CIRE CNE NI MERE RS TLIO MN

d) écran à l’armature externe du condensatenr (potentiel fixe} #2 CRE. x FT En e) écran à l’armature interne du conden-

sateur (potentiel -vartablé) 7%, , 7 : 73,0 ni.

78 FÉLIX ESCLANGON

Afin de préciser la valeur du champ électrique induit agissant sur les bords du tube en présence de l’écran, j'ai évalué ce champ par une méthode déjà employée par Townsend ; mesure du courant dans un circuit constitué par une boucle B à l'intérieur. du. solénoïde, deux condensateurs c;, c,, de bonne qualité de 1/10 600€ de microfarad. La période Er pre du circuit est beaucoup plus petite que celle des oscillations ; le courant est de l’ordre d’une fraction d’ampère : il

S E B Ci C2 A Fig. 33. — Mesure du champ induit en présence d’un écran

par la méthode de Townsend.

S solénoïde; E écran; B boucle de couplage :

C1,C condensateurs de 10—10 f:

A ampèremètre.

peut être mesuré par un ampèremètre à fil chaud ordinaire, de 0,5 ampère max. par exemple dont la graduation est encore valable aux fréquences employées. Cette expérience m'a montré que la relation entre le champ induit et la différence de potentiel aux bornes du cireuit oscillant reste valable même après l'interposition de l'écran. Toutefois, dans cet essai la boucle étaità l’extérieur de l'écran etil se peut que le résultat ne soit plus valable à l'intérieur par

- . . . , \ # suite de courants induits de capacité passant dans l'écran. Les résultats en sont cependant intéressants à titre d'ordre de grandeur.

Résultats. — Les résultats que je donne ici ne prétendent pas à une grande précision, les observations montrent une dispersion des résultats supérieure aux erreurs de mesure. En particulier, l’amorçage de la décharge est un phénomène assez capricieux, en ce sens qu’il dépend de façon notable de grandeurs qui peuvent varier d’une expérience à l’autre : la température du gaz, les impuretés et très probablement la densité d'ions libres subsistant dans le gaz. Dans le cas des allumages discontinus, si l’on essaie de rallumer un tube après l'avoir éteint alors qu'il était au deuxième régime de décharge, la tension d’amorçage est beaucoup plus faible que lors du premier essai. Il arrive aussi fréquemment qu'un tube allumé en premier régime et soumis depuis quelques instants à un champ électrique bien constant s’amorce brusquement en deuxième régime sans cause apparente. Il est probable, également, que des traces d’impuretés modifient considérablement les conditions de passage de la décharge. Pour les enroulements éloignés du tube, il faut également veiller à bien définir le champ électrique dans le voisinage du circuit oscillant. La présence de l’opérateur modifie ce champ, et l'approche de l'opérateur pour lire un appareil de mesure suffit quelquefois à provoquer l’amorçage.

Au contraire, les minima de courant précédant les extinctions, ou les extinctions elles-mêmes donnent aisément des résultats plus cohérents ; la présence des impuretés paraît moins gênante qu'à l'allumage ; la densité d’ionisation est maintenant une grandeur bien définie; la température du gaz modifie un peu les résultats : le potentiel minimum s’abaisse de 5 à 10 o/o quand le gaz passe de la température ordinaire au rouge. Cette élévation de température

80 FÉLIX ESCLANGON

est difficile à éviter au cours des essais à forte pression où la puissance minimum dépensée est notable (de l’ordre du kilowatt). Je n'ai pas refroidi les tubes par un courant d'eau pour ne pas modifier le champ électrique ; un courant d'air comprimé n’est pas extrêmement efficace. Je me suis borné généralement à opérer assez vite après avoir déterminé une

V À volts - 4 volts oo Le ; ; é Fe UT 1000 | — eS } LD 1 se | AE , | | PRTUTS Rien dE diamp d'allumage | | | | : 5 : è ÿ F : F Fig. 34. — Allumage de la décharge induite dans le tube P. 5 4 > Le] valeur approchée de la tension minimum dans une expérience préliminaire.

Allumage. — J'ai tracé les courbes d'allumage en portant

en abscisses la pression du gaz et en ordonnées la différence de potentiel efficace aux bornes de la self. Le champ électrique appliqué et le champ induit sont proportionnels à cettedifférence de potentiel.

Mes courbes sont assez analogues à celles données par d'autres auteurs. Elles ne présentent pas la régularité des

courbes de M. L. Braun (1) ; elles se rapprocheraient plutôt par leur variété des courbes de Lynch, Smith et Hilbery (?) sur le mercure.

self D 1-59m sefC à1-61m

self 8°

ele

Fig. 35. — Allumage de la décharge induite dans le tube G.

volts

l'y a certainement une pression optimum pour laquelle le potentiel d'allumage est minimum ; celte pression optimum

(:) M.L. Braun, loc. cit. x () Lyncn, Smirn et Hizgery, loc. cit. À )

82 FÉLIX ESCLANGON

€ volls cm

à énergie

d'un elec .

3 volts

volts

21-726 | | 03-92, | lubeP |sff B AY re) A 2860 0 tte À LA \ ll | — volt 2 ASIE = “ x, ur eme D EEE El STE Bequise par un électron | dans Île champ d'entretien — 7 | | ÀA-726 | | P

à à nt à p

Fig. 36. — Amplitude du champ induit e sur les bords du tube P pour le courant minimum d’entretien de la décharge induite :

ARE pour la self A ; 1.000 e — 1,9 —— pour la self B,.

9 1,000 P At volts. m ; | +250 — |s08 écran où 1H re | | 0 J L L ps

Fig. 37. — Amplitude du champ induit e sur les bords du tube P pour le courant minimum d'entretien de la décharge induite excitée par la self C :