BRAS

ds. ds :

(13-5) | + ZGMERSSS CT EE | a É eh (K,h constantes d'intégration).

\ 5 au lieu des équations newtoniennes CRC (13.6) ; a r À : = À (a demi grand axe de l'orbite),

RELATIVITÉ GÉNÉRALISÉÉ 177

= ; | E a part le terme supplémentaire — 37 4? ON peut iden- C F.

2 2GM tifier (13-5) et (13-6) en posant K°—= 1 ————a

Le terme supplémentaire entraine un déplacement du périhélie.

On trouve pour ce déplacement, en fraction de tour par période,

3GM 13-7 En C ) c'a(l — 6e)

3? PROPAGATION DE LA LUMIÈRE. — Faisant

(e excentricité).

ds = 0, on obtient pour le mouvement dans le plan Ÿ — is

(38) Fe }+ (, a me

H dt , | | dr propagation radiale (13-9) TE fc dE ef propagation transversale (13-10) r n = V Ye.

Pour un rayon venant de l'infini et parvenu à l'infini après être passé à la distance minimum R du centre, on trouve pour la déviation (angle des asymptotes de la tra-

“21 AGM jectoire) Eh

4 RALENTISSEMENT DU TEMPS. — Soient deux événements infiniment voisins se produisant au même point

du champ de gravitation (dr 0, d)—0, d; — 0);