CRISTAUX SANS AXB PRINCIPAL

Hyposulfate de chaux. — Pour le rouge moyen fA = 4^5611 ; pour le jaune Terdâtre moyen pi = 1^IS66. He.

Hyposulfate de stronttane, Sén.

Lévyne.

Mica (i) du Vésuve et de Kariat*

Néphéline.

Bubellite.^^ 4,768, He. — fA = 4,779 Br.

fiubîs. fx-= 4,779 Br.

Saphir. S. bleu p = 4,794. Br. — S. blanc fi = 4,768. W.

Spath calcaire oi = 4,6543 c =? 4,4833. Mal. •— Perpendiculairement à l'aie, réflexion positive fx = 4,675 J*. Voyez page 242.

Towrmdine. ^ = 4,668. Br. Tourm. blanche u == 4,6366, c = 4,6493. Miller. Ann, Pogg. LVQ. — Perpendiculairement à Taxe. Réfleiion positiveà (t = 4,645. J*.

Quant aux anomalies que quelques cristaux hexagonaux et tétragonaux offrent relativement aux lois générales optiques, voyez entre autres :

Optique d'Iferschell, 4430. Optique de Brewster, 447. Moigno, Rép, d'opt. mod., p. 357 et suiv.

CHAWTRE VIII.

Crlstanx sans ax« prlncli^al. Systèmes isokliniqne, monoklinlqae et

trlklinlqae.

La double réfraction dans le cas d'un axe optique se reconnaît à la forme cristalline, aux propriétés dues à la cohésion, et enfin à l'existence d'un axe principal. Le caractère de l'axe principal consiste en ce que dans les formes tétragonales, chaque couple de* plans perpendiculaires entre eux menés par cet axe, dans les formes hexagonales, chaque ensemble de trois plans également inclinés l'un sur l'autre passant par cet axe, partage le milieu cristallin en

(i) Voyez dans la lisle des cristaux k deux axes ce que Ton dit du mica.

256 CmSTAUl sans axe FHI^C1F*L.

deui ou «1 trois portions identiques, comqae «ussi œs systèmes de plans peuvent être tournés autour de l'axe prinfnpal. On chercberait en TSin une pareille direction dans les srstèmes isoklinique, monokliaique et triklinique : mais dans le premier il y a trois plaDS de B^métrie différents entre eui, et dans le second il n'y en a qu'un seul. Les normales i ces plans, les axes de symétrie, se confondent avec les aies cristallins. D'après cela^ pour l'expUcatien de leurs propriétés optiques, l'ellipsoïde Ë dans ces systèmes sera un ellipsoïde général avec trois axes inégaux, et pour cluque couleuc nous ferons coïncider ceui-ci avec les aies de symétrie là où ces derniers existeront, mais nous abandonneropa toute détermination plus complète à des recherches ultérieures. De cette manière nous arrivons à exposer les faits naturels avec une certaine eiactUude et par des oopsidérations basées sur la théorie quant à la question essentielle.

Dans l'équation a'x' -\- b'y^ + '^''^' = i de l'ellipsoïde E (figure 162), Fia. 16$. qui sera le point de départ de

ce qui suit, suppoanu dtmc a < A < f : nous pourrons toujours y arriver par le choix convenable des aies coordonnés. Puisque les sections diamétrales de l'ellipsoïde sont en général des ellipses, nous obtiendrons, d'après la construction développée à la page 199, pour un plan donné deux ondes qui lui seront parallèles, à vibrations de direction déterminée et aywit des vitesses différentes. La plus grande valeur que celles-ci puissent atteindre est évidemment c, la plus petite a; nous désignerons par b la vitesse moyenne. Ces vitesses correspondent à une onde, aussitôt que cette onde et la direction de ses vibrations seront parallèles à l'aie des z, à l'axe des x, à l'aie des y.

Mais dans deux positions particulières du plan, les directions des vibrations correspondantes sont indéterminées et alors les ondes parallèles quelle que soit leur polarisation ont uneseule et même vitesse ; cela a lieu quand le plan est paraUèle aune section circulaire de l'ellipsoïde. L'ellipsoïde E est coupé suivant un cercle par deux plans diamétraux ki elkj et ou somme ces cercles