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va en s'abaissant quand la longueur d'onde diminue, en même temps que la tension minimum décroit. Cela se rattache à l’opinion courante que les ondes très courtes donnent des décharges avec des pressions très basses et avec des différences de potentiel très faibles.

Par contre, aux pressions relativement élevées, il ne sem-

| LÉCRE) | .. |

Fig. 38. — Amplitude du champ induit e sur les bords du tube G pour le courant minimum d’entretien de la décharge induite excitée par la self B' :

CE ro8.

Les points + au voisinage de la courbe À — go m, sans écran, représentent les résultats d’une deuxième série de mesures.

ble pas que la longueur d'onde ait une influence notable, les courbes se rapprochent toutes les unes des autres.

Enfin les tensions d’amorçage sont d'autant plus basses, pour un même tube, que la self est plus serrée sur le tube ; elles diminuent également quand le diamètre des tubes croît.

Mes expériences ne semblent pas confirmer la loi énoncée par M. L. Braun : la pression optimum etle courant d'amor-

84 FÉLIX ESCLANGON

çage correspondant sont proportionnels au carré de la longueur d'onde; en transposant aux différences de potentiel, on devrait trouver que la tension d'amorçage minimum est

im |

pour le courant

la self C

avéc écran Sans écran

le £ Lee

Lo 1. 93m À Le GINL

——— —- En +12

de la décharge induite excitée par

Jen

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d’entret

minimum

volls cm

Fig. 39. — Amplitude du champ induite sur les bords du tube G

proportionnelle à la longueur d'onde. Mes résultats s'écartent nettement de cette loi.

Extinction. — Les courhes représentent l'amplitude du champ électrique induit minimum sur la paroi du tube pour une pression donnée du gaz. Ces courbes sont assez voisines

de celles de Smith, Lynch et Hilbery, mais je n'ai jamais trouvé de décroissance du champ minimum avec la pression pour des pressions de plusieurs dixièmes de millimètre. Le champ minimum dépend de la fréquence, du diamètre du tube et de la forme de la self. En général, le champ croît avec la fréquence ; pour les lubes de grand diamètre, il est plus petit que pour les petits tubes, sans que les F. 6. m. induites autour du tube soient égales. Afin de pouvoir plus aisément discuter les résultats, j'ai tracé sur quelques figures les courbes donnant les énergies en volts d’un électron qui, soumis au champ minimum, décrirait dans le sens du champ un libre parcours moyen.

Puissance dépensée dans les tubes. Je n'ai fait cette mesure, par la méthode indiquée plus haut (ch. III), que dans l'excitation du tube P par l’enroulement B oscillant sur 92,20 m. et 72,60 m. Pour À — 42,20 je n'ai tracé que le réseau des courbes à absorption constante, pour À — 72,60 J'ai tracé les deux réseaux à puissance constante et résistance constante. Un incident fortuit est venu compliquer le réseau : le réglage de la puissance fournie à l’oscillateur est réalisé, ainsi que je l’ai dit, par le déplacement des noyaux de fer de deux selfs placées sur le primaire du transformateur d’alimentation de la plaque. Une de ces selfs à fil relativement fin est mise en court-circuit par un interrupteur pour les puissances notables. L'expérience a montré que Île régime d’oscillation n’était pas le même quand l'interrupteur était ouvert ou fermé. Cela m'a paru être dû à une résonance possible de la self sur la longueur d'onde employée, résonance n’existant que pour la self en circuit ouvert. Ce phénomène n’existe pas pour À — 92,20. L’oxygène présente malheureusement l'ennui d'attaquer la graisse et surtout le mercure, lorsque la décharge passe dans le tube, et en FRS lorsque a lieu l'émission du spectre à étincelle ; aussi malgré le grand volume de la canalisation, la pression -décroit-elle

86 KÉLIX ESCLANGON wi re A . courbes de resistance constante courbes de puissance absorbee constante 5 kwatls <} 1% 41 f LE # V 1000 2000 3000 4000 5000 Fig. 40. — Puissance dépensée dans le circuit plaque

au cours d’une mesure si on passe aux états de forte excitation. J'ai mesuré la pression avant et après chaque mesure; la variation est particulièrement sensible aux basses pressions Aussi les courbes correspondantes ne sont-elles données

de la lampe.

Oxygène, À — 72,60 m.

qu’à titre d'indication.

Fig. 41. — Puissance dépensée dans le circuit plaque de la lampe.

Oxygène, À — 92,20 m.

Courbes de résistance. — A l’aide des courbes de puissance j'ai tracé quelques courbes R — f(V) qui permettent de prévoir les conditions d’oscillation du cireuit. J'ai joint aux courbes tracées sur l'oxygène une série de courbes de puis-

bte) FÉLIX ESCLANGON

sance et une courbe de résistance obtenues sur l'air pour À g1 m. (tube P, enroulement B).

À 90 m. les courbes de résistance passent par un maximum très net peu avant le minimum du courant. À 72 m. le maximum est moins net, peut-être seulement parce qu'il est situé

W Akwatt:)