ÉTUDE A L’ÉTAT NON ORIENTÉ
a. Poudre passant au tamis 350. — J'ai réuni, figure 25, les courbes relatives à un axe sénaire, à une direction normale à l’axe sénaire et à l'état non orienté de la poudre; les valeurs numériques relatives à ce dernier état sont portées au Tableau X.
re Les résultats principaux sont les suivants :
Sr'orienté
Gr statistique 72 Nr 3 Er TR
/ r'oricnté I, statistique 72 . AA FAR
Les valeurs maxima de H: et de 5, sont pratiquement atteintes pour un champ de 20000 Oe, alors que 5,, égal à 48, est encore loin de l’aimantation à saturation.
0e 6 Kc| + H Ge = 45 | 5400 7 H de a 30 a Z 1 1 t- - T- 3600 he, gg — GP 15 — 4 L = 11800 = > h He PS ee 0 00 6000 9000 12000 15000 18000 0 Fig. 25.
H Hs Ts 0 H. H,. Ts. (y DO 30 DA) 0,3 SO DPe 760 36,1 9,2 OO ME 60 0P 7 0,6 9 000.... 857 37,4 10,5
HOTOST 100 11,4 140 ECO METEO 40,0 15; 4 DOLONEEES 130 LOT 10 OO El à 0 42,2 DO 2 -D00 0e 170 Do] 1,9 O0 IE000 PPS) ET 31000 -: 175 202 Do) 16050 2270 49,7 18,2 4 080... 197 28,7 Du HO0mO te. 2 720 47,3 19,6 OT DO 31,0 4,3 100 LOC ee RAI0TO (79 20,0 GObO Er 380 32,8 D ,4 19900.... 2680 Aer) DONS HOUR La 565 3457 FES
Gr statistique
b. Poudres calibrées. — Cette étude montre que le rapport = r oricute augmente quand le diamètre des grains diminue. Pour des grains de
PME
diamètre d — 3,3, on trouve :
TE Si: statistique __ 47 s
Srorienté 100
: 1 LE : : ve En fait, ce rapport tend vers ; pour des grains de diamètre assez petit.
Le champ coercitif ne semble pas subir ces variations en fonction de d.
Pour une poudre de 34,3, nous retrouvons encore
He statistique y | ————__———— 7
Fe orienté 2
Ho ÉTUDE SUIVANT UN AXE PERPENDICULAIRE A L'AXE SÉNAIRE.
Les variations de H, et de 5, en fonction de H,, relatives à la poudre passant au tamis 350, sont représentées figure 25.
Les résultats dépendent beaucoup de la plus ou moins parfaite orientation des cristaux. Je trouve à T — 2902 : H,— 760 Oe, 5,—1,4. Pour une poudre de 34,3 : H,— 200 Oeet 5, — 0,7. Il semble donc bien que si la poudre était parfaitement orientée, nous trouverions un champ coercitif nul suivant une direction perpendiculaire à l'axe sénaire.
Cette conclusion est appuyée par l’observation suivante : en réaimantant une poudre orientée dans un champ faisant avec l’axe sénaire un angle 9,
compris entre o et : ; on obtient un aimant dont la ligne des pôles reste
invariable, quel que soit +, et est matérialisée par la direction de facile aimantation.
27. Conclusions. - L'étude du magnétisme rémanent et du champ coercitif, effectuée sur la poudre de MnBi, permet d'énoncer les conclusions suivantes :
19 L’intensité du champ coercitif dépend, en premier lieu, de l’état de division de la substance; H, est d'autant plus élevé que le diamètre des grains est plus petit.
I n'a pas été possible d'établir une relation simple entre le diamètre des grains et le champ coercitif, mais la courbe H,— / ( ï) semble bien
montrer que le champ coercitif tend vers une limite supérieure, atteinte avec des grains de diamètre inférieur au micron.
20 Le rapprochement des courbes H,— {(T) et K — f(T), ainsi que l'étude de H, suivant les axes cristallins, montrent que la valeur du champ coercitif est fonction de l'énergie magnétocristalline.
28. Propriétés d'aimant. -- Désignons par H, le champ utile dans l'entrefer, par B et H l'induction et le champ dans le corps de l’aimant
