NICHOLS ET WHEELER. - DIUTATION DES DISSOLUTIONS, ETC

3® Pour les grandes profondeurs, le sulfure de carbone offre la plus faible résistance ; celles de l'eau et de Talcool diffèrent peu Tune de Tautre ; celle de Fessence de térébenthine est beaucoup plus grande. L'addition des sels augmente la résistance de l'eau. Les mélanges d'eau et d'alcool résistent plus que ces deux liquides séparés. Foussereau.

NICHOLS ET WHEELER. — On the coefficient of expansion o( gas-tolutions (Sur le coefficient de dilatation des dissolutions gazeuses); Phil. Magazine, 5* série, t. XI, p. ii3; i88i.

L'appareil employé consiste en un ballon de verre de 3oo^*^ environ, plongé dans un bain d'eau dont la température est indiquée par un thermomètre. Le col du ballon se recourbe verticalement et va pénétrer par une extrémité allongée dans un tube plus large qui contient du mercure. Le ballon était rempli à une température assez élevée pour que, pendant les expériences, le mercure montât constamment dans le col au-dessus du niveau extérieur.

On refroidissait progressivement Teau du bain; on attendait un temps suffisant pour que la variation de température se fût communiquée au liquide du ballon ; puis, pour empêcher les variations dépression, on relevait le tube extérieur dans lequel plongeait le col, de façon à maintenir constante la différence des niveaux du mercure. On lisait alors les températures du bain et de l'air; on notait le volume au moyen d'une échelle adaptée au col, et on calculait la dilatation du liquide en tenant compte de celle du verre. Pour les températures inférieures à o°, jusqu'à — ao®, on remplaçait Teau par des mélanges de glace et de sel. Les différentes parties du col avaient été jaugées préalablement par l'addition successive de poids égaux de mercure.

Cet appareil, que ses dimensions rendent très sensible, a en outre Tavantage de ne pas permettre l'évaporation du liquide, ni le dégagement d'aucune portion du gaz dissous.

Les expériences ont porté sur cinq dissolutions ammoniacales de concentrations inégales. On a construit pour chacune d'elles la courbe des volumes et celle des coefficients de dilatation. On peut résumer les résultats de la manière suivante :

45i IL NUOVO CIMENTO.

1** L'absorption da gaz ammoniac par Teau à une tempéralure déterminée provoque un accroissement de volume proportionnel à la quantité de gaz absorbé ;

2^ Le coefficient de dilatation est d^autant plus grand que la dissolution contient plus de gaz;

3** Le maximum de densité et le point de congélation s'abaissent d'autant plus que la dissolution est plus riche.

FOUSSEREAU.

Lord RAYLEIGH. — The photophone (Le photophone); Nature, 20 janTÎer 1881.

L'auteur suppose qu'une radiation intermittente est reçue par une lame élastique d'épaisseur telle, que la radiation absorbée pendant une demi-période et restituée au milieu ambiant dans la demi-période suivante a pour effet d'échauffer la lame jusqu'au milieu de son épaisseur. Cette lame se recourbe par suite de la dilatation; si elle est fixée par les bords, son centre se déplace d'une quantité qu'on peut évaluer, connaissant l'intensité de la radiation incidente, la chaleur spécifique et le coefficient de dilatation linéaire de la substance.

Pour le fer, l'épaisseur la plus convenable serait de o", oaoo et la période d'intermittence correspondante -^ de seconde. En supposant le diamètre de la plaque de o^'yoG, l'amplitude de la vibration au centre serait de 5".io~'. L'auteur affirme que cette amplitude, quoique bien petite, est suffisante pour que le son soit perceptible.

E. BOUTY.

n. HUOYO CIMENTO.

3« série. — Tomes VII et VIII. — Année 1880.

G. POLONI. — Expériences sur U capillarité de Teto, t. Vil, p. 16.

L'auteur mesure avec le sphéromètre les hauteurs des colonnes dans des tubes dont les diamètres ne sont pas inférieurs à ©""jS, mais s'occupe particulièrement du fait suivant: si, après avoir

amené yerticalement la pointe de la vis du sphéromètre au contact de la surface du liquide, on la relève lentement, le liquide y reste adhérent et se soulève avec elle jusqu'à une certaine hauteur H, après quoi il se détache de la pointe de la vis en reprenant sa surface horizontale, une petite goutte seulement restant attachée à la pointe. L'auteur mesure H et la flèche h du segment sphérique de la goutte. En variant le diamètre et la matière de la pointe^ on peut représenter les résultats numériques des expériences à l'aide des formules suivantes, où L, M et N sont des coefficients qui dépendent de la nature de la pointe :

E. BETTI. — Sur l'équilibre dans It masse d'un gaz parfait, isolée dans l'espace,

L'auteur démontre le théorème suivant de M. Ritter (*) {Ann, de Wiedemann, 1879) : « Dans la masse d'un gaz parfait en équilibre, le quotient du potentiel par l'équivalent mécanique de la chaleur est égal au nombre des calories qui existent dans la masse, multiplié par le triple du rapport entre la chaleur spécifique à pression constante et la chaleur spécifique à volume constant, ce rapport étant diminué de l'unité. » C'est-à-dire que, si k est le rapport susdit et A la valeur inverse de E, Q la quantité de chaleur, on aura AP = 3 (A: — i)Q.

M. Betti démontre aussi que, « lorsque la masse perd une quantité de chaleur 8Q, la quantité de chaleur contenue dans la masse augmente de ôQ divisé par (3 A: — 4)>>- Si la chaleur perdue ou gagnéese distribue également dans la masse, la chaleur spécifique de la sphère gazeuse est négative et égale à — o,o38o. Dans la masse d'un gaz parfait et en équilibre mécanique et thermique, le rayon de la sphère occupée par la masse est proportionnel au carré de la masse et inversement proportionnel à la quantité de chaleur de la masse. Si toute la masse du Soleil était à l'état de gaz parfait, la quantité moyenne de chaleur de l'unité de masse serait égale à 45 millions d'unilés de chaleur. S'il y eut un temps où la masse solaire arrivait jusqu'à l'orbite de Neptune, la quantité moyenne de

(') Untenuchungen ôber die gasfbrmigen Weltkorper.

J. de Phj-s., t. X. (Octobre 1881.) 3a

454 IL NDOVO CIMENTO.

chaleur de Puni té de masse aurait été de 68 a5"'. S'il y eut un temps où, dans Tubité de masse du Soleil, il y avait une seule calorie, le rayon de la sphère occupée par la masse aurait dâ être 68a5 fois la distance du Soleil à Neptune. L*auteur a fait usage des unités absolues, c'est-à-dire celles qui se rapportent seulement aux unités de longueur et de temps, le millimètre et la seconde. '

A. RIGHI. — Sur It dilaUtion galfanique, p. ii6.

Selon M. Edlund (*), un fil conducteur, parcouru par le courant, augmenterait de longueur^ indépendamment de TeOet calorifique; et Ton sait que les physiciens ne sont pas d'accord sur cela. L'auteur, même en employant un appareil très délicat, n*a pas réussi à observer une telle dilatation.

G. BASSO.^ — Sar les effets mécaniques de l'électrolyse, p. ii8.

L'auteur, ayant observé dans les clichés de Télectrotypie la contraction du dépôt métallique produit par l'électrolyse, décril comment on doit préparer une lame de verre pour constater, dans le dépôt métallique, le phénomène de la manière la plus évidente.

A. NACCARI ET S. PAGLIANI. — Sur l'absorption des gaz par les liquides et sur la loi de Henry, p. 92.

En analysant les expériences connues, on trouve que la loi de Henry est vérifiée pour l'acide carbonique et pour Teau, lorsque la pression n'est pas inférieure à 1*'™; et, comme les gaz dont le coefficient d'absorption est le plus grand s'éloignent de celte loi d'autant plus que la pression est plus faible, les auteurs ont fait des expériences sous une pression inférieure à celle de l'atmosphère. Ils ont employé l'appareil de Bunsen avec plusieurs modifications et avec l'acide carbonique et l'eau. La pression, en diminuant, arriva jusqu'à ^Sy^^jj; la température varia de 16" à 27®. La loi de Henry a été trouvée suffisamment exacte.

(•) yénn. de Pogg,, t. CXXIX, p. i5.

Inflaence de la pression sur la résistance électrique des charbons, p. 120.

Les mêmes auteurs ont métallisé par Félectrolyse les points de contact des charbons avec les réophores de la pile, pour n'avoir pas de changement sensible dans ledit contact, pendant la compression des charbons. Selon leurs expériences, il faudrait de grandes pressions pour changer sensiblement la résistance des charbons au passage du courant.

G. GRASSI. — Sur la transmission de la chaleur entre deux fluides en niouYement, séparés par une paroi solide, p. 127.

On connaît Téquatîon différentielle qu'il faut intégrer pour discuter les différents cas de transmission, à courants simples, à courants concordants ou contraires. Ordinairement on l'intègre en supposant constant le coefficient de transmission; mais l'auteur observe que l'on n'a pas réussi à démontrer lequel de ces cas serait le plus avantageux; et, par des considérations qu'il nous serait impossible de reproduire ici, il trouve que le système des courants contraires est plus avantageux que le système des courants concordants, et que ce dernier est plus avantageux encore que le système à courants simples.

A. RIGHI. — Sur un cas de polarité permanente de Tacier, inTerse relativement à celle de la bobine magnétisante, p. i35.

Suivant ses expériences et une nouvelle théorie dont il s'occupe actuellement, l'auteur est conduit à admettre ce qui suit : « Si l'on prend des barreaux d'acier cylindriques de même diamètre, on trouvera toujours, pour une même valeur de la force magnétisante de la bobine, un barreau d'une telle longueur qu'il ne pourra acquérir aucune trace de magnétisme permanent; tandis que, avec des barreaux plus courts, on pourra obtenir une polarité permanente en sens contraire de celle qui est développée pendant le passage du courant dans la bobine. »

456 IL NDOVO CIMENTO.

F. ROSSETTI. — Sur le pouToIr absorbant, sur le pouvoir émissif thermiqae des flammes et sur la température de l'arc voltaïque, p. i38.

Il nous serait ici impossible de décrire suffisamment Tappareil, les nombreuses expériences et tous les résultats obtenus par l'auteur, parmi lesquels nous remarquons les suivants : Les flammes ont une grande transparence, et un pouvoir absorbant relativement très petit; mais une flamme qui aurait i" d'épaisseur serait sensiblement opaque pour les rayons d'une flamme de même nature.

La formule Y= — , ^ donne l'intensité du rayonnement thermique des flammes d'épaisseur e. Donnant e en centimètres, on a Ar = o,8tt5. a est une constante qui dépend de la nature de la flamme. Le pouvoir émissif thermique absolu de la flamme blanche du gaz d'éclairage, c'est-à-dire le rapport de l'intensité du rayonnement de la flamme au rayonnement thermique du noir de fumée qui aurait la température moyenne de la flamme, est égal à l'unité. On peut déterminer les températures des deux charbons avec la formule déjà connue de l'auteur

Y — mT« (T— 6) — n (T- 6),

où Y est l'indication du galvanomètre en communication avec la pile thermo-électrique, T la température absolue du corps quelconque rayonnant, 0 la température absolue du milieu où se trouve ladite pile, m et n des constantes qui dépendent de la pile et du galvanomètre. Dans les expériences de l'auteur, le charbon positif arriva jusqu'à Sgoo^, le négatif à 3i5o**, et Tare voltaïque à 48oo^, indépendamment de sa grandeur et de l'intensité du courant.

A. BARTOU. — Appareil pour la détermination de l'équiYolent mécanique de la chaleur, t. VUI, p. 5.

L'auteur a voulu employer un appareil plus exact que ceux employés parles autres physiciens. Une masse de mercure, exactement connue à la température de o®, s'écoule sous une pression connue par un tube d'acier qui a un diamètre intérieur fort petit, et d'une longueur telle que le liquide en sort avec une vitesse tout à

IL NUOVO CIMENTO. i5y

fait négligeable. On détermine le poids de la glace fondue par le tube pendant l'expérience. Nous ne pouvons pas donner d'autres détails ni décrire les soins de l'auteur pour éviter toute cause d'erreur, et pour déterminer exactement les pressions et les quantités de chaleur. La valeur la plus grande obtenue pour l'équivalent mécanique, dans ces expériences, a été de 43o,2, la plus petite 4^6,8, et la moyenne 428y4o*

A. BARTOLI ET G. ALESSANDRI. — Sur le moyen d'obtenir un magnétisme anormal dans l'acier, avec le courant de la pile, p. i6.

11 s'agît d'une expérience de M. Righi, que nous avons décrite. Si l'on évite l'étincelle à l'ouverture du circuit, ce qui se fait en introduisant lentement une grande résistance dans le circuit de la bobine magnétisante, sans l'interrompre brusquement, on n'obtient pas de magnétisme anormal.

E. BELTRAMI. — Sur l'attraction d'un anneau circulaire on elliptique, p. 19.

Ce cas d'attraction, en partant de la loi de Newton, conduit l'auteur à des résultats analytiques très intéressants, relatifs à la fonction potentielle et à la fonction qui représente les lignes de force dans chaque plan méridien de l'anneau.

E. PADOVA. — Démonstration d'un théorème relatif à l'intégration des équations à dérivées partielles du premier ordre, p. 89.

C'est un théorème démontré par M. Mayer {Mathematische Annulen, t. VIII). La démonstration de M. Padova est directe, simple et élégante ; ce théorème peut intéresser les physiciens, vu les nombreuses questions de Physique où ces équations sont nécessaires.

A. RIGHI. — Polarité permanente de l'acier, p. gS.

L'auteur avait déjà fait sur cette polarité les mêmes observations que MM. Bartoli et Alessandri.

G. POLONl. — Influence de la température sur la distribution du magnétisme permanent, p. io3.

Eu faisant varier la température d'un aimant, on fait varier aussi la loi de distribution du magnétisme. A Tappui de ce fait, Fauteur décrit plusieurs expériences.

E. BELTRAMI. — Sur quelques nourcaux théorèmes de M. C. Neumann, relatifs aux fonctions potentielles, p. 107.

L'auteur démontre ces théorèmes, très Importants pour la Phjsique mathématique. M. Neumann les avait publiés dans les Mathematische Annalenj mais en grande partie sans démonstration.

Sur la théorie de l'attraction des ellipsoïdes, p. igS.

Il s'agit d'une nouvelle et élégante méthode, qui se fonde sur l'emploi des coordonnées elliptiques.

A. BARTOLI ET C. PAPASOGLI. — Synthèse de plusieurs acides organiques par l'électrolyse de l'eau, et des solutions acides et alcalines aTec des électrodes et charbon, p. 278.

Les auteurs annoncent que les charbons de cornue, ou de bois, purifiés à chaud avec le chlore et servant d'électrode positive, se dissolvent dans le voltamètre à eau, et que celle-ci devient noire. Avec 1200 daniells, pendant un mois sans interruption, le liquide acquiert une réaction acide, et l'on a les composés de la série benzocarbonique : l'acide mellitique C*^H<^0'^, avec ses dérivés, et une substance noire, composée de charbon, d'hydrogène et d'oxygène, peu soluble dans l'eau et insoluble dans l'alcool et dans le chloroforme. On a eu les mêmes résultats en employant plusieurs solutions acides ou alcalines. En employant le graphite, le hquide ne se colore pas. Le Mémoire des auteurs ne tardera pas à paraître.

BULLETIN BIBLIOGRAPHIQUE. 459

BULLETIN BIBLIOGRAPHIQUE

Annales de Chimie et de Physique.

5« série. — Tome XXIII. — Août 1881.

W. GaooKBS. — Des spectres phosphorescents discontinus dans le vide presque parfait, p. 555.

G.-D. LiVEiNG et J. Dewar. — Note sur le renversement du spectre du cyanogène, p. 571.

Philosophical Magasine.

5« série. — Tome XII. — Août 1881.

LoRD Raylbigh. — Théorie électromagnétique de la lumière, p. 81.

SiLVANUS P. Thompson. — Sur l'opacité des cristaux de toia-maline, p. i la.

Jases Moser. — Recherches électrostatiques relatives spécialement aux lois (ir l'induction dans lUnductomètre différentiel et dans Vélectrophore, p. i3o.

Edmund-J. Mills. — Remarques sur la thcrmométrie, p. 1^1,

G.-C. WooDWARD. — Appareil pour démontrer dans le cours la conception de la lumière polarisée dans la théorie des ondes, p. i\S,

Fr. Tait. — Note sur la conductibilité calorifique : effets de la variation de la chaleur spécifique et du coefficient de conductibilité avec la températiwe, sur la propagation d'ondes planes calorifiques, p. 147.

5* série. — Tome XII. — Septembre 1881.

E.-H. Hall. — Coefficient de rotation (Rotational coefficient) du nickel et du cobalt, p. 157.

Fr.-B. Stbwart et W. Stroud. — Résultats obtenus avec une modification du calorimètre de Bunsen, p. 17a.

R.-H.-M. Bosanquet. — Note sur le laboratoire de Saint- John's Collège, h Oxford, p. 178.

T.-E. Thorpb et A.-W. Ruckbr. — Remarques sur les recherches du D^ Mills sur la thermométrie, p. 184.

W.-E. Ayrton et J. Perry. — Note sur l'inilice de réfraction de l'ébonite, p. 196.

Th. Gray. — Instruments pour mesurer et enregistrer les mouvements du sol, p. 199.

D.-J. Moser. — Action microphonique des éléments de sélénium, p. ai a.

G. WiEDEMANN. — Remarques sur le Mémoire du Prof, Hughes, sur le magnétisme moléculaire, p. aa3.

Gh. Alder Wright. — - Nombre d'unités électrostatiques contenues dans Vnn'aé électromagnétique, p. aa4.

46o BULLETIN BIBLIOGRAPHIQUE.

Annalen der Phjsik nnd Ghemie.

Nouvelle série. ^ Tome XIII. N« 8. — Année 1881.

W. KoHLRAUSCH. — Étiidc expérimentale des sons produits par V écoulement des gaz à travers des fentes, p. 545.

R. KoENiG. — Observation des vibrations de Vair dans les tiijaux d^orgue, p. 569.

L. LoRBNZ. ~ Conductibilité des métaux pour la chaleur et pour l'électri' cité, p. 58a.

S. TON WiOBLBWSKi. — Emploi de la photométrie pour étudier la diffusion des liquides, p. 606.

W. HoLTz. — Contributions expérimentales à la théorie fies machines à w- Huence, p. 628.

W. Hankbl. — Développement polaire d'électricité dans les cristaux hémimorphes par modification {le la pression dans la direction de Vaxe non symétrique, p. 64o.

F. Streintz. — Décomposition de Veau entre des électrodes de platine produites par la décharge de la bouteille de Lejrde^ p. 644»

E. CoHN. — Résistance des éléments polarisés, p. 665. E. Reitlinger et A.-V. Urbanitzkt. — Phénomènes développés dans les tubes de Geissler par des influences extérieures, p. 670.

G. Fromme. — Note sur le maximum de magnétisme temporaire du fer doux, p. 695.

NouTelle série. — Tome XIV. — N» 9. — Année 1881.

S. KoGH. — Variation du coefficient de frottement du mercure avec la température, p. I.

K.-F. Slottb. — Frottement intérieur des dissobuions de quelques chromâtes, p. i3.

G. Ghristiansen. — Recherches sur la conductibilité calorifique, p. 23.

D. KoNOWALOw. — Tensions de vapeur des mélanges liquides, p. 34.

H. Helmholtz. — Balance électrodynamique, p. 5a.

V. Strouhal et G. Barus. — Changement de Perdre occupé par le fer el l'acier dans la série t/iermo^électrique, résultant de l'aimantation, p. 54.

J. MoSER. — Cjrcle produit par le transport des ions, la vaporisation el In condensation, p. 62.

L. Grvnmach. — Rotation électromagnétique du plan de polarisation des rayons calorifiques dans les corps solides et liquides, p. 85.

A. Kerber. — Hauteur de l'atmosphère terrestre, p. 117.

A. Sprung. — Déplacement d'une molécule libre à la sut face de la Terre. Conséquences pour la Météorologie, p. 128.

G. Helm. — Transmission des actions à distance par l'intermédiaire de /Vthcr, p. 149.

A. Paalzow. — Remarque sur le Mémoire ayant pour titre 0 Nouveau voluménomètre », p. 176.

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A. PACINOTTI. - MACHINE ÉLECTROMAGNÉTIQUE. 461

DE8GBIPTI0H D'UIE PSTITE MACHIHE ÉLSCTROMAOlÉTiaUE ; Par m. le D' Antoine PACINOTTI.

[Traduit du Nuovo Cimento, t. XIX; juin i86/| (•)].

En 1860, j'eus l'occasion de faire construire, pour le cabinet de Physique technologique de l'Université de Pi se, un modèle de machine électromagnétique imaginé par moi et que je vais décrire. Mon but spécial esi de faire connaître un électro-aimant d'un genre particulier employé dans la construction de cette machine et qui, outre la nouveauté qu'il présente, me paraît propre à donner plus de régularité et une plus grande constance d'action aux machines électromagnétiques.

Je crois aussi sa forme convenable pour recueillir la somme des courants induits dans une machine magnéto-électrique.

Dans les électro-aimants ordinaires, même lorsqu'ils sont munis d'un commutateur, les pôles magnétiques apparaissent toujours dans les mêmes positions, et au contraire dans l'éleclro-aimant que je vais décrire, en se servant du commutateur qui y est joint, on peut faire mouvoir les pôles dans le fer soumis à l'aimantation.

La forme du fer de cet électro-aimant est celle d'un anneau circulaire. Pour concevoir facilement l'allure et le mode d'action du courant magnétisant, supposons que l'on enroule sur notre anneau de fer un fil de cuivre couvert de soie, et qu'après avoir formé la première couche, au lieu de continuer l'hélice au-dessus

(*) En reproduisant Tarticle de M. Pacinotti, ainsi que la planche qui l'accompagnait dans le Nuovo Cimento, nous avons pensé être agréables aux lecteurs de ce Journal, l'Exposition d'électricité ayant appelé l'attention sur les machines de M. Pacinotti, jusqu'alors connues en France seulement par une Communication de l'auteur à l'Institut (^Comptes rendus des séances de l'Académie des Sciences, t. LXXIII, p. 543 ; 1871). il nous a paru intéressant de montrer combien M. Pacinotti avait été près de trouver les principes qui, exposés et mis en pratique par MM. Wilde, Wheatstonc et Werner Siemens, ont produit les machines dynamo-électriques en usajje aujourd'hui, et de voir énoncer à cette date la réversibilité des moteurs ma^éto-électriqucs.

Quant aux progrès quMl restait à réaliser ponr arriver aux machines Gramme, cellea-ci sont trop connues de nos lecteurs pour que nous insistions.

{La Rédaction,)

/. d9 Ph/s.t t. X. (Novembre 1881.) 33

46a A. PACINOTTI.

de celle déjà construite, on ferme le fil métallique en. soudant entre eux les deux bouts qui se trouvent l'un près de Fautre; nous aurons ainsi recouvert l'anneau de fer d'une spirale fermée isolée, tournant dans une direction invariable.

A présent, si nous faisons communiquer avec les deux pôles de la pile deux points du fil métallique de cette hélice assez éloignés l'un de l'autre, le courant, se divisant en deux parties, parcourt l'hélice sur les deux portions comprises entre les deux points de communication, et les directions qu'il prend sont telles que le fer devra s'aimanter en présentant les pôles aux points où sont appliqués les rhéophores. La ligne droite qui joint les deux pôles pourra être appelée axe magnétique ; en changeant les points de communication avec la pile, nous pourrons l'amener à prendre une position quelconque transversale à la figure du fer de l'électroaimant, que je désignerai pour cela sous le nom à^ électro-aimant transversal. Les deux pièces d'électro-aimant placées des deux côtés de la droite (qui dans notre machine est un diamètre) passant par les rhéophores de la pile peuvent être considérées comme deux électro-aimants courbes opposés, avec les pôles de même nom en

regard.

Pour construire sur ce principe l'électro-aimant avec lequel j'ai disposé la machine électromagnétique, j'ai pris un anneau de fer tourné, qui, à la façon d'une roue, possède seize dents égales, comme l'indique \dijig, i de la planche ci-jointe. Cet anneau est porté par quatre rayons de laiton a, a, a, a (Jig* 4) q^^i le réunissent avec l'arbre de la machine. Dans rinlervalle qui existe entre les dents successives, j'enroule du fil de cuivre couvert de soie, tenu en place par de petits prismes triangulaires en bois m {Jig' i et 4)> ^l j'obtiens ainsi entre les dents de cette roue de fer autant de bobines électrodynamiques bien isolées qu'il y a de dents.

Dans toutes ces bobines, dont quelques-unes sont indiquées par r dans les Jig. 3 et 4 et qui sont formées chacune de neuf couches, le fil est enroulé dans le même sens. Deux bobines quelconques consécutives sont séparées par une dent en fer de la roue et parle morceau de bois triangulaire min\fig. i, 3, 4)* ^^^ passant de l'une des bobines à la suivante, j'ai laissé libre un étrier de fil de cuivre en le fixant au morceau de bois m qui sépare les deux bobines. Sur l'arbre M {Jig> 3) de la roue ainsi construite, j'ai porté

MACHINE ÉLECTROMAGNÉTIQUE. 463

tous les étriers de communication entre les bobines successives, en les faisant passer par ordre dans des trous pratiqués dans un collier de bois tourné sur le même axe, et j'ai relié chacun d'eux au commutateur c {fig* 3), également tourné sur le même axe. Ce commutateur consiste en un cylindre de bois dur avec deux ordres d'entailles autour des extrémités de la surface cylindrique, dans lesquelles sont enchâssées seize pièces de laiton, dont huit en dessus et autant en dessous; les premières alternent avec les secondes; toutes sont concentriques avec le cylindre de bois, un peu débordantes et séparées par le bois. Dans la fig, c du commutateur, les pièces de laiton sont indiquées par les espaces obscurs. Chacune de ces pièces de laiton est soudée avec l'é trier correspondant de conjonction entre deux bobines. Ainsi toutes les bobines communiquent entre elles; chacune est jointe à la suivante par un conducteur dont fait partie une des pièces en laiton du commutateur; il en résulte qu'en plaçant en communication avec les pôles d'une pile deux de ces pièces au moyen de deux roulettes métalliques /r, h {fi g. 3 et 4) le courant se bifurquera, suivra l'hélice de l'un et de l'autre côté des points desquels partent les étriers joints aux pièces communicantes, et les pôles se produiront dans le fer du cercle près de ces points N, S {fig* 4)- Les pôles d'un électro-aimant fixe A, B agissent sur les pôles N, S de l'électroaimant transversal et en déterminent la rotation autour de son axe MM, puisque dans l'électro-aimant transversal, même lorsqu'il est en mouvement, les pôles se produisent toujours dans les mêmes positions N, S aux points de communication avec la pile.

Cet électro-aimant fixe, ainsi que le montrent les fig. 3 et 4, est composé de deux cylindres de fer A, B, réunis ensemble par une barre de fer FF, à laquelle l'un d'eux est vissé et l'autre est serré par une vis G, qui lui permet d'être déplacé pour approcher ou éloigner les pôles des cylindres A, B des dents de la roue. Le courant de la pile pénétrant par le rhéophore h passe à la communication /, et par elle à la roulette /r, parcourt toutes les hélices de la roue revient, par la communication / et le fil de cuivre suivant, passer dans la bobine du cylindre A, ensuite dans la bobine du cylindre B, et enfin se rend au deuxième rhéophore h.

J'ai trouvé fort avantageux d'adjoindre aux deux pôles de l'électro-aimant fixe deux armatures en fer doux AAA, BBB, dont

464 A. PACINOTTI.

chacune embrasse un peu plus d'un tiers de la circonférence de la roue qui constitue Télectro-aimant transversal; j'ai placé ces armatures assez près des dents de Tanneau, et les ai réunies entre elles par des brides de laiton EE, FF, comme on le voit dans la projection horizontale {fig* 4)* Ces armatures n'ont pas été dessinées dans la projection verticale de la machine {fig> 3), afin de ne point cacher les petites bobines et les dents de la roue. La machine agit encore lorsque le courant passe seulement parTélectro-aimanl circulaire, mais avec moins de force que lorsque le courant passe aussi à travers Télectro-aimanl fixe.

Je fis quelques expériences en mesurant le travail mécanique produit par la machine et la consommation correspondante de la pile.

Ces expériences étaient exécutées de la manière suivante :

L'arbre de la machine portait une poulie QQ {Jig, 3), laquelle était entourée par un cordon qui se fermait autour d'one roue assez grande, et la faisait tourner lorsque la machine était en mouvement. L'arbre de cette roue était horizontal, et une corde, en s'enroulant sur lui, élevait un poids. A l'une des extrémités de Parbre horizontal de la roue était un frein chargé de manière que le poids qui devait être soulevé fût presque suffisant pour mettre en mouvement tout l'appareil, y compris la machine électromagnétique non parcourue par le courant. Dans cette disposition, lorsque la machine fonctionne, le travail mécanique absorbé par les frottements est égal à celui employé pour soulever le poids, et, pour avoir le travail total accompli par la machine, il suffisait de doubler celui donné par le produit du poids par la hauteur à laquelle il avai( été soulevé. On évaluait ainsi le travail mécanique produit, et, pour connaître la consommation qui avait lieu dans la pile pour produire un tel travail, on interposait dans le circuit du courant un voltamètre à sulfate de cuivre, dont les électrodes de cuivre étaient pesées avant et après l'essai.

Je vais rapporter ici les nombres obtenus dans une de ces expériences avec la petite machine à électro-aimant transversal. Cette machine, dont la roue avait o™,i3 de diamètre, était mise en mouvement par une pile formée de quatre petits couples Bunsen, et soulevait à 8",66 un poids de 3^^,2812, compris la résistance de frottement : ainsi elle fit un travail mécanique de

MACHINE ÉLECTROxMAGNÉTIQUE. 465

a8^*™,4i5« Le cuivre positif du voltamètre éprouva une perte de poids de o^"", 224» le cuivre négatif augmenta de o»', 235 ; ainsi, en moyenne, on peut dire que le travail chimique dans le voltamètre fut o^', 229. Ce nombre, multiplié par le rapport des poids équivalents du zinc et du cuivre, et par le nombre des éléments de la pile, a donné le poids du zinc dissous, o^'yQ^i. Donc, pour produire i^^" de travail mécanique, ont été dissous dans la pile ofi',o33 de zinc. Dans une autre expérience, dans laquelle la pile avait 5 éléments, la consommation fut de o^', o36 pour chaque kilogram mètre. Bien que ces résultats ne placent pas le nouveau modèle beaucoup au-dessus des autres petites machines électromagnétiques, toutefois ils ne me semblent pas mauvais, eu égard à ce que dans ce modèle existent des imperfections de construction qu'on ne retrouve pas d'ordinaire dans les machines analogues; parmi ces imperfections, je dois signaler que le commutateur a les contacts en laiton et n'est pas bien centré sur Taxe, de manière que toutes les communications ne s'effectuent pas toujours suffisamment bien.

Les raisons qui me déterminèrent à construire la petite machine électromagnétique avec le système déjà indiqué furent les suivantes : i^ Dans la disposition adoptée, le courant ne cesse jamais de circuler dans les bobines, et la machine se meut non par une série d'impulsions plus ou moins rapides, mais par un couple de forces qui agissent continuellement. 2** La construction circulaire de Télectro-aimant tournant, et aussi le mode d'aimantation successive précédemment indiqué, contribuent à donner de la régularité au mouvement et à rendre minime la perte de force vive résultant de chocs ou de frottements. 3° Dans cette machine, on ne cherche pas à obtenir que l'aimantation et la désaimantation du fer des électro-aimants s'effectuent instantanément, chose à laquelle s'opposent et les extra-courants et la force coercitive de laquelle on ne peut dépouiller complètement le fer; mais on demande seulement que chaque portion du fer exposée toujours aux forces électrodynamiques convenables passe successivement par les divers degrés d'aimantation. 4^ Les armatures étendues de l'élcctro-aimant fixe, en entourant un nombre assez grand des dents de la roue magnétique, continuent à agir tant qu'ils conservent du magnétisme. 5^ Les étincelles, quoique augmentées en

466 A. PACINOTTI.

nombre, sont beaucoup diminuées en intensité, puisque Ton n*a pas de forts ex.tra-courants à l'ouverture du circuit, lequel peut rester toujours fermé; on a seulement, pendant que la machine fonctionne, un courant induit continu dirigé en sens opposé du courant de la pile.

Je pense que la valeur de ce modèle est encore accrue par ce que l'on peut transformer avec facilité la machine électromagnétique en machine magnéto-électrique avec courant continu. Si, au lieu de Télectro-aimant AB {fig* 3, 4)» ^^ disposait un aimant permanent 6t qu'on fit tourner Télectro-aimant transversal, on aurait en effet une machine magnéto-électrique qui donnerait un courant induit continu, dirigé toujours dans le même sens. Pour trouver la position la plus opportune des sondes sur le commutateur, aGn de recueillir le courant induit, remarquons que, par Tinfluence exercée sur Féleclro-aimant mobile, les pôles opposés se forment aux extrémités d'un diamètre en présence des pôles de Taimanl fi-ïLQ, Ces pôles N, S conservent leur position fixe même lorsque l'électro-aimant transversal tourne sur son axe; de là pour le magnétisme, et conséquemment encore pour les courants induits, nous pourrons admettre ou supposer que les bobines de fil de cuivre tournent en restant enfilées sur l'aimant circulaire immobile. Pour étudier les courants induits qui se développent dans dételles bobines, considérons l'une d'elles dans les différentes positions qu'elle peut prendre. En allant du pôle N {fig* a) ^ers le pôle S, on développera dans la bobine un courant dirigé dans un sens jusqu'à ce qu'elle soit arrivée au point milieu a; à partir de ce point, le courant prendra une direction opposée ; ensuite, en allant de S vers N, les courants conserveront la même direction qu'ils avaient entre a et S jusqu'au point milieu b\ après b ils se renverseront de nouveau, reprenant la direction qu'ils avaienlentre N et a. Actuellement, puisque toutes les bobines communiquent entre elles, les forces électromotrices s'additionneront et donneront dans le courant total la disposition indiquée par les flèches dans la^ig. a, et, pour recueillir le courant les positions les plus opportunes des sondes seront a, b ; c'est-à-dire qu'il faut placer les collecteurs sur le commutateur à angle droit avec la ligne correspondant à la magnétisation de l'électro-aimant. Le courant induit change de direction en changeant le sens de la rotation. Et

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pour le compte du commutateur, si les collecteurs sont sur le diamètre correspondant à la ligne des pôles, ils ne recueillent aucun courant, en quelque façon que Télectro-aimant tourne; à partir de cette position, en les déplaçant d'un côté, on a un courant en sens contraire de celui qu'on obtiendrait en les déplaçant de Tautre côté.

Pour développerun courant induitpar la machine ainsi construite, j'approchais de la roue magnétique les pôles opposés de deux aimants permanents, ou magnétisais avec un courant Télectroaimant fixe qu'on y trouve, et faisais tourner sur son axe l'électroaimant transversal. Aussi bien dans la première que dans la deuxième manière, j'obtenais un courant induit, continuellement dirigé dans le même sens, qui montrait à une boussole une notable intensité, même après avoir traversé de l'eau acidulée par l'acide sulfurique ou du sulfate de cuivre. Quoique la deuxième manière ne soit pas convenable, il reste facile de placer un aimant permanent, et alors la machine magnéto-électrique résultante aura l'avantage de donner des courants induits tous dirigés dans le même sens et additionnés, sans qu'il soit besoin d'autre mécanisme pour les séparer de ceux qui leur sont opposés, ou pour les faire conspirer. Et ce modèle montre bien comment la machine électromagnétique est opposée à la machine magnéto-électrique, puisque dans la première, en faisant passer dans les bobines le courant électrique introduit par les rhéophores, on obtenait le mouvement de la roue et le travail mécanique, et que dans la seconde, en employant un travail mécanique pour faire tourner la roue, on obtient par l'aimant permanent un courant qui parcourt les bobines et se rend aux rhéophores pour être introduit dans les corps sur lesquels il doit agir.

468 A. STOLETOW.

SUR ÏÏIE MÉTHOBE POUR DÉTEBMDIER LE RAPPORT RE8 UNITÉS ÉLECTEO- MAOHÉnaUES ET ÉLECTROSTATiaUES (LE (^ RE MAXWELL);

Par m. A. STOLETOW,

Professeur à l'Université de Moscou (>).

L'objet du présent travail est une détermination exacte du rapport entre les unités électromagnétiques et électrostatiques, de cette vitesse (le v de Maxwell) qui serait la vitesse de propagation des effets électromagnétiques dans l'air (ou dans le vide), et qui, selon toute probabilité, ne diffère pas de la vitesse de la lumière dans le même milieu.

Parmi les différentes méthodes qui ont été employées pour fixer la valeur de r, il en est une qui, à mon avis, est capable de fournir des résultats très exacts : c'est la méthode du condensateiu' absolu, c'est-à-dire d'un condensateur à air (ou à vide), dont la capacité peut être calculée exactement d'après sa forme et ses dimensions. Un condensateur à deux surfaces planes et parallèles, muni d'un anneau de garde (guard-ring) d'après sir W. Thomson, satisfait à ces conditions. La théorie rigoureuse de cet arrangement a été donnée, il y a quelques années, par M. le professeur Kirchhoff(2).

On charge ce condensateur par une pile voltaïque, et l'on compare le courant de décharge au courant constant, qui est directement produit par la même pile dans un circuit de résistance donnée. C'est une modification du procédé de MM. Weber et Rohlrausch, qui ont donné la première évaluation de la vitesse en question. Ceux-ci se servaient aussi d'un condensateur, mais c'était une bouteille de Leyde dont la capacité ne pouvait pas être calculée, de sorte qu'on était obligé de la mesurer par une voie indirecte (3).

( I ) Communication faite à la Société française de Physique, le 33 septembre i88(.

(^) Monatsherichte der Berliner Akad,; 1877.

(') La modification dont je parle se trouve maintenant indiquée dans le livre de Maxwell {Treatise on Electricity and Meignetism, t. II, art. 774); mais, avant qnc ce Traité ait été publié, il m'est venu l'idée de réaliser cette méthode. Je travaillais alors