MATE

b. En fonction du champ. — J'ai représenté (fig. 37) les lois d'approche

en f éten TG; les résultats sont donnés au Tableau XVI. La loi en ;-

est nettement en défaut, tout au moins pour les champs moyens; il faut

lui préférer la loi en ,,,+ La valeur du coeflicient b de cette dernière loi

est indépendante de la température et égale à 7.104.

TaBceau XVI.

He Hi 72900 K. H. “#a ER Tito,4K. 7900, 4K, 5,4 2,9 100,74 16260 075 30 111,30 111,69 6,0 3,6 100,74 TOM MOT SE 111,28 NB ALU, 8,0 6,4 100,70 12/9700 0 OST 6,6 111,30 111,66 8,7 7,0 100,73 11500-00005 7,9 LISA 111,64 10,0 11,0 100,70 9410... 10,6 SL LIT ,18 111,93 1949 re) 100,67 ISO TS 0 18,2 TUE 111,96 17;9 32,0 100,50 D'AAON .CTO Ja40 TTL 10 111,30 21,8 () 100,26 L'AROs 0995 50,5 110,80 111,20 Re) 96,7 100,03 RAS ee 83,0 110,66 110,94 Spor 145,9 99,66 2480, 4: 4073 162,4 110,14 110,24 61,0 STD 99, 13 1510 M002 438,2 109,27 109,06

. ll re L'observation des courbes en jp Aontre que, pour des champs supérieurs

x . . . . Ï A à 9000 Oe, la saturation est atteinte. Si la loi en u> °St Sûre pour des intensités de Champs inférieures à 9000 Oe, au-dessus de cette valeur

CRC “ . il ll on ne peut choisir avec certitude entre les lois en peten H'

Par extrapolation, pour un champ infini et au zéro absolu :

To = 111,73.

D'où on déduit, pour l’atome de manganèse contenu dans la molécule de Mn Sb, en tenant compte d’une erreur possible de + 0,2 ES

17,582 0,03 Lw, n = 9,53 0,007 us.

37. Énergie magnétocristalline. -- En utilisant la méthode de préparation d’un monocristal de Mn? Sb, j'ai obtenu Mn Sb en gros cristaux. Leur étude aux rayons X n’a pas encore été faite, mais il est probable, par analogie avec Mn? Sb et Mn Bi, que l’axe sénaire est celui de facile aimantation. Quoique l'état complètement orienté de la poudre n'ait pas été confirmé par un diagramme X, le fait que les différences d'énergies mesurées entre plusieurs échantillons n'aient pas dépassé 5 % permet d'accorder une certaine confiance aux résultats que je vais citer.

En désignant par W, et W, les énergies relatives à un axe de facile aimantation et à une direction perpendiculaire à cet axe, je trouve

Wi=W:—1,00. rot erg/cm à T —=,200 K

1 2 ) O/ * ) WW —1 709 : TOO » à T = DUC Wi—W;=7r ,03.1oû » A 0004 KR

Les propriétés magnétocristallines de Mn Sb, dars l'intervalle de température où je les ai étudiées, se différencient nettement de celles de Mn Bi, bien que ces deux composés cristallisent dans le même système hexagonal.

Dans le cas de Mn Sb, je n’ai pas constaté de changement d’axe d’aimantation et les différences d'énergies entre deux axes restent pratiquement constantes. La valeur de K n’est pas fonction de la température et il ést improbable qu’un changement d’allure se manifeste dans la courbe Wi— W, = {(T) depuis la température ordinaire jusqu’au point de Curie.