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§ 8. — LoU de la ▼Ibratlon dan* le cas d'écanlemeiit.

Ces lois s'appliquent également dans le cas de récoulement; seulement, dans le régime de l'écoulement» la tension n'est plus uniforme dans toute la longueur du tube comme dans le cas de non-écoulement; elle va en diminuant du centre d'ébranlement )àla périphérie. Mais, d'autre part, Félasticité du tube va en crois* sant du centre à la périphérie, d'après le principe connu que réiasticité est toujours en raison inverse de la tension (pour les tubes vivants, il y a de plus une raison de texture) : d'où celte conséquence que, si, d'une part, l'intensité de la pulsation tend à s'éteindre à cause de la perte de travail due à l'aclion du milieu ambiant, d'autre part elle tend à augmenter, par suite de Paugmentation de Pélasticité dans le cas de l'écoulement. Cette augmentation ne compense pas la perte dans tous les cas, et c'est le cas pour l'organisme, aussi :

A. La vibration émanant du centre d'ébranlement va en décroissant jusqu'à la périphérie, et, par suite, la vitesse de propagation de cette vibration va en augmentant.

B. Quand cette vibration reviendra sur elle-même vers le cœur, par suite de sa réflexion à la périphérie, elle s'éteindra très-

ÉTUDB DES TRACÉS OBTENUS PAR LE GARDIOGRAPHEt ETC. lAO

rapidement, car deux causes agissent dans le même sens pour diminuer Tintensité de celte yibration : les pertes de travail exlé* rieur d'abord, puis la diminution d'élasticité,

D'oii il suit que dans le cas d'écoulement, bien plus que dans le cas de non-éooulement, la tendance au djcrotisme sera plus prononcée i la périphérie que vers le centre d'ébranlement.

Le fait de l'écoulement introduit dans les formules énoncées plus haut :

(1) ft=7-xe,

un élément nouveau, la vitesse v du liquide. Nous savons que /. représente le travail d'une pulsation. Or, ce travail a pour effet de communiquer à un certain poids P de sang une certaine pression H et une certaine vitesse eOecUve v» Donc, dans le cas de récoulement, U aura pour expression

(1) U timnil d'mia force a pour metara lo produit do oolto foroo par lo chemin parconro. Soit« par exemple, un poids P i élever à one haateur H, le traTail (. sert exprimé par la formule t. sas P x H. Le travail varie donc en raison composée des deax éléments P et H. Il est clair, en effet, que pour soulever un poids double, il faudra développer un travail double ; de même s'il dut soulever le même poids à une hauteur double.

Si mainlenaot nous considérons un liquide au régime d'écoulement et possédant

la vitesse v, comme cette vitesse est due à une charge d*eau h — (dérivant de la

formule connue v ■» l'^^^)t le travail nécessaire pour produire cetia vitesse, en appelant P le poids du liquide écoulé par seconde, sera : !»>» P X A^ ou, en rom-

pUfant & par sa valeur—, u « P X-j--

Si, de plus, le liquide possédant la vitesse o est à une certaine tenston H, il est

v2 clair que le travail néceuaire pour vaincre à la fois la tension £ et à la hauteur —

v2 sera exprimé par la formule U =P (Hx — }*^4U>^ ^^^ait démontrer.

150 ONIMUS ET VIHY. *<- ÉTUDE DBS TRACÉS OSTBMUS

H représente la tension Au sang près dacBur.an moment de la systole, t> représente la vitesse en ce même point. S'il n*y a pas écoulement, v devient nul et tout se réduit à /m=P X H.

Si nous remplaçons t^ par son expression (8) dans la formule générale (1)» nous aurons :

formule qui, comme nous le verrons dans les paragraphes suivants, renferme, avec la formule (2), Texplication de tous les phénomènes concomitants dala circulation.

§ tO. — Iioto de la vIbMitioB dMS'lëa cm de vwhillmi Céla»tlcité et de diamètre dee tabee.

Nous avons considéré jusqu'à présent un tube de même nature et de même diamètre sur tous ses points; mais ce ne sont pas là les conditions du système circulatoire, car Félasticité et le calibre des parois artérielles sont variables. Pour étudier comment varie rintensité de la pulsation dans ce cas complexe , voyons comment elle varie : a. dans un tube partout de même calibre, mais d'^asticité variable; b. dans un tube dont le diamètre seul est variable, l'élasticité étant constante ; c. dans le cas réel, c'est-à-dire dans le cas oi!i Télasticité et le calibre sont variables.

a. Supposons d'abord que dans notre tube de même diamètre partout, l'élasticité aille en augmentant d'une manière continue, depuis le centre d'ébranlement jusqu'à l'extrémité, où voit, d'après ce que nous avons dit plus haut, que si d'une part l'intensité du pouls tend à s'éteindre à cause de la perte de travail due au milieu ambiant, d'autre part elle tend à augmenter pour deux motifs :

1« La diminution de tension, ce qui donne lieu à une augmentation d'élasticité, que nous appellerons virtuelle, pour ne pas la confondre avec l'élasticité propre aux parois.