W. HUGGINS. - SPECTRE DE LA FLAMME DE L'HYDROGÈNE
très faible (50V0) ^st due aux variations périodiques de vitesse pendant chaque tour du moteur et aux trépidations du calorimètre suspendu.
Plusieurs thermomètres à mercure, préalablement comparés au thermomètre à air, ont été employés à la mesure des températures. Ces températures se sont élevées jusqu'à 4^*^ G.; elles sont, dans les résultats des expériences, remplacées par les températures al)solues ; la réduction est faite à Taide des expériences de Joule et Thomson.
M. Rowland trouve pour l'équivalent mécanique de la chaleur des nombres variables avec la température. Exemple :
A 5" il est «'î?al à 4>9,8
Jo** .» 4>.'i,6
L'auteur considère comme certain que cette diminution ne tient pas à des erreurs d'expérience, mais qu'elle provient d'une diminution de la capacité calorifique de l'eau 5 cette capacité diminuerait quand la température augmente. Il considère ses résultats comme exacts à moins de y^ entre i5" et 20".
G. LlPPMANN.
WILLIAM HUGGINS. — On the spectnim of the flame of hydrogen (Sur le spectre de la flamme de l'hydrogène); Proceedings of the royal Societjr, t. XXX, p. 676;
La flamme de l'hydrogène brûlant dans l'air est très peu lumineuse, mais elle est riche en ra(^iations ultra-violettes, qu'on peut mettre en évidence par leurs actions chimiques. En prenant la photographie du spectre de cette flamme, l'auteur a obtenu, après une minute et demie d'exposition, une image très nette, composée d'un ensemble de lignes limité du côté le plus réfrangible par une paire de lignes intenses dont les longueurs d'onde sont X = 8062 et A = 3o68, et comprenant du coté le moins réfrangible une ligne peu brillante (X = 3o8o) et une autre beaucoup plus lumineuse (X = 3090). Au delà, le spectre se continue par des lignes très déliées, distribuées par paires à peu près équidistantes, parmi les-
LIVEING ET DEWAR. - SPECTRE DE L'EAU. 85
(|uelles on dislingue plus netlemenl les deux lignes qui ont pour longueurs d'onde X = 8167 et ). = 3171 ; les groupes se continuent jusqu'à X = 3290.
L'auteur regarde cet ensemble comme dû à la vapeur d'eau. C'est la seule apparence qu'on observe lorsque le jet d'hydrogène brûle en s'échappantpar un ajutage de platine, soit dans l'air, soit dans l'oxygène employé en quantités quelconques.
Lorsque l'ajutage est en bronze, on observe, en même temps que le spectre précédemment décrit, un certain nombre de lignes additionnelles qui sont vraisemblablement dues à la matière de l'ajutage.
Enfin, en substituant à l'hydrogène le gaz d'éclairage que l'on brûle dans un grand excès d'oxygène, on observe toujours le même spectre, auquel viennent s'ajouter les raies 3872 et 38^0, voisines de la raie K, et la raie 43 10, qui se confond avec la raie G.
D. Gehmez.
G.-D. LIVE1?IG et J. DEWAR. — On the spectrum of water (Sur le spectre de l'eau) ; Proceed, of the royal Socieijr, t. XXX, p. 58o; 1880.
Les auteurs signalent l'existence d*un spectre limité dans la partie la plus réfrangible par les deux lignes très brillantes dont les longueurs d'onde sont 3o62 et 3o68, et s'étendant dans la région la moins réfrangible jusqu'aux radiations de longueur d'onde 32io, Il coïncide donc avec le spectre attribué par M. Huggins à la vapeur d'eau.
On l'observe non seulement en brûlant de l'hydrogène ou des hydrocarbures dans l'oxygène, mais aussi, quoique moins nettement, en brûlant des gaz non lijdrogénés, tels que l'oxyde de carbone ou le cyanogène, à la condition que ces gaz soient humides.
Les auteurs concluent de leurs expériences que c'est le spectre de la vapeur d'eau. En faisant usage d'un appareil très simple permettant d'observer la lumière de l'étincelle électrique que Ton fait jaillir dans des mélanges gazeux divers, on constate en effet que le spectre dont il s'agit disparaît lorsqu'on dessèche soigneusement les gaz; il reparaît immédiatement, au contraire, dès qu'on laisse pénétrer de la vapeur d'eau dans l'appareil. D. Cernez.
/. de Phyt,, l. X. (Février 1881.)
se H.-A. LORENZ.
H.-A. LORENZ. — Ueber die Beziehung zwîschen der Fortpflanzungsgesch'windigkeît des Lichtes und der KOrperdichte (Relation entre la vitesse de propagation de la lumière et la densité des corps) ; Ann. der Physik und Chemie, nouvelle série, t. IX, p. 64i; 1880.
L'auteur applique la théorie électromagnétique de la lumière, proposée par Maxwell, à la recherche de la relation entre l'indice de réfraction n d'un corps de densité variable et cette densité d. Il admet : i® que, sauf au voisinage immédiat des molécules matérielles, les propriétés de l'éther contenu dans les corps sont les mêmes que dans le vide; 2** qu'une force électromotrice produit sur chacune des molécules d'un corps isotrope un moment de même direction et proportionnel à son intensité; 3° enfin, que la loi de Coulomb est applicable aux plus petites distances. Il démontre ainsi la relation
OÙ P représente une constante, pour le cas d'un seul corps et
pour un mélange de plusieurs corps contenant les proportions a^ du premier, «2 du second, etc. Ces formules, qui ne rendent pas compte de la dispersion, ne sont applicables que pour ime longueur d'onde infiniment grande. Il faudra comparer les valeurs de n qu'elles fournissent au premier terme a des formules de Cauchy :
La formule (i) de M. Lorenz représente, avec autant ou plus d'exactitude que les formules connues
\^j — -^— = const..
(4) -— y- = const..
DigitizQd by VjOOQIC
