TABLEAU XIV
Axe binaire. Axe qualternaire.
A — — —— EE —— ——— Dee . FE G C) Cu ToK. DEMO TA T0 H;=— 18800. H;= +. H; = 18600. H; = & 0 , 4 0, 4 0,18 44,92 45,16 44,01 45:14 LUE 6,0 DD 44,27 44,96 43,065 14,56 100,3 10,1 10,1 43,70 44,07 43,94 4h ,08 LD TOO 10,7 42,70 43,03 42,40 13,00 140,0 19,6 202 42,26 42,53 11,92 42,50 100 TE 27 0 35,4 40,94 41,20 40,71 41,22 200, 2er AO 56,7 38,93 39,28 38,70 39,24 DODAO CE OTO RÉ 37,34 TES 37,16 37,70 DAOD er 00) 0 OA 99), 07 36,02 35,60 36,01 200702712270 0) DO 7 34,02 34,23 34,00 34,26 DO ILE A0 00 134,8 32,59 32,85 32,58 32,84 On trouve, pour l’aimantation à saturation :
SL,0 — HOMO b. En fonction du champ. — Les mesures d’aimantation effectuées . be 3 I suivant les deux axes permettent de mettre en évidence des lois en ñ et en 2°
Pour les axes binaire et quaternaire à 20° K et à 770 K, j'ai donné,
. , . x . I } pour mieux les comparer, une représentation d’après les lois en peten,,
(fig. 35). Suivant l'axe binaire, aux très basses températures,
. l re . . das la loi en Hi est préférable, mais son domaine de validité ne commence
qu'à partir d’un champ de 5ooo Oe environ. Suivant l’axe quater-
« F- il ‘ os 3 naire, la loi en ni conduit à une courbure très nette, celle en LE peut
x , . . F7 . I être retenue. À la température ordinaire, la représentation en ï donne une image fidèle des phénomènes à partir des valeurs de l’aimantation communes aux deux axes.
J’ai également reproduit, sur cette même figure 35, la loi d'approche de l’aimantation vers la saturation suivant l’axe [110] de facile
Te
aimantation à basse température; la saturation est pratiquement atteinte, et cela dès les champs faibles.
A T — 200 K, les lois d'approche suivant les trois axes donnent bien la même extrapolation pour un champ infini.
Je trouve, pour l’aimantation à saturation :
= — l A < Geo —= 492,21.
J'admets une erreur de 0,2 %, compte tenu de toutes les causes d'erreur possibles, d’où :
Si nous rapportons cette aimantation à l'atome de manganèse, en supposant tous les atomes de manganèse ferromagnétiques, nous avons :
n=4,05 +0,01 uw,
— 01040 0,002 Ur.
COMPOSÉ DÉFINI MnSb.
L'étude magnétique a confirmé que Mn Sb de titre = — 50 %, était un composé défini.
I cristallise dans le système hexagonal [31] du type Ni As: avec les paramètres :
DNA CDN EUX
mes
les atomes de manganèse et d’antimoine ont les mêmes coordonnées relatives que dans le cristal de Mn Bi.
Préparation. — La préparation a été faite par la méthode générale.
36. Lois d'approche. — «a. En fonction de la température. — Les résultats sont consignés au Tableau XV. La loi d'approche (fig. 36) a
la forme générale trouvée pour tous les autres corps
: partie rectiligne
en T? jusqu'à T — 180° K environ, puis concavité tournée vers l’axe des températures.
TaBcEau XV.
ToK. T2.10—. Tn,=<18280.- °H= ©. ToK. 12,10, 7H; = 18280. DO AT e AN OB 111,69 111,79 DOC TON O 106,37 DUR EU 0 111,30 MURS 24060 0000), 9 104,99 HO OE CDTI NOT? TT ON 0 260,8... 68,0 103,99 PONT. ATO O. 110,40 110,49 MO D en 102,94 TROP 109,71 109,74 DOUAI SO 102,29 ITA OR 0 00 108,82 108 , 86
La courbe correspondant à un champ infini est pratiquement confondue avec la courbe ci-dessous. Les conclusions retenues pour un champ de 18 280 Oe sont donc valables pour un champ infini.
oi] 20 40 60 80 Fig. 36.
Par extrapolation, au zéro absolu et pour un champ infini, on trouve :
Go,0—=111;70.
THÈSE CH. GUILLAUD.
