PAR LE CARDIOGRAPHE ET LE 8PHT0M0GRAPHE
2* L'augmentation offeetive d'élasticité du tube du centre à la périphériSy élasticité due à la nature des parois.
On peut admettre que dans Vorganisme animal» les parois artérielles vont en augmentant d'élasticité du centre à la périphérie; mais cela cesse d'être vrai pour les artérioles, et surtout pour les capillaires» oh la présence des fibres musculaires détermine une rigidité trés-considérable dans le cas de contraction; le relAche* ment ou la paralysie de ces fibres détermine au contraire une trèsgrande élasticité/et nous verrons plus loin Tinfluence de ces deux états opposés sur les pulsations des artérioles et des capillaires*
Quand Tonde, dans le cas que nous supposons, se réfléchira, trois causes agiront à la fois pour diminuer la pulsation :
1* La diminution virtuelle d'élasticité due à l'accroissement de tension ;
2"* La diminution effective d'élasticité du tube;
8"* Les pertes de travail extérieur.
Si l'élasticité du centre à la périphérie va en diminuant, il arrivera que l'intensité de la vibration ira en diminuant pour les mêmes raisons qui diminuent la pulsation de retour dans l'hypothèse précédente. Dans la réflexion, au contraire, l'élasli • cité effective croissant,' tendra à maintenir l'onde de retour, et par conséquent la différence d'intensité du dicrotisme à la périphérie et au centre sera moins sensible dans ce cas que dans les cas précédents.
Supposons enfin un tube dont l'élasticité varie d'une manière quelconque aux différents points de sa longueur. II résiTlle de ce qui précède que là o& l'élasticité croîtra, l'intensité de la puisation tendra à se relever et sa vitesse de propagation à diminuer; que là, au contraire, où Félasticité diminuera, la pulsation tendra à s^éteindre en même temps que sa vitesse de propagation tendra à augmenter.
b. Supposons maintenant un tube de diamètre variable, mais d'élasticité constante. Nous ne considérerons que le cas oh le diamètre du tube va en croissant depuis le centre d'ébranlement jusqu'à la périphérie.
Lorsque le régime de l'écoulement sera établi, la vitesse du
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liquide ira en diminuant du centre à la périphérie ; mais comme cet accroissement de diamètre est nécessairement une cause d'exlinclion en plus pour l'onde directe» sa vitesse de propagation croîtra beaucoup plus vite que dans le cas où le tube est cylindrique. Ceci fait bien voir l'indépendance complète qoi existe entre la vitesse du liquide et la vitesse de propagation de l'onde : Tune diminue, Tautre augmente.
c. Supposons maintenant le cas d'un tube dont le diamètre en même temps queTélasticité augmentent depuis le centre jusqu'à la périphérie.
A 'première vue, l'organismei considéré dans son ensemble» parait se présenter dans ces conditions. Admettons-le pour un instant, et voyons quels résultats nous donne cette supposition.
Ici deux causes tendent à Textinction de l'onde directe :
1"* L^augmentation de diamètre ;
2* Les pertes de travail extérieur.
Deiix causes également tendent à relever cette pulsation :
l"* L'augmentation virtuelle d'élasticité due à la diminution de tension produite par l'écoulement;
2"" L'augmentation effective d'élasticité.
On ne peut juger à priori laquelle de ces deux influences con- Unues sera prédominante. Il faut donc recourir à l'observation directe. Or si, comme cela paraît 6tre dans l'organisme, l'augmentation effective d'élasticité, d'abord très-lente, devient tout à coup très-rapide vers la périphérie» nous serons, en exagérant les choses pour les rendre plus sensibles, i peu près dans le cas d'un tube rigide sur les deux tiers de son parcours et très-élastique sur le dernier tiers. Or» dans ce cas, la pulsation va par^ courir toute la partie rigide avec la vitesse du son, et dans cet intervalle sa hauteur ou son intensité sera nulle ; mais aussitôt que cette pulsation sera parvenue au dernier tiers supposé trèsélastique» elle va prendre une hauteur ou intensité très-grande en même temps que sa vitesse de propagation diminuera beaucoup. Ainsi donc» dans ce cas théorique :
La vitesse de propagation de l'onde directe irait en diminuant
FAR U GÀllDlOGBilPHB BT LB BPaT€MOOBAPW. I5S
tris-rapideiD^t du centre à la périphérie, taadis que sa hauteur irait en augjibentant.
Gonduisotis maintenant cette onde dans sa réflexion-, trois causes agiront i la fois pour l'éteindre à mesure qu'elle pro* gressera:
l"" La diminution virtuelle d^élasticité due à raecroissement de tension;
2* La diminution eifective d'élasticité des parois du tube;
S* Les pertes de travail extérieur.
Et une seule cause ayant fort peu d'efiSet tendra à relever l'intensité de la pulsation :
La diminution de diamètre.
Donc l'onde en retour s'éteindra très-rapidement; d'où résultera dans le cas actuel que:
La, tendance au dicrotisme sera infiniment plus prononcée d la périphérie que vers le cosur.
Arrivons enfin au cas de l'organisme. Ici se présentent des conditions particulières qui viennent s'ajouter aux conditions générales dont nous venons d'étudier précédemment les eSetSi et tendre i les modifier complètement.
Le système circulatoire réel ne se compose pas, en effet, d'un tube unique dont le diamètre irait en croissant^ du centre à la périphérie. L'aorte se ramifie dès l'origine, peu d'abord, puis énormément vers la périphérie. Or, ces ramifictions multipliées ont pour effet de diviser de plus en plus l'onde simple produite à Torigine du système; on conçoit donc que toutes les petites ondes résultant du partage de Tonde unique primitive vont, chacune ep particulier, se propager d'une ramification à la suivante, avec une vitesse de plus en plus rapide, en même temps que la hauteur de ces petites ondes ira en décroissant. Ces conséquences s'exagéreront encore par Teffet de la puissance vive, perdue par le choc du courant sanguin contre les éperons formés aux bifurcations successives.
Ainsi donc, dans le cas de l'organisme, la vitesse de propagation de la pulsation directe ira en augmentant du cœur à la pé-
Ï64 ONIMl» ET VIRY. — ÉTUDE DBS TRACÉS OBTENUS
riphépie^ en même temps que la hauteur de cette pulsâtiorn diminuera.
Si maintenait nous considérons le retour de toutes ces petites ondes, elles se combineront^en pai^tie,. mais leur puissance vive totale ira nécessairement en diminuant très-rapidement par suite 4les chocs et des interférences qui se produisent à chaque rencontre. Donc, dans le cas de l'organisme, bien plus encore que dans tous les cas théoriques examinés précédemment, la tendance au dicrotisme sera infmimetU plus prormuée à la périphérie ^ue vers le cœur»
Nous allons citer quelques expériences prouvant les résultats qu'indique la théorie.
§ fi. — WitcMe de propagatfoa d« |iMd« émmm lc« dUTéM^lei
artère*.
Le pouls des différentes artères n'a pas lieu en même temps, et il y a un retard du pouls de l'artère radiale sur celui de l'aorte; {nais il s'agit de savoir si ce retard est proportionnel aux dis* lances» c'est-à-dire si la pédieuse, qui est près de deux fois plus éloignée du cœur que la radiale, a un pouls qui retarde deux fois plus que cplui de la radiale. Le docteur Czermak, de Prague, a fait sur ce point physiologique les recherches les plus complètes et les plui» récentes [Miitheilmigen aus dem physiologischen privât Labaratoriunij 1 Heft, Vienne, 1864). Nous ne saurions mieux faire que d'extraire ioi le résumé de ses recherches, et de nous appuyer sur les conclusions qu*il en tire lui-^mème.
Le retard entre le pouls de la radiale et de la pédieuse est de
entre le choc du cœur et la radiale,
sec.
entre le choc du cœur et la pédieuse,
FàR LE CàBMOGRAPRE ET LE 8PBTGII0GRAPHE. 165
entre le choc du cœur et la carotide,
(Car — C)«o!o87;
entre la carotide et la radiale,
(R«*Car)e 0,094;
entre la carotide et la pédieuse,
(P — Car) -0,117.
Ces évaluations sont vraies à
et
près, car on peut établir les quatre formules suivantes :
(P-C) -(R-C) -(P-R). (P — Car)— (R — Car) « (P— R), (P-.C) — (P-Car)=:(Car — C), (R — C) — (R — Caf)=(Car — C);
et en remplaçant les différents éléments de ces formules par leur valeur numérique, nous aurons le tableau suivant :
lUUrdt diittr«Dtûlf.
MojeaoM,
£r«lnatioiu.
DUTéniieet.
d'après U furmnle :
+ o!oi6
(Càf^q
Ces expériences servent à poser les principes suivants : a. La vitesse de propagation de l'onde n^est pas la même dans les différentes artères.
