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degrés *
les nombres de la pfetnière eeioDne exprimant des degrée
RèaamDr on
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FaranlieU.
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Réanmnr.
,FarenWt.
deg. eent.
deg. eent.
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deg. eent.
+tMi
65 JM
324 DIDXIÈMI PÀftTIS.
ments qui conviennent à Tappareil pour la température de la glace fondante.
Si le thermomètre renferme de Pair ayant une force élastique de 760 miUim. à 0**» aux températures plus élevées:
il présentera les forces élastiques respectives :
1036, 1311, 158Â, 1720, 1866, 2126, 239&, 2661, 2025 mUUm.
Si la température ne dépasse pas 350% la force élasitque de Pair intérieur ne deviendra pas plus grande que 1720 milllm. ; la pression efiTec- ^ tive , sur les parois , ne dépassera pas 1720— 760 =960 millim. ; elle sera donc trop faible pour quMl y ait à craindre une déformation permanente de Tenveloppe. Mais dans les températures plus élevées, on a à craindre une déformation permanente pour deux raisons :
10 La pression intérieure devient considérable;
2*" Le verre peut éprouver un ramollissement sensible.
11 convient donc d'introduire dans le thermomètre de Pair avec une force élastique plus faible , lorsque le thermomètre est destiné à la mesure de températures très-élevées. Si Tair présentait à 0"* une force élastique de 300 millim., il acquerrait à 600'' une force élastique de 850 millim., qui ne surpasse la pression extérieure que de 90 millim.
SISI$. Thermornèire à mercure. Ce thermomètre n'étant pas un instrument comparable au delà des températures qui ont servi à déterminer les points fixes de son échelle , il est clair que Ton ne devra pas s'en servir, dans des expériences précises , pour mesurer des températures élevées, et quMl faudra avoir recours au thermomètre à air (253). Mais remploi de ce dernier appareil est beaucoup plus difficile; il exige des manipulations très-délicates, et il peut se présenter des circonstances dans lesquelles le thermomètre à air devient complètement inapplicable : telle est, par exemple , celle où Ton aura à déterminer des températures dans des espaces très-rétrécls; il faudra alors se servir nécessairement d'un thermomètre à mercure ; mais il conviendra de faire préalablement une comparaison directe de cet instrument avec un thermomètre à air.
En opérant comme pour des thermomètres de gaz diirér6nts(P. 321), M. Regnault a comparé au thermomètre à air des thermomètres à mercure faits avec différents verres; le tableau suivant contient les résultats qu'il a obtenus.
THBRMOMltTRBS.
TBMPÉâATOBBS
«ta
TlMPiRATURES DU TBBBMOHftTBE A HKRCOU. U
Crittal
Tem ordinaire àtobet, bsUoDS
V«iT0Tert
Verre de Saède
à air.
d« Cholfy-l^-Rol.
etconiMS.
peu fulble.
trèe-lnfuible.
4oo!oo
SOO
de ces thermomètres i mercnre^
deositésde
ees enTeloppes, dilaUtion A de ces
enveloppes quand on porte leur
tampèraturc
de 0* à 400«, et diUUtion appari
mte V du mercure qu'elles con-
tienoent pot
ir la même èlèrailon de tempèraïui
Silice
Alamine. . . .
Oxyde de fer. •
Traces.
Oxyde de man-
ganèse.. . .
id.
Cbanx
Pousse. . . .
Soode
Magnésie
Traces.
Oxyde deptomb
Densités. . . .
M. Regnaolt a posé la formule d'interpolation à deux termes suivante, pour établir la relation qui existe entre la dilatation cubique du verre et
326 DEUXllOn PARTIB.
#a température. Cette formule ne représente pas ses observations d^une maniëresatisfaisante; mais ellesufflt cependant lorsqu'on se propose seulement decalculer les tables de dilatation du Terre, qui sont nécessaires pour corriger les thermomètres à air des dilatations de leurs enveloppes* cette formule est :
At =r a + 6T + cT«.
At dilttation cubique du Terre de 0" i r* ;
T température indiquée par le tbennonétre i air;
a:a:0 pour le cristal de Ohoisy-le-Roi , et a=0 pour le verre ordinaire ; log b ="Î,«Ô67769 td. et log b = 5,44719«8 id.
logc3s8;96S0666 id. etlog c=: 8, 1691600 id.
C'est à Taide de eelto formule que M. Regnault a calculé le tableau suivant , pour le cristal de Ghoisy-le-Hoi et le verre ordinaire en tubesi seules qualités de verre quMl ait employées à la construction des thermomètres à air.
Comme les dilatations absolues du mercure croissent à peu près pro'» portionnellement aux températures , les résultats obtenus par M. Re* gnault se trouvent représentés d'une manière satisfaisante par la formule d'interpolation à deux termes
8^ = ÔT + cT*,
dont les constantes ont été calculées avec les données suivantes :
T = 160% 0^ = 0,027419, et T = 300% 8t = 0.055978.
6t dilatation absolue du mercure quand on porte sa température de 0* à T*, en
admetUnt la valeur de k^ du tableau suivant ; T température iodlquôe par le thermomètre à air ;
log b = 4,)5tS690, log c =3 8,4049444 .
C'est à l'aide de cette dernière formule que l'on a calculé les dilatations Bt du tableau suivant
La cinquième colonne du tableau donne les coefficients réels de dilatation absolue du mercure, lorsqu'il passe de la température T & celle immédiatement supérieure T + ^T. Ces coefficients, qui représentent les inclinaisons de la tangente en chaque point de la courbe ayant les valeurs de T pour abscisses et celles de St pour ordonnées, sont donnée par la relation
La sixième colonne du tableau contient la température 6 que marquerait un thermomètre qui serait fondé sur la dilatation absolue du mercure. Ces températures sont données par la formule
Sias "■ 0,01SIW
THSBIIOIIÈTEBS.
DILATATION
CUBIQUE kj
DIUTATION
COSFFICIBNT
TBIVMATCJIB
de 0»
absolue
réel de dilatation
déduite de la dilaïaUoi
4a mercara
àr».
abioloe
4eO<>àT<».
du mercvre.
CrUtat
verre
ÔT.
d^ Choi«r-la.Ror.
ordlnalr*.
rfr
so
