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physiologiques sur le nerf maintenu dans ses rapports normaux avec les tissus qui l'environnent, et celles sur le nerf préparé, provient de la diffusion des courants inévitable dans le premier cas. Lorsqu'un nerf de grenouille est placé dans un circuit électrique, il est parcouru dans toute sa longueur par un courant de densité uniforme ; au point d'application de l'électrode positive se trouve l'anode, à celui de l'électrode négative la cathode du nerf. Au contraire, lorsque nous électrisons un nerf recouvert par la peau et environné de muscles, de vaisseaux sanguins, de tendons, etc. — prenons, par exemple, le nerf cubital du coude au poignet — le courant est à peu près nul dans la partie du nerf située entre les électrodes. Vu le plus grand diamètre et la conductivité spécifique plus élevée des masses musculaires de l'avant-bras, la densité électrique dans le nerf ne sera considérable qu'immédiatement sous chacune des électrodes. Dans le voisinage immédiat de l'électrode positive, de nombreux filets de courant seront dérivés du nerf dans les meilleurs conducteurs qui l'entourent; et ces filets convergeront sur le nerf dans le voisinage immédiat de l'électrode négative ; en d'autres termes, nous aurons à chacun des points d'application des électrodes des filets de coui'ant qui entrent dans le nerf, et des filets qui en sortent. Or par la définition même des termes il y a anode là où le courant entre dans un électrolyte, cathode là où le courant sort d'un électrolyte. Donc le nerf sera soumis en réalité à l'influence de quatre pôles. En plaçant nos deux électrodes sur la peau dans le pai'cours du nerf, nous créons quatre électrodes rirtnelks le nerf lui-même.

Considérons les choses de plus près. Sous chacune des électrodes réelles la densité électrique dans le nerf atteindra son maximum. Nous aurons donc à chacun de ces points une zone que nous pourrons nommer •polaire, puisqu'elle sera du même signe que l'électrode réelle. Tout autour, et ayant une étendue variable selon la conductivité relative des tissus, nous aurons une zone véripolaire du signe opposé à celui de l'électrode réelle.

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Ces zones auront évidemment la même extension, a la surface du nerf, que les électrodes virtuelles auxquelles elles correspondent.*

Il nous reste à démontrer que ces déductions théoriques des lois de la physique, et des faits connus de la conductivité relative des tissus, sont conformes aux données de l'expérience physiologique.

Nous avons vu comment Erb, après avoir trouvé dans le voisinage de l'électrode polarisatrice l'électrotonus du signe opposé, explora l'excitabilité du nerf sous l'électrode même, et y trouva l'électrotonus du même signe. Dans le premier cas le courant d'épreuve tombait sur la zone péripolaire, dans le second sur la zone polaire. Ces résultats sufiâraient, ce nous semble, pour assurer la réalité objective du principe de Helmholtz. Mais l'importance du sujet nous défend de passer sous silence d'autres faits tout aussi convaincants. Lorsque, plaçant l'un des pôles du courant galvanique sur le parcours d'un nerf, on ferme et on ouvre alternativement le circuit, on obtient, dans le groupe des muscles animés par ce nerf des contractions de fermeture et de rupture, quelque soit ce pôle. Mais on peut observer aussi que, dans un cas donné, ces contractions ne sont pas exactement les mêmes à la fermeture et à la rupture : certains muscles réagissent plus énergiquement à l'une de ces stimulations qu'à l'autre. Or nous savons que le nerf est excité par l'apparition du catélectrotonus, et par la disparition du l'anélectrotonus. Ces deux états doivent donc coexister dans le nerf, quoique soumis à l'action d'une seule électrode. Le second fait indique que la distribution des deux électrotonus dans le nerf est telle que certaines fibres de ce nerf sont en anélec-

• Nous avons déjà eu l'occasion de développer cette théorie d'électrodes "virtuelles" dans un travail sur "Les conditions de la stimulation unipolaire en physiologie et en thérapeutique " (Brain, avril 1880). Ajoutons que cette partie-ci de notre travail actuel a été écrite avant l'apparition du livre récent de M. lo prof. Erb. Nous sommes heureux de nous trouver dans un accord de pensée aussi complète avec l'auteur distingué do "l'Electrothérapio."

DR l'eI.ECTROTONUS DES KERFS

trotonus, tandis que les autres sont en catélectrotonus — en d'autres termes, qu'il règne dans le nerf un état de choses correspondant à ce que les conditions physiques de l'expérience nous a amenés à entrevoir.

Mentionnons enfin les expériences faites sur le nerf rais à nu. Il est reconnu par les physiologistes que si le nerf n'est pas entièrement isolé dans la portion intrapolaire, ou que sa structure y soit altérée, les phénomènes électrotoniques suivent une marche irrégulière. C'est que là où le nerf est en contact avec d'autres tissus, là où. il n'est pas homogène, là sont créées des électrodes virtuelles par la diffusion anormale du courant. C'est ainsi que s'explique le trouble amené dans les réactions d'un tel nerf.

Dans les expériences que nous avons rapportées plus haut, les électrodes étaient disposées de diverses manières. La plupart des observateurs se servaient de la méthode physiologique ordinaire pour l'exploration de l'électrotonus extrapolaire descendant; c'est à dire, appliquaient le long du nerf les deux électrodes polarisatrices, et au dessous les deux électrodes du courant d'épreuve. En cela ils obéissaient au préjugé qui subsiste encore en certains quartiers, que les eflPets électrotoniques dépendent de l'influence de la direction du courant dans le nerf, et non de l'influence des pôles eux-mêmes. Nous n'avons pas à combattre ici une erreur aussi contraire aux enseignements de la physiologie moderne ; mais nous insisterons sur le fait mis en évidence plus haut, que dans l'étendue intrapolaire du nerf, environné de muscles et de vaisseaux, celui-ci n'est sillonné que par un courant dérivé très faible, presque nul dans certains cas, vu son diamètre et sa conductivité tellement moindres que ceux de la masse de tissus qui l'entom'ent. A ce point de vue, la méthode quadi'ipolaire dans l'expérimentation sur le corps humain est d'une complication inutile. Mais il y a plus : elle y introduit une source d'erreur inévitable. En effet, nous avons vu qu'à chaque électrode réelle coitcspondent deux électrodes virtuelles. A chaque coup de fermeture et d'ouverture du coui-ant d'épreuve, le nerf

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sera donc excité en deux points différents, dont l'un très probablement se trouvera dans la zone péripolaire de l'électrode polarisatrice, l'autre en dehors de tout effet électrotonique.*

Il est donc inutile de placer les deux électrodes polarisatrices le long du nerf ; et il est nuisible d'y placer les deux électrodes exploratrices. En d'autres termes, nous devons employer la méthode unipolaire {introduite par Chauveau et Baierlacber pour l'étude de la loi des contractions), et soustraire le nerf à l'action d'une des électrodes de chacun des courants en la fixant sur un point éloigné du corps.

La question se présente alors : quelle disposition donnerat-on aux deux électrodes sur le nerf ? Les données de la physique, et l'expérience fondamentale d'Erb, nous donnent la réponse. D'un côté, nous savons que l'état polaire du nerf est double dans le voisinage immédiat de l'électrode polarisatrice, et occupe deux zones dont la distribution dépend de deux facteurs : la surface en contact avec l'électrode, et la conductivité relative des tissus. De l'autre côté, nous savons que l'excitation part, vers l'électrode exploratrice, de deux zones dont la distribution dépend des mêmes facteurs. Or afin d'éprouver l'altération de l'excitabilité d'un nerf soumis a une influence polaire, il est indispensable que l'excitation soit strictement limitée aux points où s'exerce cette influence. Donc nous devrons rendre l'électrode polarisatrice et l'électrode excitatrice coextensives ; en d'autres termes, faire passer les deux courants par la même électrode.

Erb avait imaginé de perforer l'électrode polarisatrice dans son centre, et d'introduire par cette ouverture une petite électrode exploratrice. Il est sans doute parvenu

* De aemblablea expériences sont exposées à une autre source d'erreur qui ne paraît pas avoir été éliminée dans bien des cas, et qui consiste en ce que les circuits du courant polarisateur et du circuit du courant excitation deviennent l'un pour l'autre des circuits de courants dérivés. L'intensité de ces derniers peut devenir telle que des zones secondaires de polarisation et d'excitation s'établissent dans le nerf et troublent les résultats.

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à démontrer ainsi l'existence de l'électrotonus dans la région polaire. Mais cette méthode est compliquée et ne remplit pas toutes les conditions que nous imposent le but de nos expériences. Les deux électrodes doivent, disonsnous, être coestensives, fondues en une seule. La manière la plus simple d'arriver à ce but, nous paraît-il, est d'adopter l'arrangement mentionné plus haut et suivi par Eckhardt et Pfliiger, Briickner et Ruage, et qui consiste à joindre les deux courants dans le même circuit et les appliquer par les mêmes électrodes.*

Yoici la disposition que nous avons adoptée dans nos expériences sur l'électrotonus des nerfs chez l'homme.

Une batterie (B') de 80 éléments Leclanché, munie d'un collecteur à cadran, fournit le courant polarisateur. L'un de ses pôles (-|-) est relié directement à un commutateur (C) ; l'autre pôle l'est par l'intermédiaire du courant de rupture d'une clef d'Helmholtz (H). Les deux pièces du contact de fermeture de cette clef sont reliés chacun au même commutateur par des fils dont l'un passe par un rhéostat (E').

La batterie (B") excitatrice est reliée de même à un commutateur (C"), avec intercalation d'une clef (H") et d'un rhéostat (R")-

Entre les deux commutateurs se trouvent un galvanomètre (Gr'), une interrupteur à ressort (i), et un rhéostat (R), muni de son commutateur (c).

Lorsque les deux clefs de Helmholtz sont au repos, le circuit sera composé de la manière suivante : Partant de B'+, nous arrivons au commutateur C', puis par Gr, o, R, C*

* Il ne semble pas qu'aucun de nos devanciers ait reconnu le fait que le courant d'épreuve, aussi bien que le courant de polarisation, provoque la formation de deux zones dans le nerf. Sans doute, beaucoup de leurs erreurs ont dû avoir pour cause ce fait — entre autres, celle capicale deRunge. — Il est évident que dans l'exploration de l'électrotonus péripolaire la polarité de l'électrode exploratrice n'est point une particularité insignifiante, mais peut déterminer des résultats absolument opposés. Nous aurons à revenir sur ce point.

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et la clef H" à la batterie B"- ; de la batterie B"+ au commutateur C" et à l'électrode E. Puis vient le corps, la seconde électrode E, et retour par le commutateur C et laclef H' à B'-.

Un instant de réflexion suffira pour montrer que si l'une ou l'autre des clefs est mise en action, la batterie correspondante se trouvera mise hors de circuit par la rupture du contact (r), tandis le courant de l'autre coutinuera à passer par (f). — Ainsi nous pourrons (1) éliminer du circuit le courant polarisateur, et n'agir qu'avec le courant excitateur ; (2) maintenir le courant polarisateur d'une manière continue, et tour à toui' jeter dans le circuit le courant excitateur et l'en soustraire. Ces conditions sont nécessaires à remplir pour pouvoir éprouver l'excitabilité du nerf avant, pendant, après la polarisation.

Les commutateiu's C et C" servent à renverser chacun des courants dans les électrodes. Le rhéostat H sert à intercaler de grandes résistances dans le circuit lorsqu'il s'agit d'éliminer l'effet de la polarisation des tissus. Les rhéostats E.' et E." ne sont nécessaires que lorsqu'on se sert de batteries de grande résistance intérieure. Lorsqu'une des batteries est mise hors du circuit par l'action de la clef, la résistance totale sera diminuée par la soustraction de la résistance intérieure de cette batterie. Le courant serait donc augmenté si la résistance de la batterie éliminée ne trouvait pas compensée dans le rhéostat par l'introduction duquel cette source d'erreur est éliminée.

Les chocs de fermeture et de rupture du courant explorateur sont généralement obtenus par l'action de la clef H" ; cependant il est quelquefois nécessaire, ou tout au moins avantageux, d'avoir un interrupteur à ressort (d) à sa disposition.

L'arrangement des appareils pour l'excitation au moyen de chocs d'induction reste le même que celui que nous venons de décrire, sauf qu'une bobine secondaire (B) y remplace la batterie B".

La machine à induction dont nous nous servons est celle

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à chariot (Du Bois Reymond). Le courant inducteur est fourni par une batterie de deux éléments pour les simples chocs de rupture ; par une batterie de 30 éléments (B'") lorsque les chocs de fermeture doivent être égaux à ceux d'ouverture. Une manette (M) sert à prendre l'un ou l'autre courant à volonté. Un rhéostat (E'") est intercalé dans le cù'cuit des 30 éléments, selon les principes de Henry. L'interrupteur du courant inducteur (I) est tantôt un simple interrupteur à ressort, tantôt un interrupteur électro-magnétique, tantôt un interrupteur à contact capillaire.

Une clef (X) permet de laisser la bobine attachée en permanence au commutateur C" : il suffit de l'ouvrir pour empêcher que le courant de B" soit dérivé dans la bobine, lorsqu'on se sert de ce courant pour exciter.

Les électrodes consistent de plaques de métal recouvertes de peau. L'une a une surface considérable (200 cm. carrés, ou plus) ; on la fixe sur une partie du corps éloignée du nerf à examiner (électrode "indifférente" de Brenner). L'autre, l'électrode exploratrice, a 5 ou 6 cm. carrés; on la fixe solidement au moyen d'une courroie sur un point du corps où se trouve un nerf superficiel (tel que le cubital vers le coude, le péronier vers le tendon du biceps et la tête du péroné).

La contraction des muscles est enregistrée d'après la méthode de Marey. Nous préférons aux instruments récepteurs construits sur le principe du cardiographe, employer un simple ballon en caoutchouc de forme et de grandeur appropriées, et que l'on fixe au moj^en d'une large courroie sur les muscles excités. Le ballon communique avec le tambour et le levier inscripteur bien connus et figurés dans le plupart des manuels de physiologie.

Comme dans l'investigation myographique de l'électrotonus il s'agit simplement d'estimer les altérations dans l'excitabilité du nerf par l'amplitude et non par le cours de la contraction musculaire (c'est à dire par la hauteur du jet du levier et non par la forme des courbes), il y a tout avantage à employer un cylindre à rotation lente. Celui

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que nous employons généralement fait un tour par quart d'hem-e, ce qui donne une progression de 2 mm. par seconde. Dans de telles conditions, il est évident qu'un mouvement d'horloge ordinaire (c'est à dire à échappement) suflS.t, et qu'il n'est pas nécessaire d'employer les appareils compliqués et dispendieux à mouvement continu lent, ou à électro-aimants. On peut aussi se servir de la méthode de Fick, et imprimer avec la main à un cylindre immobile (en faisant tourner l'arbre du régulateur de Foucault, par exemple) de petits déplacements réguliers. Mais c'est là un procédé fatigant et ennuyeiix.

Waller a eu l'heureuse idée d'utiliser comme moteur une de ces petites pendules dites Américaines, qui marchent dans toutes les positions et ont un ressort assez puissant pour faire tourner un cylindre. Une roue dentée est fixée à l'axe qui porte l'aiguille des minutes. Dans cette roue sont engrenées deux autres roues, portant Tune la moitié, l'autre le quart du nombre des dents de la première. Le cylindre, selon l'axe des trois roues sur lequel il sera fixé, tournera donc une, deux ou quatre fois par heure. Ce petit appareil — vrai modèle de simplicité et de durabilité — est appelé à rendre de grands services en physiologie.

Il est utile, afin d'éviter les irrégularités dans le niveau de l'abscisse sur laquelle se basent les ordonnées qui représentent par leur hauteur le degré d'excitabilité du nerf, de se ménager le moyen de faire communiquer l'intérieur du tambour inscripteur avec l'air extérieur. Dans ce but, nous nous servons d'un petit robinet fixé sur la troisième branche d'une pièce en T intercalée dans le tube de caoutchouc qui va du ballon au tambour. Le diamètre de l'ouverture de communication peut être aussi réglée avec précision; elle devra être augmentée avec l'amplitude des contractions à enregistrer.

La partie du corps qui se prête le mieux aux expériences sur l'électrotonus est la jambe, qui contient un nerf superficiel, le péronier, et un groupe de muscles (extenseurs et péroniors) auxquels le ballon récepteur s'adapte avec facilité.

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De plus, au moyen d'un artifice très simple on obtient une immobilité très suffisante du membre : il suffit pour cela d'enfermer le pied dans une chaussure attachée au plancher au moyen de vis ou de coun-oies.

Nous n'eussions jamais obtenu de résultats satisfaisants si, comme les observateurs précédents (sauf Erb), nous avions expérimenté sur d'autres personnes que sur nous-mêmes. En effet, la répétition continuelle d'expériences toujours longues, souvent fort douloureuses et qui réclament de la part du sujet une passivité absolue, eût alors été à peu près impossible — et cependant cette répétition était indispensable, vu les erreurs si nombreuses auxquelles nous étions exposés dans les conditions complexes et nouvelles de notre expérimentation.

Ces erreurs pouvaient provenir de trois sources : physique, chimique, physiologique ; siégeant dans les appareils, dans le corps considéré comme électrolyte, dans le nerf comme tissu irritable.

Nous ne parlerons pas ici des piles que nous avons employées (Leclanchés à plaques agglomérées) et dont nous avions éprouvé la constance par des expériences spéciales — expériences dont les résultats concordaient aveo celui de nombre d'autres observateurs. Le contrôle galvanométrique auquel était soumis toutes nos expériences nous assurait du fonctionnement régulier de nos batteries.

Il n'est pas indifférent de donner les chocs de fermeture et de rupture du courant galvanique au moyen d'un interrupteur intercalé dans le circuit, ou au moyen d'un circuit dérivé. Or la double clef de Helmholtz agit en tous points comme un circuit dérivé que l'on ferme et que l'on ouvi'e. Donc dans nos expériences nous avons eu soin, pour chaque série, de nous en tenir exclusivement soit à la clef de Helmholtz, soit à l'interrupteur à ressort, afin d'obtenir des stimulations comparables.

Les appareils automatiques à interruptions rares pour le courant induit laissent beaucoup à désirer quant à l'égalité dans la force des chocs. Nous avons ti'ouvé que le moyen

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le plus 8UX d'arriver au but était de faire les interruptions avec la main au moyen d'un contact à ressort. Un certain exercice est nécessaire pour arriver à la perfection ; mais une main ainsi exercée arrive à des résultats aussi satisfaisants que ceux donnés par l'emploi du " contact capillaire " et autres instruments dont l'usage est, de plus, fort compliqué.

Il est toutefois à observer que lorsqu'on se sert de la bobine avec batterie et résistance (méthode de Henry), le courant de fermeture est plus actif si le contact est fait lentement, tandis que le courant de rupture doit toujours être fait brusquement. La cause de ce phénomène est sans doute à rechercher dans le fait que l'extra-courant de fermeture retarde le développement du courant induit correspondant. Lorsque que le contact est fait brusquement, cet extra-courant obtient instantanément son maximum de force, et neutralise ainsi la force électromotrice de la batterie à laquelle il s'oppose.

L'introduction du rhéostat dans le circuit d'un courant galvanique a une influence sur les effets physiologiques du choc de fermeture que n'explique pas la diminution de force qu'éprouve ce ooiTrant. En eiïet, deux courants de force, exactement égale lorsqu'ils traversent le corps, et dont l'un est fourni par un plus grand nombre d'éléments que l'autre, mais est gradué par le rhéostat — ces deux courants, disonsnous, diffèrent en ceci, qu'à la fermeture le nerf réagira moins à celui qui passe par le rhéostat qu'à l'autre. Cette différence s'explique par l' extra-courant généré dans les bobines dont se compose le rhéostat, d'après les principes connus de l'induction.

Le rhéostat exerce une influence singulière, et qui n'a été jamais encore été mentionnée, sur l'action polaire des courants induits. Si l'on excite un nerf par des ohoos induits de rupture et que l'on intercale graduellement 1000, 2000, 3000, etc., unités de résistance dans le circuit, 1 effet du courant diminuera avec chaque augmentation dans la résistance. Mais cette diminution sera beaucoup plus rapide si c'est le pôle positif qui est sur le nerf que si c'est le négatif. Ce phénomène est indépendant de la

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nature du rhéostat, et s'observe aussi bien en employant un tube pleia d'eau que des bobiues de fil métallique.

Il est un fait notoire que l'efiet physiologique des deux pôles du courant induit sont loin d'oiïrir la même difi'érence d'activité que les deux pôles du courant galvanique. Avec ce dernier le cboc de fermeture cathodique (K.C.C.) l'emporte de beaucoup ; et, comme nous aurons l'occasion de le voir, cette supériorité est due au seul fait que ce choc frappe la zône polaire où la densité électrique est plus considérable que dans la zône péripolaire où tombe l'excitation anodique de fermeture.

Si donc il était vrai que les courants d'induction, se rapprochant en cela des décharges électriques disruptives, ne suivaient pas absolument les mêmes lois de diffusion que les courants de tension moindre, nous pourrions supposer que dans leur cas les deux zônes, polaire et péripolaire, n'offrent pas la même inégalité d'étendue. La densité électrique étant peu différente dans les deux, les effets de l'anode et de la cathode seraient peu différents aussi. Or l'intercalation d'une résistance dans le circuit, agissant comme cause de retard dans le flux électrique d'induction, réduirait ce flux aux conditions qui gouvernent le courant de la pile. De là différence notable entre l'activité physiologique des deux pôles. Quoiqu'il en soit de cette théorie, il est un fait certain que, dans l'épreuve électrotonique du nerf humain par les chocs d'induction, les résultats sont plus marqués lorsqu'on intercale une résistance dans le circuit, — comme nous le faisons habituellement pour éliminer les effets perturbateurs des altérations dans la résistance. Il est évident que ce fait s'explique fort bien en admettant que de la sorte nous égalisons les densités électriques dans les deux zônes, et assurons au coiu-ant polarisateur et au courant excitateui' une coïncidence de diffusion plus parfaite.

Avant de quitter ce sujet, nous ferons remarquer qu'il y a quelque analogie entre le courant induit de fermeture, obtenues par la méthode de Henry, et le courant d'ouverture ordinaii-e avec résistance intercalée, au point de vue

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de leur supériorité pour l'épreuve électrotonique. Il est possible que le courant de fermeture, généré dans des conditions physiques différentes de celles du courant de rupture, ait en vertu de ce fait une diffusion plus analogue à celle du courant continu. Nous avons observé en outre que l'effet des deux pôles du courant de fermeture s'affaiblit, sous l'influence de résistances croissantes, plus rapidement que celui des pôles correspondants du courant d'ouverture.

Ces phénomènes, intéressants au point de vue de la physique, ne sont pas sans importance pratique pour nous. Nous avons à en tenir compte dans la comparaison de résultats obtenus sous des conditions diverses. De plus, leur nouveauté nous engageait à les mentionner ici avec quelque détail.

L'influence qu'exercent sur les résultats d'expériences comme les nôtres la polarisation des électrodes et des tissus, et l'altération dans leur résistance — phénomènes qui accompagnent toujours le passage de courants électriques — cette influence, disons-nous, est telle que ces sources d'erreurs doivent être soigneusement éliminées ou neutralisées par des précautions suffisantes. L'observation la plus élémentaire démontre qu'au moment de l'application des électrodes, un courant galvanique, fourni par un nombre donné d'élément, produit sur l'aiguille du galvanomètre une déviation qui va croissant jusqu'à ce qu'elle atteigne un maximum. Si, lorsque l'aiguille est stationnaire, nous renversons le courant, nous observons que : la déviation est augmentée ; un nouveau maximum est de suite atteint, mais l'aiguille ne s'y tient pas, elle ne tarde pas h. redescendre vers le premier maximum. Le même phénomène se répétera si nous renversons de nouveau le courant.

Nous n'entrerons pas ici dans les détails concernant ces faits, dont la nature et les lois sont encore obscures. Nous nous bornerons à les constater, et à indiquer les mesures à prendre pour nous mettre à l'abri des eiTeura qu'ils pour-

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raient entraîner. La polarisation des électrodes peut être prévenue par les moyens usuels. Mais l'emploi dans nos expériences d'électrodes impolarieables offre de telles difficultés et de tels inconvénients que nous y avons renoncé en faveur d'autres moyens. Du reste, cette polarisation ne joue qu'un rôle secondaire dans les altérations très considérables qu'accusent les oscillations de l'aiguille aimantée. Ces altérations ont leur siège principal dans le corps luimême. La diminution initiale de la résistance qu'indique l'augmentation de l'angle de déflection dépend, nous le savons, de l'imbibition de liquides par la peau. L'augmentation, souvent très considérable, de la force du co\irant à chaque ren vers .ment de sa direction, dénote une polarisation intérieure des tissus. Ces altérations, dont nous ne pouvons empêcher le développement, ont deux ordres d'effets que nous considérerons séparément.

En premier lieu, tant les changements de la résistance, que la création de forces électromotrices dans les électrolytes qui forment le circuit, augmentent ou diminuent la force du courant de la pile. Celui-ci croîtra avec la diminution de la résistance ; diminuera avec le développement de la polarisation ; à chaque renversement il augmentera par l'addition des effets de cette même polarisation.

Réduisons ces données à la formule de la loi d'Ohm : C =' ^ . Notre but est de maintenir C constant au milieu de variations dans E et R. Or E représente une constante e', c'est à dire la force ëlectromotrice de la batterie, et une variable e" la force électromotrice de polarisation. De même, R représente une constante, c'est à dire la résistance r' minimum (intérieure et extérieure) du circuit, et la résistance r", qui variera suivant une foule de circonstances.

Il est évident que, si nous faisons e' et r' suflGlsammant considérables relativement à e" et r", nous éliminerons l'effet de ces deux variables. Un exemple concret éclaircira ce point mieux que des formules abstraites. La résistance du corps humain au commencement d'une expérience est mesurée et s'élève à 2500 ohms environ — à la fin de l'expérience, elle est descendue à 1500 ohms envii-on : le

CHKZ l'homme.

courant aura donc aiigmenté dans la proportion de 3 à 5. Supposons que la force électromotrice de la batterie soit de 20 volts, nous avons : : ^|L.L : i. Si, au lieu d'employer 20 volts, nous en employons 200, et intercalions 22,500 ohms de résistance dans le circuit, nous trouverons que l'augmentation du courant sera : S = 4 '• 4- En d'autres termes, la variation dans la force du courant sera diminuée de 3 : 5 à 24 : 25.

De même, si la polarisation produite dans le circuit par un courant de 20 volts par 2000 ohms génère une force électromotrice égale à un quart de celle de la batterie, le courant variera dans la proportion de 4 à 5 à chaque renversement : • ?2±i = -i, : I Décuplons

la force électromotrice et la résistance dans le circuit : 2oo . 2oo+5^i . 1^ environ.