A ET. "" A

en faisant T, — T© = i®, et en écrivant pour A les densités généralement admises pour les divers gaz, à T© =1x72,85 (ou zéro), et o"*, 76 ou P© = i*'". Les valeurs de AH ont été tirées de l'équation

c^ ~ K - AF = AH.

Les gaz de i à 7 inclusivement ne présentent absolument rien d'anomal j sous aucun rapport; ils fournissent une très-belle confirmation des lois de Dulong et Petit et de Wœstyn rectifiées; la valeur de AH ne dépasse jamais des limites acceptables : nous trouverons ces limites vérifiées , par exemple , quant à la vapeur d'eau. Les gaz hydrogène proto et bicarbonés et l'ammoniaque donnent, au contraire, des résultats tout au moins bizarres, sinon en contradiction avec tout ce qui a été exposé précédemment. On a en effet, pour ces trois gaz.

Or, d'après la construction même de l'équation, Q = R*/-hAH-hAF,

d'où nous tirons

K = Q : (?/ - A ( H -h F } : î/ = c^ - AH - AF ;

il semble que c^ doive nécessairement être toujours plus grand que K, puisque AF tout au moins ne peut jamais être nul ou négatif.

L'espèce d'anomalie que je signale ici, et que, dans le paragraphe suivant, nous retrouverons, pour certaines vapeurs, peut s'expliquer de diverses façons.

I** Pour un grand nombre de cas, on est certainement en droit de dire que l'anomalie n'est qu'apparente et dérive des nombres fautifs introduits dans l'équation. C'est ce qui peut avoir lieu, par exemple, pour les gaz très-difficiles à obtenir purs et identiques à eux-mêmes, ou facilement altérables, ou enfin encore insuffisamment étiidiés quant à leur composition chimique, quant au nombre d'atomes que représente l'équivalent chimique. Cette interprétation s'applique bien probablement aux cas de l'hydrogène bicarboné ou protocarboné : il suffit, pour en demeurer convaincu, de tenir compte des réflexions auxquelles a été conduit M. Regnault lui-même dans l'étude qu'il a faite de ces deux gaz.

a® Les considérations précédentes ne s'appliquent pas, il est vrai, à un gaz aussi stable et aussi facile à obtenir pur que l'est l'ammoniaque; mais remarquons que les chimistes ont été longtemps en discussion sur la vraie composition de ce corps; les uns admettaient qu'il est formé de i volume d'azote et de 2 d'hydrogène ; les autres admettaient 3 volumes de ce dernier. Si la première composition était la vraie, notre anomalie disparaîtrait, car on aurait

valeur beaucoup plus faible que o,5o84 trouvée par M. Regnault pour Cp. C'est, je crois, la composition de i volume d'azote et de 3 d'hydrogène contractés en q, qui est généralement admise aujourd'hui. Si elle est la véritable, il faut exphquer autrement le fait R > c^ qui en est la conséquence. Tout en admettant que (aAz-h 6H) est la composition réelle de l'ammoniaque, Berzélius s'exprimait à cet égard avec réserve; je ne sais si, depuis l'époque du grand chimiste suédois, on a exécuté des analyses qui mettent la question hors de doute.

3** Il n'est nullement impossible que la chaleur potentielle AH, que nous avons considérée en quelque sorte apriori comme étant toujours positive, soit dans certains cas négative, et que par conséquent la somme totale de travail interne, qui a lieu pendant la dilatation de certains gaz, donne de la chaleur au lieu d'en coûter. Notre anomalie disparaîtrait ainsi complètement, puisqu'on pourrait avoir alors

-f-AF<-AH et par suite

K>(Cp-f-AH~AF), d'où K>c^

De tels gaz évidemment s'échaufferaient, au lieu de se refroidir, par la détente brusque sans travail externe. On voit ici combien seraient utiles des expériences faites sur une grande échelle, comme celles qu'a exécutées M. Joule, sur l'air, l'hydrogène, l'acide carbonique, comme celles que j'ai exécutées sur la vapeur d'eau. Ces expériences ne présenteraient nulle difficulté insurmontable; elles ne seraient que dispendieuses 9 car la condition sine qua non^ c'est d'opérer sur de très-grandes masses de gaz, si Ton veut arriver à des résultats nets et dégagés de toute perturbation accessoire.

J'ai fait quelques tentatives dans ce sens, non il est vrai sur de rhydrogène bicarboné pur, mais sur le gaz d'éclairage à la houille, qui constitue un mélange fort complexe; bien que j*aie constaté un léger échauffement dans le gaz par une chute brusque de 5 à i atmosphère, je ne me permettrai pas de conclure quelque chose de positif de cette expérience, précisément parce que j*ai dû me borner à opérer en petit et que je ne suis pas sûr d'avoir pu me mettre à l'abri de toutes les chances d'erreur, dans des observations thermométriques aussi délicates.

Pour expliquer l'anomalie R > c^ que présentent quelques gaz ou vapeurs, j'avais dans le temps émis l'hypothèse que les combinaisons chimiques peuvent se faire de deux mamières diflférentes : dans Tune, à beaucoup près la plus générale, les atomes combinés se comporteraient, au point de vue thermique, comme s'ils n'étaient que mêlés; dans l'autre, tout exceptionnelle, quelques-uns des atomes, semblables ou dissemblables, d'un composé, seraient unis d'une façon beaucoup plus intime et de façon à simuler alors des unités indivises. Le gaz hydrogène protocarboné peut être considéré comme formé de i volume de vapeur de carbone [ag= 'j5) et de 4 volumes d'hydrogène condensés en 2(aA= 4-6725) ou, si l'on veut, de 2 volumes de carbone (fle= 2.75) et 8 volumes d'hydrogène

(8.6,25 = fl,)

réduits en 4- Si Ton admet que les 8 atomes d'hydrogène se sont, par la contraction, combinés intimement de façon à n'en simuler que 4» on a

N = a -H 4 = 6» d'où K = - — = o,45,

et l'anomalie K > c^ disparait.

Je n'ai pas besoin de faire remarquer combien cette hypothèse, si elle était l'expression de la vérité, diminuerait la solidité des conséquences remarquables auxquelles autrement conduisent les lois rectifiées de Dulong et Petit et de Wœstyn. Je n'ai pas non plus à faire remarquer qu'elle introduirait désormais l'arbitraire le plus complet dans le choix des valeurs que nous assignerions à N dans l'équation

On ne serait, en effet, pas du tout en droit de considérer le' phénomène de la contraction comme cause et comme mesure de l'anomalie K>Cp; nous verrons que l'anomalie n'a nullement lieu pour bien des vapeurs, à commencer par celle de l'eau, où cependant les volumes se réduisent considérablement par la combinaison chimique.

Si je parle de cette hypothèse, ce n'est que pour mémoire et pour ne rien omettre de ce qui peut jeter de la lumière sur l'étude d'une des questions les plus intéressantes de la Physique moléculaire. Je n'y ai eu recours autrefois qu'à toute extrémité et, je ne crains pas de le dire, par suite de la confiance trop grande que j'avais en certaines données, admises soit en Chimie, soit en Physique, sans une vérification expérimentale suffisante. Mon opinion bien arrêtée aujourd'hui, et je pense qu'aucun de mes lecteurs ne la prendra en mal, c'est que l'anomalie K > Cp n'est jamais qu'apparente et qu'elle dérive toujours de ce que nous ne connaissons pas les vraies valeurs des divers termes employés dans les équations

Y^=— et K = c. - AH - AF.

Je pense, en un mot, que la première et la seconde expli-

cation suffisent pour rendre compte de l'apparence K >• Cpj et que tout au plus sera-t-on dans le cas de recourir à la troisième (ou au renversement du signe de AH). £n ce sens, cette discussion montre simplement combien il nous reste encore de valeurs numériques à vérifier, malgré les immenses progrès qu'a réalisés la science expérimentale.

Travail interne et capacité absolue des vapeurs saturées.

Les vapeurs étant simplement des gaz plus rapprochés de leur point de liquéfaction, plus condensés que les gaz appelés permanents y elles ne doivent différer de ces derniers que par des caractères plus accentués, plus faciles à constater expérimentalement : c'est en effet ce qui se vérifie en tous points. Si je sépare leur examen de celui des gaz, c'est parce que cette étude peut se faire, expérimentalement et théoriquement, sous une face nouvelle, beaucoup plus étendue, beaucoup plus frappante. Considérons en effet de près, comme nous l'avons déjà fait dans le volume précédent, la formation d'une vapeur quelconque.

Concevons un cylindre vertical indéfiniment haut, fermé parle bas, d'une section S = i™*" (par exemple); dans ce cylyndre, au fond duquel nous supposerons M = i*'* d'un liquide quelconque à zéro, se meut sans frottement un piston dont le poids est P. Nous faisons abstraction complète du poids de l'atmosphère ou, pour mieux dire, nous admettons que ce poids soit nul. Le volume spécifique du liquide à zéro est Wi et au début le piston repose sur le liquide dont la pression (externe) est P^, kilogramme, puisque S = i™**.

Si, dans cet état de choses, nous fournissons de la chaleur

au liquide par le bas du cylindre, dont nous supposerons les parois latérales absolument imperméables au calorique, le volume du liquide croîtra, mais peu toutefois, en général ; le piston sera soulevé un tant soit peu. La tension du liquide, sa tendance à se vaporiser croîtront à mesure que la température s'élèvera, et il arrivera un moment où cette tension fera précisément équilibre à la charge P© : désignons par m^o ^t 'o ^^ volume spécifique et la température qui répond à ce point. Si nous continuons à fournir de la chaleur, le liquide saturé bouillira désormais sans changer de température, il se convertira en vapeur saturée. Lorsque tout sera évaporé, le volume de cette vapeur sera devenu Vo, et puisque nous avons posé M = l'^^^jVo constituera le volume spécifique à /q et à Po. Le travail externe exécuté par le piston sera P© ( V© — fv,) à partir de zéro ou Pq (Vo — Wo) = Po^o à partir du point d'ébuUition.

Analysons de près cet ensemble de phénomènes au point de vue de la dépense et de l'emploi de la chaleur, La quantité de chaleur qu'il faut pour porter le liquide de zéro à i^ est, en toute hypothèse,

^0 = K^ H- AAo 4- APo {Wq — Wi)y

h^ désignant le travail interne qui s'effectue dans le liquide de zéro à /q- Une fois le liquide arrivé à /o> toute la chaleur dépensée est employée en travail interne et externe. Le travail externe étant P© m© ? ^t la chaleur ainsi consommée par l'acte d'évaporation étant désignée par r©, on a

To =-. APoMo -hpo

et, par suite,

po = ^0 — APqMo

La dépense totale de chaleur sera donc

q^-^ ro = \ = K^o -^ AAo -f- APo {wo — Wi) -^ po ■+- (APMo).

ou bien

Xo = R/o H- APo (Vo — Wo) -+- AAo

Dans ces nouvelles conditions de pression , le volume initial du liquide à zéro sera »/<; on aura donc^ pour nos diverses quantités de chaleur,

y, = R/, -h Ah\ -^ AP, {w^ — wl),

p, ^r, — AP,ii,, y, -*-r, =X, =R^| 4- AA, -h AP, (V, — M^,) 4-p,.

En retranchant Xo de X|, on a donc

X, - Xo = R [t, - /o) -f- AA\ - AAo

+ AP, (V, - «.;.) ~ APo ( Vo - (V,) ^ p, - po.

Les valeurs relatives de t^^it^^ Wi^sv\j sv^^^w^^... diffèrent en général et notablement d'un liquide à un autre; mais on a toujours

M^i > «^0, V, < Vo.

De plus, dans les limites de pression où se font nos expériences, la différence entre Wi et w\^ c'est-à-dire entre les volumes du liquide à zéro sous Po et sous P, , est tellement petite, que nous pouvons les négliger. Il en résulte K^ = h^ . Il est clair que, puisque sv^y> sv^^ ondi aussi A, > Ao- Quant au travail interne p, il est tout aussi clair qu'il diminue ou, plus correctement, qu'il varie pour deux raisons : i° parce que

V, est plus petit que Vq et que, par suite, les molécules s'écartent moins pendant Tévaporation à ^i que pendant celle à t^: 2° parce que w^ est plus grand que «p'o? et que le travail interne avant Tévaporation est plus grand pour le passage Wi ^ Mt'j que pour le passage Wi ^ w^

Notre différence X, — X^ peut donc s'écrire