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Mltod«rM«liq«M« à 0» élut 1.

UlTM.

S50 DEUXlftm PARTIE.

Diaprés le tableau précédent, on voit que, soub la pression atmosphérique (r,76, un kilogranme ou un litre d^eau pimittti â6M litrasda vapeur, ou à peu près 1700 litres.

M . Regnault vient encore de faire des expériences pour déterminer la force élastique de la vapeur aux températures de —-32° à + 330". Les résultats qu'il a obtenus sont représentés avec beaucoup d'ettDtitude par les formules d'interpolation suivantes :

1" Pour les températures de ^32* à 0*,

F t=sr a + 6«". (a)

F force éUsUque , en millinèlres de mercure ; a = ^ 0.08038 quantité ooMtante } h eonsUttte , log 6 ssl .6084784 ;

a eonBUDte, log 01=0.0333980;

v=r< + 39 , i éunt U température de la vapeur indiquée par le thermomètre à tir et degrés cenUgrades , i eat négiUf ;

2* Pour les températures de 0** à 100%

a = /i.738âd80, %6 = 2.1â&0389» %c== 0,611 61^8 5» log a^ = 0.006 865 036, log p. =1.906 734 9 ;

3** Pour les températures de 100° à 230*,

log¥=a-^ 6ai«— cPi». (c)

a=6.26A0dA8, %6 = 0.13977A3, %c=s 0.692/^851, ;o^«^ = î.99/i0i|9292, %p^-t,î. 998 8^3862;

ir = T + 20, T étant la température en degrés centigrades, comptée à partir de la glace fondante.

C'est en faisaut.usage de ces formules que Ton a calculé, dans la limite relative à chacune d'elles, les résultats du tableau suivant, où F est exprimé en centimètres. On aurait pu calculer ce tableau dans toute son étendue avec la formule unique (c) : on aurait obtenu des valeurs pour ainsi dire identiques à celles qui ont été calculées avec la for^ mule {b) entre àO" et 100''; mais dans les températures plus basses les forces élastiques données par la formule (c) seraient un peu trop faibles.

VÀPEU1IS.

TABLE des forces élastiques de la vapeur d^eûu à différenUs températures, d'après les expériences de M. RegnauU.

rOMBS ÉLAS1IQDB0

FORCBS JÎULSTIOUBS

VORCIS ÉLàSTtQUES

ctnttBklnf.

aphèrw.

cebUmètreg.

epheret.

Mntl mètres

atno- »phèr«>.

DBUXIÈIU FàETIE.

rOlCBS ÉLASTIQUES

FORCU lUJkOTI^HIU

FORCIS ÉLAtTIQGBS

MBtlnètrM.

275. Relations entre la densité de la vapeur d'eau et celle de Vain On peut admettre , danâ la pratique » que la densité de la vapeur d'eau » saturée ou non, est toujours les 5/8 de celle de Pair à la même température et à la même pression. Ainsi , sans faire usage du tableau (272), ayant la densité de Pair à 0*" et sous la pression 0».76 (4/t), on déterminera sa densité à une température et à une pression quelconque (262), et en prenant les 5/8, on aura la densité de la vapeur d'eau à la même température et sous la même pression.

S74. Mélange des gaz et des vapeurs. Lorsqu'un liquide est introduit

TAPIVES.

dans un espace limité rempli d'un gaz qui n*exerce aucune action chi« mique sur ce liquide» il se vaporise autant de liquide que si Tespace était vide, seulement la vaporisation est moins prompte. La force élas* tique de la vapeur formée est la même que si le gaz n'existait pas, et s'ajoute & celle de ce gaz ; de sorte que la force élastique d'un mélange de gaz et de vapeur est égale à la force élastique du gaz, augmentée de celle de la vapeur correspondant à la température du mélange (272). U en est de même lorsqu'on introduit plusieurs gaz dans un même espace limité; la force élastique du mélange est égale à la somme des forces élastiques des différents gaz occupant séparément le même espace.

V étant le volume d'un gaz saturé de vapeur à la température ^, et P la pression du mélange, le tableau page 368 donne la tension p de la vapeur à f", et P^p est la force élastique du gaz. Ayant alors les volumes, les températures et les tensions du gaz et de la vapeur, on peut déterminer le poids de chacun de ces deux corps entrant dans le mélange.

S7tf. TJBLBJU du pciit de vapeur eonimu dans m» tnèire ewbe d^aàr eaUtré à différentee tempérahÊree , SQUe la pre$ti(m oimoiphénqHe 0*.76.

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