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va donc marcher plus lentement et si on la ramène près de l'horloge B, elle aura pris du retard sur cette dernière. Déplacement des raies spectrales. — Soit ?s l'intervalle, indépendant du champ de gravitation, entre deux phases égales de l'émission. L'observateur terrestre, qui est en un. point où le champ est négligeable, mesure (13-12) = ——— — ENT NA si la source est sur le soleil. Mais si la même source est sur la terre, 1l mesure 27. Or 24 >> 27 donc les raies du spectre solaire (et des spectres stellaires) doivent être légèrement déplacées vers le rouge.

Note 14, LES LOIS GÉNÉRALES DE L'ÉLECTROMAGNÉTISME.

|” GÉNÉRALISATION DES ÉQUATIONS DE MAX- WELL. — Dans la théorie ordinaire (Univers euclidien et

coordonnées galiléennes) on a les équations de Maxwell- Lorentz (note 10). Nous allons chercher la forme {ensorielle générale dont elles sont une forme dégénérée.

Soient Gu1, G>, G: les composantes du potentiel vecteur (unités électromagnétiques) et ! le potentiel scalaire (unités électrostatiques) de la théorie habituelle, En vue de la généralisation, posons

DT Gu, . — Go, 73 + Gs, px —= Ù,

On a, avec cette notation (formules connues)

Ô2 do, ÔGo do

a nr dx 0x1 dxs dx

eic:

Ecrivons maintenant les équations de Maxwell-Lorentz (note 10) en désignant par u, v, w les composantes de la densité de courant (unités électromagnétiques) et P la densité de charge (unités électrostatiques), (l'unité de charge étant choisie de façon que le facteur 47 disparaisse). Nous avons

[0 û 0x Üxe Ôxs (1 43) X4 X3 0x1 noY x:

dx dx: bis A SE oM, ON

0x: dx dx