la nature des pùies qui se développent aux extrémités des deux fragmens d’un aimant que l’on casse , par lesquelles iis adhéraient avant la rupture, eut bientôt décidé entre elles, parce qui' celle circonstance ne pouvait s’expliquer que dans la

ET DE l’ÊLECTRICITÉ. 9!

seconde hypothèse; mais le même moyen ne peut servir à décider entre les deux manières d’expliquer les phénomènes magnétiques par des courans électriques situés dans des plans perpendiculaires à l’axe de l’aimant , parce que , soit qu’on suppose qu’ils tournent autour de j’axe ou autour de chaque particule, ces courans restant dans le même sens après la rupture du barreau aimanté , doivent donner les mêmes pôles aux deux fragmens , et les donner tels que l’expérience montre qu’ils sont en effet , en sorte que la question reste jusqu’à présent indécise. Plusieurs raisons que M. Ampère se borna à indiquer rapidement dans le mémoire cité , le portent à croire que les courans ont réellement lieu autour de chaque particule de l’aejer aimanté , et il regarde comme probable . qu’ils y existent avant l’aimantation comme après ; mais qu’étant alors dirigés les uns dans un sens , les autres dans un autre , il ne peut résulter aucune action de leur réunion , jusqu’à ce que l’aimantation leur donne à tous la même direction dans les particules auxquelles cette opération communique les propriétés magnétiques.

Fl K.