W'E110] ES W

Ici encore je n'évalue que des différences d’énergie. Pour les mêmes raisons que dans le cas de Mn Bi, K, est difficile à déterminer avec précision. Cette énergie est d’ailleurs très faible.

J'ai relevé les valeurs de l’aimantation suivant diverses directions du plan (001), les variations de s ne dépassent pas 3% en valeur relative. Les différences d’énergie étant connues avec une approximation qui est aussi de cet ordre de grandeur, on peut considérer, pour la détermination de l’énergie magnétocristalline, le plan (001) comme magnétiquement isotrope; de ce fait je n’ai effectué l’étude de l’aimantation, en fonction du champ et de la température, que suivant un axe binaire. Je pose :

Lee W{10] PS, Woo]:

Il serait plus rigoureux d'écrire :

It Wire W(001]

pour tenir compte de la convention adoptée figure 33. Mais, d’après les considérations ci-dessus, les effets, dans l'évaluation de K, de la permutation des axes magnétiques du plan (001) peuvent être négligés.

Les valeurs de K sont portées au Tableau XIII et traduites figure 32.

TaBreau XII.

TeK. K,10 1 erg/em', TK. K.10-" erg/cm', DONC re ET —146 D OO ER Een ere —44,4 Dee e nos de on — 04 DHOE PR Cr + 3,0 DXDA Tac teo ou NO) DOC ee 16,7

K s’annule à 2370 K, pour cette température le cristal est isotrope en moyenne. Au-dessus de 237° K, K est positif, l’axe quaternaire est de facile aimantation; au-dessous de 2359 K, K est négatif, c'est alors un axe binaire qui devient favorisé.

L'observation de la figure 29 nous avait conduit aux mêmes conclusions, mais elle avait permis de préciser que le cristal n'est isotrope, à une température donnée, que pour un champ donné, alors qu'à 235 K le cristal est isotrope par compensation.

Aucune anomalie ne se remarque sur la courbe et K tend nettement vers une limite supérieure.

Le rapprochement des figures 16 et 32 met en relief la grande analogie d’allure entre les courbes K — {(T) de Mn Bi et de Mn? Sp.

Afin d'apporter des renseignements supplémentaires à la connaissance de l’énergie magnétocristalline, et de vérifier si le champ nécessaire à la saturation, déduit de la notion d'énergie libre, est en accord avec l'expérience, j'ai déterminé, à la température de 290°K, les valeurs de En Kg en effectuant des mesures suivant les deux axes binaires et suivant une

Gp ee direction faisant un angle de 45° avec l’axe quaternaire. Je trouve = r8,1.10er2/cmr,

EN + CE en 0 »)

et . Na - 1 : \; En négligeant K, qui n'intervient dans l'énergie que sous la forme —”;, t Û

je puis écrire, les réseaux sénaire et quadratique étant très voisins :